超高強(qiáng)度激光激發(fā)產(chǎn)生拉曼的特殊效應(yīng)入射強(qiáng)度在常規(guī)光源或激光可獲得的正常范圍內(nèi)的拉曼散射本質(zhì)上是非相干的。但通過(guò)適當(dāng)?shù)恼{(diào)節(jié)(稱為q開關(guān))磁奖，紅寶石激光器的發(fā)射可以在一個(gè)短的持續(xù)時(shí)間內(nèi)(10-8秒的量級(jí))和高的峰值功率(高達(dá)100兆瓦或更多)的單個(gè)“巨型脈沖”中獲得囊拜。當(dāng)如此強(qiáng)烈的相干光照射到樣品上時(shí)，就會(huì)觀察到全新的現(xiàn)象比搭。正常拉曼效應(yīng)的量子力學(xué)理論變得不充分冠跷。受激拉曼效應(yīng)做同調(diào)拉曼散射時(shí)，試樣同時(shí)受兩雷射之照射身诺，一作激發(fā)用(ωL)蜜托，一作監(jiān)控用(ωS)，而拉曼散射之強(qiáng)弱可用ωS之增益為測(cè)度霉赡。這些現(xiàn)象通常被稱為受激拉曼效應(yīng)橄务。在頻率vo的大脈沖激勵(lì)下，樣品在一定的Stokes頻率vo - v時(shí)產(chǎn)生增益穴亏，其 ...
散射蜂挪。在激光激發(fā)下重挑，熒光與Stokes Raman散射同時(shí)發(fā)生，因?yàn)榧t移的Stokes Raman散射與熒光發(fā)射光譜重疊棠涮。反斯托克斯拉曼散射不存在熒光問(wèn)題谬哀，因?yàn)榕c激發(fā)波長(zhǎng)相比，反斯托克斯拉曼散射是藍(lán)移的严肪，因此在光譜中與熒光自然分離史煎。當(dāng)用可見(jiàn)光激發(fā)時(shí)，熒光本底問(wèn)題更為嚴(yán)重驳糯。拉曼光譜中的強(qiáng)熒光信號(hào)直接影響拉曼測(cè)量的準(zhǔn)確性和靈敏度篇梭。熒光和自發(fā)拉曼信號(hào)在波長(zhǎng)維度上重疊，因此不能用簡(jiǎn)單的濾光片分離酝枢。幸運(yùn)的是恬偷，它們?cè)谝韵滦再|(zhì)上有所不同，這是許多拉曼測(cè)量中熒光抑制方法的基礎(chǔ)：1.熒光發(fā)射壽命(納秒量級(jí))遠(yuǎn)長(zhǎng)于拉曼散射壽命(皮秒量級(jí))隧枫。這一原理產(chǎn)生了各種時(shí)域方法喉磁，其中一個(gè)超快脈沖激光器用于激勵(lì)谓苟，可應(yīng)用于時(shí)域拉 ...
術(shù)圖1顯示了激發(fā)激光脈沖官脓、發(fā)射拉曼散射信號(hào)和發(fā)射熒光的時(shí)間輪廓。熒光過(guò)程包括激發(fā)涝焙、內(nèi)部轉(zhuǎn)換和發(fā)射三個(gè)重要步驟卑笨，每個(gè)步驟都發(fā)生在不同的時(shí)間尺度上。首先仑撞，入射光子激發(fā)熒光團(tuán)分子的時(shí)間為飛秒(10-15秒)量級(jí)赤兴。其次，振動(dòng)弛豫的無(wú)輻射內(nèi)轉(zhuǎn)換過(guò)程也非乘硐快桶良，在10-14 ~ 10-11 s之間。最后沮翔，熒光發(fā)射是一個(gè)緩慢的過(guò)程陨帆，大約發(fā)生在10-9-10-7 s左右。熒光壽命是指分子在發(fā)射熒光光子前處于激發(fā)態(tài)的平均時(shí)間采蚀。圖1所示的指數(shù)衰減曲線說(shuō)明了熒光發(fā)射時(shí)間的統(tǒng)計(jì)分布疲牵。單熒光團(tuán)的熒光時(shí)間輪廓符合壽命常數(shù)τ的指數(shù)函數(shù)，而拉曼發(fā)射幾乎與激發(fā)激光同時(shí)發(fā)生榆鼠。由于拉曼信號(hào)比熒光信號(hào)的發(fā)射速度快得多纲爸，因此選擇合適的時(shí) ...
