中文：折射率鹅颊；英文：refractive index

的光有不同的折射率，便造成了多波長的光束通過透鏡后傳播方向分離堪伍。簡單來說锚烦，色差就是顏色分離帶來的光學(xué)系統(tǒng)的像差。色差分兩種杠娱，一種叫做軸向色差挽牢，另一種叫做垂軸色差。本章我們只詳細(xì)介紹軸向色差摊求。二禽拔、軸向色差的概念軸向色差，Longitudinal Aberration室叉，也叫做球色差睹栖、位置色差、縱向色差茧痕，指不同波長的光束通過透鏡后焦點(diǎn)位于沿軸的不同位置野来，因?yàn)樗男纬稍蛲虿钕嗨疲櫼卜Q其為球色差踪旷。由于多色光聚焦后沿軸形成多個(gè)焦點(diǎn)曼氛，無論把像面置于何處都無法看到清晰的光斑，看到的像點(diǎn)始終都是一個(gè)色斑或者彩色光暈令野。如圖所示三舀患、軸向色差產(chǎn)生的原因由于不同顏色的光波長不同，則通過同一透鏡的焦距不同气破，而造成的 ...

種特征譜線的折射率聊浅，其中以D或d線的折射率nD或nd以及F線和C線的折射率差nF-nc作為其主要的光學(xué)性能參數(shù)，這是因?yàn)镕線和C線接近人眼光譜靈敏極限的兩端现使，而D線或d線在其中間低匙，接近人眼最靈敏的波長，nd稱為平均折射率碳锈，nF-nc稱為平均色散顽冶。此外，將?d=(nd-1)/(nF-nc)稱為阿貝常數(shù)或平均色散系數(shù)售碳，任意一對譜線的折射率差渗稍，如ng-nF稱為部分色散佩迟；部分色散和平均色散的比值稱為部分色散系數(shù)或相對色散。另外透射光學(xué)材料還應(yīng)有高度的光學(xué)均勻性竿屹，化學(xué)穩(wěn)定性和良好的物理性能，同時(shí)在材料中不應(yīng)有明顯的氣泡灸姊，條紋和內(nèi)應(yīng)力等缺陷拱燃。這些都對光學(xué)成像有缺陷。透射光學(xué)零件應(yīng)用的材料一般有光學(xué)玻璃力惯，光 ...

的相對相位碗誉。折射率隨光的頻率而變，因此父晶，隨著光子在材料中傳播哮缺，兩個(gè)不同折射率的光子之間的相位關(guān)系將改變。除非晶體對這些頻率進(jìn)行了相位匹配甲喝。為了輸入光子進(jìn)行有效的非線性轉(zhuǎn)換尝苇，需要在整個(gè)晶體中保持輸入光子和輸出光子之間的相位關(guān)系。如果相位不能匹配埠胖，產(chǎn)生光子相互間將以正弦的方式在同相和異相之間變化糠溜，限制從晶體中輸出光子的數(shù)量，如圖所示直撤。傳統(tǒng)相位匹配要求光在一個(gè)特定的方向上在晶體中傳輸非竿，在這個(gè)方向上晶體的自然雙折射和輸出光的折射率相匹配。盡管這種方式可以實(shí)現(xiàn)相位匹配谋竖，但是限制了這些材料只能在小波長范圍內(nèi)實(shí)現(xiàn)红柱。而通過改變結(jié)構(gòu)，讓PPLN晶體的晶向周期性反轉(zhuǎn)蓖乘，通過在每個(gè)正弦產(chǎn)生的峰值反轉(zhuǎn)晶向锤悄，可以避免光子 ...

