于拉曼實(shí)驗(yàn)中激發(fā)光偏振方向孝常。對于無序石墨，E2g譜線在垂直和平行偏振配置下的強(qiáng)度不同蚓哩，說明石墨微晶的尺寸較小构灸。石墨烯石墨烯一般出現(xiàn)三個峰D峰、G峰岸梨、2D峰喜颁，D峰和2D峰具有激發(fā)光能量依賴性，單層石墨烯的2D峰是尖銳單一的峰曹阔，2D峰起源于動量相反的兩個聲子參與的雙共振拉曼過程半开，在碳原子sp2雜化的材料中都會出現(xiàn)。石墨烯根據(jù)邊緣的不同赃份，具有不同的手性寂拆，根據(jù)D峰的強(qiáng)度可以識別拉曼邊緣的手性奢米。碳納米管如圖是單根單壁碳納米管的拉曼光譜，一個主要特征是位于160~300cm-1區(qū)間的呼吸振動模式纠永，與全部碳原子在徑向的對稱運(yùn)動相關(guān)鬓长。有實(shí)驗(yàn)表面，徑向呼吸振動模式的頻率與單根碳納米管的直徑成反比尝江。在碳納米管形成 ...
的電子一旦被激發(fā)就更容易逃逸涉波，并且不會復(fù)合，那意味著對于PL來說炭序，從激子復(fù)活中獲取的能量少啤覆。而且，長在SiO2/Si基底上的MoS2/WS2比長在石英玻璃上的有更強(qiáng)的PL.這可能是由于石英的透明度少态，如下圖所示城侧。二維材料-襯底界面間的反射可以延長入射光激發(fā)PL的路徑。相反彼妻，透明的石英玻璃能允許大量入射光穿過它嫌佑，因此，只能利用很少的入射光侨歉。拉曼mapping接下來為了進(jìn)一步研究樣品的晶體質(zhì)量屋摇，對MoS2和WS2進(jìn)行了拉曼成像測試。圖5a,d清晰地展示了生長在石英玻璃上的MoS2/WS2比生長在其他基底上半峰寬FWHM大幽邓，這表明生長的二維材料的晶體質(zhì)量不均勻炮温。石英上生長的樣品均勻性較差是由非晶質(zhì)襯底 ...
指受到電子束激發(fā)的惰性氣體和鹵素氣體結(jié)合的混合氣體形成的分子向其基態(tài)躍遷時(shí)發(fā)射所產(chǎn)生的激光，通常都在紫外波段牵舵。KrF Laser（氟化氪激光器）248nmXeCl Laser（氯化氙準(zhǔn)分子激光）308nmXeF Laser（氟化氙準(zhǔn)分子激光器）351nmHeCd Laser（氦鎘激光器325nm, 441.6nm是指工作物質(zhì)是氣體的一種激光器柒啤，區(qū)別于準(zhǔn)分子激光器，氣體激光器是由原子能級躍遷產(chǎn)生的激光器畸颅，主要激勵方式有電激勵担巩，光激勵，氣動激勵等没炒，氣體激光器一般具有非常好的光束質(zhì)量和相干性涛癌。N2 Laser（氮分子激光器，Nitrogen laser）337.1nm, 427nmAr+ Laser ...
對單模光纖只激發(fā)出基模送火；對多模光纖光纖則激發(fā)出多種模式拳话，它們各有不同的傳輸速度，即群速度不同种吸。因而在到達(dá)光纖終端時(shí)弃衍，各種成分（如不同波長、不同模式）間產(chǎn)生時(shí)間差骨稿，速度快的先到笨鸡，速度慢的后到姜钳，結(jié)果導(dǎo)致脈沖展寬坦冠，引起復(fù)雜的光纖色散現(xiàn)象形耗。可以認(rèn)為群時(shí)延是以時(shí)間單位度量的實(shí)際脈沖寬度辙浑。結(jié)語：為了保證通信質(zhì)量激涤，對色散造成的脈沖展寬必須加以限制，即對光纖能傳輸?shù)淖罡邤?shù)碼率加以限制判呕。光信號通過光纖傳輸引起信號畸變倦踢、脈沖展寬。由于光信號能量是由不同頻率和模式成分共同承載的侠草，因而引起色散的原因與機(jī)理也是多方面的辱挥。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532边涕。 ...
儀上進(jìn)行的晤碘，激發(fā)光波段為660納米，激光功率為20毫瓦功蜓，63倍水浸物鏡的NA為1.2园爷，測量時(shí)間為20 分鐘。研究對象是來自生理分離的搖蚊唾液腺染色體式撼，這些染色體的帶狀圖案能在光學(xué)顯微鏡下很容易的觀測到童社。將激光聚焦成直徑0.5微米的光斑，出射激光束在樣品上掃描著隆，拉曼信號通過光柵成像CCD相機(jī)上扰楼，這種方式可以同時(shí)記錄染色體掃描線上的光譜信息。在圖1中美浦，顯示了來自搖蚊多線染色體的線掃描拉曼圖像光譜信息弦赖，光譜信息在水平方向。而顯示在另一個方向上的染色體的橫向方向被證明具有0.5 微米數(shù)量級的分辨率抵代。從該拉曼光譜圖像中通過使用1094波數(shù)的DNA主鏈振動和1449 波數(shù)的蛋白質(zhì)振動可以獲得關(guān)于染色體上的 ...