差，其受到熱激發(fā)后妆够，部分價(jià)電子獲得能量克服共價(jià)鍵束縛识啦，稱為可以在晶格中自由運(yùn)動(dòng)的自由電子负蚊，而原共價(jià)鍵中出現(xiàn)一個(gè)空位，稱為空穴袁滥。自由電子和空穴都是載流子盖桥，載流子則是可以運(yùn)輸電流的載體。由于本征半導(dǎo)體導(dǎo)電性較差题翻，因此為了提高其導(dǎo)電性會(huì)在其中摻入少量雜質(zhì)揩徊，形成雜質(zhì)半導(dǎo)體。半導(dǎo)體PN結(jié)則是由一個(gè)P型半導(dǎo)體和N型半導(dǎo)體組合而成嵌赠。N型半導(dǎo)體：N型半導(dǎo)體是在純凈的硅晶體中摻入五價(jià)元素（磷和砷）組成的塑荒。雜質(zhì)中四個(gè)價(jià)電子與硅組成共價(jià)鍵，剩余一個(gè)稱為自由電子（載流子）姜挺。因此N型半導(dǎo)體中載流子是自由電子齿税。P型半導(dǎo)體：P型半導(dǎo)體是在硅中摻雜三價(jià)元素（硼）組成的。它和硅中價(jià)電子組成共價(jià)鍵時(shí)由于缺少一個(gè)價(jià)電子炊豪，從而形成空 ...
凌箕，要保持每個(gè)激發(fā)周期記錄超過(guò)一個(gè)光子的低概率，這是因?yàn)樵谝粋€(gè)光子事件發(fā)生后词渤，探測(cè)器和電子設(shè)備至少有幾納秒的死時(shí)間牵舱，在這段時(shí)間，它們不能處理其他事件缺虐。由于死時(shí)間芜壁，TCSPC系統(tǒng)通常被設(shè)計(jì)成每個(gè)激發(fā)周期只記錄一個(gè)光子。如果現(xiàn)在一個(gè)激發(fā)周期內(nèi)出現(xiàn)的光子數(shù)量>1高氮，系統(tǒng)通常只記錄第一個(gè)光子而錯(cuò)過(guò)后面的光子慧妄。這將導(dǎo)致直方圖中早期光子的過(guò)度表示，這種效應(yīng)叫做“堆積”剪芍。因此塞淹，將具有多個(gè)光子出現(xiàn)的循環(huán)概率保持在較低水平至關(guān)重要，如下圖所示罪裹。為了量化上面的要求饱普，必須為壽命測(cè)試設(shè)置可接受的誤差限制并應(yīng)用一些數(shù)學(xué)統(tǒng)計(jì)。出于實(shí)際目的坊谁，可以使用以下經(jīng)驗(yàn)方法檢測(cè)：為了保持單光子統(tǒng)計(jì)费彼，平均只有20-100個(gè)激發(fā)脈沖中的 ...
拉曼光譜儀，激發(fā)光波長(zhǎng)和能量分別為532nm和0.5mW口芍。多層石墨烯的薄層阻抗在不同的注入偏壓下通過(guò)另外一個(gè)Keithley 2400源表進(jìn)行測(cè)量箍铲。由于離子液體注入到了石墨烯層因此紅外發(fā)射率的調(diào)制很清楚。為了進(jìn)一步表征表面多層石墨烯的注入過(guò)程進(jìn)行了原位拉曼的測(cè)試鬓椭。圖1顯示了在不同的偏壓下的表面石墨烯的拉曼光譜颠猴。對(duì)于一個(gè)贊新的多層石墨烯关划，此處有三種拉曼模式：D（1321cm-1）、G（1580cm-1）和2D（2688cm-1）翘瓮，和之前所報(bào)道的一致贮折。其中D峰表明了石墨烯中的缺陷所在，這可能是由于刻蝕和遷移過(guò)程所引起的资盅。對(duì)于一個(gè)低于2V的注入偏壓來(lái)說(shuō)调榄，拉曼光譜與原始光譜相似。然而當(dāng)外加電壓高于3V ...