LN具有高的折射率，在每個(gè)未鍍膜的面上導(dǎo)致14%的菲涅爾損耗驱敲。為了增加晶體的透過率铁蹈，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜，從而將每個(gè)面的反射率降到1%以下众眨。溫度和周期：一個(gè)PPLN晶體的極化周期是由使用光的波長決定的握牧。準(zhǔn)相位匹配波長可通過改變晶體的溫度來稍微調(diào)節(jié)。每種晶體都包括多種不同的極化周期娩梨，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長沿腰。轉(zhuǎn)換效率與溫度的廣西符合一個(gè)sinc2函數(shù)，描述晶體的溫度接受帶寬狈定。晶體越長颂龙，接受帶寬越窄习蓬，對溫度越敏感。在多數(shù)情況下措嵌，非線性相互作用的效率對溫度的敏感性在幾個(gè)攝氏度以內(nèi)躲叼。20mm長MgO：PPLN晶體1064nm泵浦SHG強(qiáng)度與溫度的關(guān)系通過將晶體加熱到 ...

的復(fù)雜度。高折射率的材料企巢，比如SF57玻璃柱枫慷，或者一對光柵需要被加入到光路中。同時(shí)浪规，光譜掃描的范圍本身也有限或听。一個(gè)關(guān)于光譜對焦的詳細(xì)介紹可以在一篇Z近發(fā)表的文獻(xiàn)中查詢12∷裥觯總結(jié)來說誉裆，如果成像只需要測量單個(gè)拉曼位移，則皮秒激光可以簡化光路的設(shè)置缸濒。對于光譜圖像的采集足丢，飛秒激光可以極大的提高采集速度。Moku:Lab的鎖相放大器可以與皮秒或者飛秒激光所配合使用绍填。在這個(gè)應(yīng)用指南中霎桅，我們將使用飛秒激光（Spectra-physics Mai Tai）配合SF57玻璃柱對光譜對焦SRS進(jìn)行演示。調(diào)制讨永，延時(shí)臺(tái)滔驶，以及掃描鏡泵浦光和斯托克斯光通常會(huì)使用電光調(diào)制器（EOM）或聲光調(diào)制器（AOM）進(jìn)行調(diào)制。調(diào)制頻率 ...

平行平板卿闹，其折射率為1.5696揭糕，按上面所示的公式可以算出此系統(tǒng)的初級球差和實(shí)際球差分別為0.3322和0.3360《亡可以看出此時(shí)G級球差很小著角，但是該物鏡系統(tǒng)的球差容限假設(shè)為0.0272，所以物鏡必須保留-0.33的負(fù)球差來進(jìn)行補(bǔ)償旋恼。當(dāng)平行平板置于非平行光束中時(shí)吏口，除了產(chǎn)生球差以外，還將產(chǎn)生位置色差冰更。由于平板對光線的折射具有方向不變的性質(zhì)产徊，所以其色差公式易于導(dǎo)出，有其中蜀细，dn是玻璃的平均色散舟铜，υ是阿貝常數(shù)。所以平行平板恒產(chǎn)生正色差奠衔，其大小只與平板的厚度d以及玻璃的光學(xué)常數(shù)有關(guān)谆刨，而與在光路中所處的位置無關(guān)塘娶，當(dāng)平板處于平行光束中時(shí)，不會(huì)產(chǎn)生色差痊夭。由于在會(huì)聚或發(fā)散光束中的平行平板恒產(chǎn)生正色差刁岸，所以帶有 ...

樣品之間介質(zhì)折射率(n)與物鏡孔徑角的一半(θ/2)的正弦值的乘積決定，可表示成：NA=n×sinθ/2生兆。其中n為物鏡中透鏡工作介質(zhì)的折射率（如空氣的折射率是1.0难捌，水的折射率是1.33，油類的折射率則可高達(dá)1.56）鸦难。θ則是光進(jìn)出透鏡時(shí)一半的Z大角度，或者可以表述為是從物在光軸上一點(diǎn)到光闌邊緣的光線與光軸的夾角员淫。由于數(shù)值孔徑的定義中考慮了折射率的因素，因此一束光在通過平面由一種介質(zhì)進(jìn)入另一種時(shí)介返，數(shù)值孔徑仍是一個(gè)常量。在空氣中圣蝎，透鏡的孔徑角大小近似等于數(shù)值孔徑的兩倍（在近軸近似的條件下）。數(shù)值孔徑是相對于物或像上的特定一點(diǎn)而言的牲证，因此其大小也會(huì)隨著該點(diǎn)的移動(dòng)而改變关面。在顯微學(xué)領(lǐng)域，如不特加注明捂齐， ...

