中文：受激輻射肉瓦；英文：stimulated radiation

是由于材料的受激輻射產(chǎn)生的電子躍遷吸收帶蒜埋，通過(guò)分析本征吸收的吸收帶我們可以從中挑選處合適的低損耗的窗口區(qū)，從而提高信號(hào)的傳輸效率最楷。（2）非本征吸收損耗即雜質(zhì)吸收整份，造成非本征吸收的原因可能是由于工藝的不完善引入的了新的雜質(zhì)導(dǎo)致雜質(zhì)的吸收損耗待错。其中對(duì)非本征吸收影響比較大有兩種：1. 過(guò)渡金屬離子Fe3+、Mn3+ 烈评、Ni3+ 火俄、Cu2+ 、Co2+ 讲冠、Cr3+等瓜客，這些過(guò)渡金屬離子在0.6um-1.6um波段范圍內(nèi)光吸收能力較強(qiáng)，光纖制造過(guò)程中竿开，過(guò)渡金屬離子的數(shù)量應(yīng)減少到十億分之一以下谱仪，這樣可以將損耗控制1dB/km以下。2. 氫氧根離子（OH-）否彩，水分子中解析出來(lái)的OH-振動(dòng)吸收導(dǎo)致信號(hào)衰減并呈現(xiàn) ...

摻鉺光纖產(chǎn)生受激輻射疯攒。當(dāng)用一高功率的泵浦光 λ 注入摻鉺光纖時(shí)，將鉺離子從低能級(jí)的基態(tài)E1激發(fā)到高能級(jí)E3上列荔。Er3+在高能級(jí)上的壽命很短敬尺，很快即以無(wú)輻射躍遷的形式衰減到亞穩(wěn)態(tài)能級(jí)E2 上。由于Er3+ 在能級(jí)E2 上壽命較長(zhǎng)肌毅，在其上的粒子數(shù)聚集越來(lái)越多筷转，從而在能級(jí)E2和E1之間形成粒子數(shù)的反轉(zhuǎn)分布。這樣悬而，當(dāng)具有1550 nm波長(zhǎng)的光信號(hào)λEr通過(guò)這段摻鉺光纖時(shí)呜舒，處于亞穩(wěn)態(tài)能級(jí)的粒子即以受激輻射的形式躍遷到基態(tài)，并產(chǎn)生和入射光信號(hào)光（1550 nm）完全一樣的光子笨奠，從而大大增加了信號(hào)光中的光子數(shù)量袭蝗，也即實(shí)現(xiàn)了信號(hào)光在摻鉺光纖中輸出時(shí)不斷被放大的功能。因此般婆，利用摻鉺光纖即可制成摻鉺光纖放大器ED ...

on”到腥，即“受激輻射光放大”的意思。因此蔚袍，激光實(shí)際上是原子受到入射光照射后乡范，由于受激輻射現(xiàn)象，將原本的入射光放大后的產(chǎn)物啤咽。相比于普通光源晋辆，激光具有更好的方向性、單色性宇整、相干性瓶佳，以及更高的亮度。那么鳞青，什么是受激輻射呢霸饲？一束光为朋，實(shí)際上就是一束光子流，由無(wú)數(shù)具有一定動(dòng)量和方向的光子所組成厚脉。而光子則是由原子能級(jí)躍遷所產(chǎn)生习寸，當(dāng)原子由基態(tài)（低能級(jí)）向激發(fā)態(tài)（高能級(jí)）躍遷時(shí)，需要從外界吸收一個(gè)光子器仗；而當(dāng)原子由激發(fā)態(tài)向基態(tài)躍遷時(shí)融涣，則需要向外界釋放一個(gè)光子。一個(gè)光子的能量：當(dāng)我們用一個(gè)入射光子掠過(guò)原子時(shí)精钮，就有一定幾率使該原子由激發(fā)態(tài)向基態(tài)躍遷，從而釋放出一個(gè)光子剃斧，最終轨香，我們將得到兩個(gè)光子（入射光子和受激輻射所產(chǎn) ...