450nm激發(fā)(熒光) o使用熒光光譜和HSI→intel來研究縮小可能的彈藥品牌范圍圖9:兩種槍炮發(fā)射火藥的熒光光譜比較文章題目: Multi-spectral imaging for the estimation of shooting distances（用于估計(jì)射擊距離的多光譜成像）作者: Félix Zapata, María López-López, José Manuel Amigo, Carmen García-Ruiz重點(diǎn):?基于HSI圖像通過數(shù)學(xué)函數(shù)估計(jì)10 - 220cm之間的射擊距離?直徑為0.1 - 0.4mm的顆粒也能被檢查到?找到了一個適用于30 - 220cm ...
）激光器進(jìn)行激發(fā)腾节。由于可見光或NIR激光的波長要很短，因此拉曼顯微鏡的空間分辨率可以達(dá)到亞微米范圍荤牍。另一方面案腺，IR光具有幾微米的波長。對于許多顯微鏡應(yīng)用來說康吵，空間分辨率被認(rèn)為是差的劈榨。 2）水在紅外區(qū)域具有很強(qiáng)的吸收能力。對于富含水的環(huán)境（例如生物樣品）晦嵌，IR可能遭受強(qiáng)烈的吸收同辣，因此在某些情況下首選拉曼拷姿。與占主導(dǎo)地位的瑞利散射相比，拉曼散射非常弱旱函。 為了獲得合理的信噪比响巢，通常需要幾秒鐘的長積分時(shí)間。 對于常規(guī)光譜來說棒妨，這可能不是問題踪古，但是對于光譜成像而言，可能需要幾個小時(shí)才能獲得一個單一的視野券腔。為了增強(qiáng)信號伏穆，這些年來已經(jīng)開發(fā)了幾種不同的方法》兹遥基于等離激元的方法枕扫，例如表面增強(qiáng)拉曼光譜，進(jìn)一步將檢測 ...
下三種：a 激發(fā)態(tài)吸收ESA激發(fā)態(tài)吸收是指同一個粒子從基態(tài)通過連續(xù)多光子吸收到達(dá)能量較高的激發(fā)態(tài)辱魁。首先,發(fā)光中心處于基態(tài)G上的離子吸收一個能量為φ1的光子烟瞧，躍遷至中間亞穩(wěn)態(tài)E1能級,若光子的振動能量恰好與E1能級及更高激發(fā)態(tài)能級E2的能量間隔匹配,那么E1能級上的該離子通過吸收光子能量而躍遷至E2能級，從而形成雙光子吸收,只要高能級上粒子數(shù)量夠多,形成粒子數(shù)反轉(zhuǎn),那么就可以實(shí)現(xiàn)較高頻率的激光發(fā)射,出現(xiàn)上轉(zhuǎn)換發(fā)光商叹。b 能量傳遞過程ETU能量傳遞是指通過非輻射過程將兩個能量相近的激發(fā)態(tài)離子A燕刻、B耦合，其中A把能量轉(zhuǎn)移給B回到基態(tài)剖笙，B接受能量而躍遷到更高的能態(tài)卵洗，從而使B能夠從更高的能級發(fā)射。c 光子 ...
數(shù)反轉(zhuǎn)產(chǎn)生受激發(fā)射光弥咪。遠(yuǎn)離泵浦端的光纖光柵FBG2一方面承擔(dān)對腔內(nèi)信號激光反饋?zhàn)饔霉澹硪环矫媲粌?nèi)信號激光必須從該光纖光柵耦合輸出。經(jīng)過FBG1和FBG2共同構(gòu)成的諧振腔對激光進(jìn)行選頻聚至，得到所需波長的激光輸出酷勺。根據(jù)光纖光柵的耦合模理論光纖光柵的反射率表示為其中L為光柵長度，k為耦合系數(shù)光纖光柵激光器具有很多優(yōu)點(diǎn)扳躬，尤其是跟常見的外腔半導(dǎo)體激光器比起來脆诉，光纖光柵在外腔結(jié)構(gòu)中不僅起到反射的作用，而且還有選頻的作用贷币，激光器的工作波長由光纖光柵的布拉格波長決定属划。在制作光纖光柵時(shí)很容易控制精度轧叽，并且適用于幾乎所有光源，這是其他種類的激光器不能比的卒密。工作線寬非常窄菱农，可以到幾百KHZ进统，甚至可以低到幾十KHZ水平 ...
的整個表面，激發(fā)強(qiáng)度約為100個太陽輻射，光譜分辨率為2nm.研究的樣品是CIGS基的微型太陽能電池策州，這些電池為圓形，直徑范圍為20um至150um宫仗。如上圖够挂，利用高光譜設(shè)備探究了CIGS太陽能電池的PL成像圖，采集時(shí)間45min,并通過定量校準(zhǔn)锰什，結(jié)合廣義普朗克定律獲得了準(zhǔn)費(fèi)米能級分裂△μeff下硕。為了說明橫向載流子傳輸?shù)挠绊懚∈牛瑢⒏吖庾V成像儀和共聚焦顯微成像結(jié)合（如上圖）得到了PL mapping成像圖汁胆，只要可以檢測到發(fā)光信號，就可以確定準(zhǔn)費(fèi)米能級分裂霜幼。 從激發(fā)中間的0.91 eV下降到0.75 eV嫩码。通過電接觸測得邊緣處的電壓為0.70eV，在空白區(qū)域中罪既，由于PL信號過低铸题，無法確定分裂。您可以通 ...
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