長的材料之間折射率的變化足以創(chuàng)建一個(gè)波導(dǎo)奠宜。介質(zhì)材料也沉積在QC脊周圍的雜草材料上瞻想，引導(dǎo)注入的電流進(jìn)入QC增益介質(zhì)压真。埋地異質(zhì)結(jié)構(gòu)波導(dǎo)在產(chǎn)生光時(shí)有效地從QC活性區(qū)域除去熱量。雖然量子級聯(lián)增益介質(zhì)可用于產(chǎn)生超發(fā)光結(jié)構(gòu)中的非相干光内边，但它常用來與光腔結(jié)合形成激光器：法布里-珀羅Fabry–Perot lasers這是簡單的量子級聯(lián)激光器榴都。首先用量子級聯(lián)材料制備光波導(dǎo)以形成增益介質(zhì)。然后漠其，晶體半導(dǎo)體器件的兩端裂開竿音，在波導(dǎo)的兩端形成兩個(gè)平行的鏡子，從而形成Fabry-Pérot諧振器拴驮。從半導(dǎo)體到空氣界面的解理面上的剩余反射率足以創(chuàng)建一個(gè)諧振器。Fabry-Pérot量子級聯(lián)激光器能夠產(chǎn)生高功率宽气，但在更高的工 ...

束干涉萄涯。光從折射率為n_0的物質(zhì)中涝影，以角度為θ_1的入射角進(jìn)入間隔距離為d的平行板中争占，平板中的折射率為n_1，由此光在板內(nèi)的折射率為θ_2伯襟，在兩塊平板間經(jīng)過多次反射和折射握童，光程差相同的同頻光會(huì)發(fā)生干涉。光程差引起的相位差使投射光強(qiáng)和反射光強(qiáng)遵從干涉強(qiáng)度分布的公式舆瘪，即艾里公式。測量反射光強(qiáng)可測量d的大小淀衣，這就是光纖法珀腔壓力傳感器的基本原理召调。而從結(jié)構(gòu)上來看，法珀干涉儀的結(jié)構(gòu)如下圖所示：上圖的結(jié)構(gòu)解釋只嚣，G_1和G_2是兩塊相互平行的高反膜艺沼，間距依然設(shè)為d，反射光強(qiáng)I_R由入射光強(qiáng)I_0调鲸、高反膜反射率、相位差即供、入射光波長和板間物質(zhì)折射率所決定，同樣可以由此得到透射光強(qiáng)于微。相比與原理，光纖法珀腔傳感器的 ...

圖像偽影導(dǎo)致折射率變化的影響。此外恋腕，共振和非共振圖像的數(shù)字減影是預(yù)發(fā)送并允許獲取背景校正圖像 。作為替代獲取背景校正的CARS 型號的技術(shù) ，頻率調(diào)制FM CARS 出現(xiàn)了商源。在 FM CARS 中谋减，諧振和非諧振貢獻(xiàn)CARS 信號由兩個(gè)波長交替的泵浦脈沖和一個(gè)固定在波中的斯托克斯脈沖測量長度。鎖定放大器 (LIA) 檢測然后用于諧振之間的即時(shí)差異計(jì)算以及兩個(gè)交替泵浦波的開關(guān)頻率下的非共振 CARS 信號庄吼。因此严就，F(xiàn)M CARS 允許以增強(qiáng)的靈敏度高速采集背景校正的 CARS 信號总寻。基于不同固態(tài)光源組合的FM CARS的首次實(shí)驗(yàn)實(shí)現(xiàn)提供調(diào)頻泵場和斯托克斯場梢为。盡管如此渐行，結(jié)合這些可測量低至 0.05% ...