呵扛，激光工作在激發(fā)狀態(tài)每庆。在Direct Modulation模式下，在模擬輸入信號(hào)端口今穿，外加數(shù)字信號(hào)缤灵，可能導(dǎo)致輸出光失真。您可以通過(guò)我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息蓝晒，或直接來(lái)電咨詢4006-888-532腮出。 ...
模式共用處于激發(fā)態(tài)的原子，所以它們會(huì)爭(zhēng)奪這些原子芝薇。當(dāng)僅存在2或3種模式時(shí)胚嘲，這一點(diǎn)最為顯著，因?yàn)槊糠N模式都占總輸出功率的很大一部分剩燥。因此慢逾，極化輸出功率曲線的包絡(luò)線的形狀一定是非高斯的立倍。而一旦理解了模式競(jìng)爭(zhēng)的規(guī)律就能更好的理解輸出功率曲線的形狀：1個(gè)模式：在模式掃描期間灭红，輸出功率將平滑地變化，大致遵循高斯氖增益曲線的輪廓（減去激光閾值）口注。真正的激光器在整個(gè)模式掃描過(guò)程中可以是單模的唯一方法是变擒，腔體大約為10厘米或更小，或者有一種額外的方法強(qiáng)制 SLM 操作（例如腔內(nèi)的標(biāo)準(zhǔn)具）寝志。但稍長(zhǎng)的管子將在部分模式掃描中以單模式運(yùn)行娇斑，其余模式為2模式。典型1mW隨機(jī)偏振氦氖激光管的縱模掃描圖顯示了Melles ...
和360nm激發(fā)光下的PL光譜上圖a 顯示了 1T 和 2H MoS2 的典型拉曼振動(dòng)材部，這表明通過(guò) n-BuLi 處理和激光燒蝕步驟成功實(shí)現(xiàn)了相變毫缆。可以看出乐导，1T 相 MoS2 有三種拉曼振動(dòng)苦丁，分別對(duì)應(yīng)J1、J2 和 J3 模式物臂。由于成功相變到2H相旺拉，這些具有代表性的1T MoS2 拉曼模式在 MoS2 QDs中沒(méi)有出現(xiàn)产上。因此，在 MoS2 QD 的拉曼光譜中只能觀察到 E12g 和 A1g 模式（標(biāo)記為紅色）蛾狗。此外晋涣，這兩個(gè)峰移動(dòng)到 382 cm-1（紅移）和 402 cm-1（藍(lán)移）。E12g 和 A1g 拉曼模式是唯一分別對(duì)應(yīng)于平面內(nèi)和平面外振動(dòng)的強(qiáng)模式沉桌。這兩種散射取決于層數(shù)和形成的材料類 ...
激光器雙光子激發(fā)熒光（TPEF）顯微鏡谢鹊，也稱為雙光子顯微鏡，是對(duì)活體組織深層三維成像的第1方法留凭。深度成像是TPEF顯微鏡固有的優(yōu)勢(shì)撇贺，它使用了更長(zhǎng)的激發(fā)波長(zhǎng)（通常是近紅外波段），因而其帶來(lái)的散射比傳統(tǒng)共聚焦顯微鏡中所使用的較短的可見(jiàn)波長(zhǎng)更少冰抢。更長(zhǎng)的波長(zhǎng)同時(shí)也減少了來(lái)自散射光的背景照明松嘶，并增加了在更高深度處的對(duì)比度。目前挎扰，用TPEF顯微鏡可以獲得1mm深度的體內(nèi)大腦圖像翠订。在熒光顯微鏡中，當(dāng)兩個(gè)獨(dú)立的光子被一種介質(zhì)同時(shí)吸收時(shí)遵倦，就會(huì)發(fā)生雙光子激發(fā)尽超。這需要兩個(gè)合適能量的光子在這樣的介質(zhì)上時(shí)間和空間上同時(shí)重合；通常來(lái)說(shuō)這不需要非常大的激發(fā)光子通量梧躺，當(dāng)然光子通量越大似谁， 雙光子同時(shí)被吸收的概率就越大。在TPE ...
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