確實(shí)高。這種受激輻射與正常的拉曼效應(yīng)不同幼东，是相干的臂容。與此同時(shí)，在Vo′的Stokes側(cè)也出現(xiàn)了其他的譜線根蟹，其頻移正好是D1個(gè)譜線的2倍脓杉、3倍、4倍等简逮，且其強(qiáng)度逐漸降低并逐漸減小球散。它們被稱為高階受激斯托克斯線。在適當(dāng)?shù)膶?shí)驗(yàn)條件下散庶，在反斯托克斯側(cè)得到了相應(yīng)的曲線蕉堰。在正常拉曼效應(yīng)中，它們的強(qiáng)度比斯托克斯線的強(qiáng)度低悲龟，但仍然比反斯托克斯線的強(qiáng)度高得多屋讶。實(shí)驗(yàn)表明，高階Stokes譜線和反階Stokes譜線的發(fā)射具有明確的方向性须教。由于在大多數(shù)情況下皿渗，受激拉曼光譜中只出現(xiàn)一個(gè)振動(dòng)頻率(以及它的倍數(shù))，這種效應(yīng)顯然沒(méi)有多大價(jià)值轻腺，因?yàn)槿藗兿ＭM可能多地確定基頻乐疆，以便描述散射分子的特性，或者為力場(chǎng)計(jì)算獲得數(shù)據(jù)约计。這種 ...

地使工作介質(zhì)受激輻射產(chǎn)生更多的激發(fā)光诀拭，因此產(chǎn)生雪崩效應(yīng)而生成較強(qiáng)的激光從部分反射的鏡面?zhèn)容椛涑鋈ァD1：激光在F-P腔中生成示意圖在FP腔中煤蚌，來(lái)回反射的多光束之間可產(chǎn)生干涉效應(yīng)耕挨，進(jìn)而會(huì)對(duì)光進(jìn)行濾波(如圖2中所示)细卧，在某些特定的波長(zhǎng)下產(chǎn)生干涉相長(zhǎng)，如果兩個(gè)反射鏡間距較大筒占，而鏡面寬度比較小時(shí)贪庙，只有相對(duì)鏡面入射角非常接近0°的光才能經(jīng)過(guò)很多次的反射后不會(huì)移出諧振腔；從FP諧振腔輸出的激光單模的譜線寬度隨著兩反射鏡間距增大而減泻采弧止邮；綜上，對(duì)FP腔的尺寸可以控制輸出激光的發(fā)散奏窑、波長(zhǎng)导披、譜寬等。圖2：F-P腔的濾波功能相關(guān)文獻(xiàn)：[1]李耐和. 可調(diào)諧激光器種類(lèi)及發(fā)展趨勢(shì)[J]. 世界產(chǎn)品與技術(shù), 2002(2 ...

會(huì)發(fā)出埃唯。由于受激輻射的速率取決于進(jìn)入工作物質(zhì)的光子量撩匕，因此增益介質(zhì)中存儲(chǔ)的能量會(huì)隨著持續(xù)泵浦而增加。由于自發(fā)輻射和其他過(guò)程的損失墨叛，經(jīng)過(guò)一定時(shí)間止毕，儲(chǔ)存的能量會(huì)達(dá)到某個(gè)最大值；此時(shí)稱為增益飽和漠趁。此時(shí)扁凛，Q開(kāi)關(guān)器件迅速?gòu)牡蚎變?yōu)楦逹，從而允許反饋和受激發(fā)射的光放大過(guò)程開(kāi)始闯传。由于增益介質(zhì)中已經(jīng)儲(chǔ)存了大量能量谨朝，諧振腔中的光強(qiáng)度會(huì)迅速增加。這也導(dǎo)致存儲(chǔ)在介質(zhì)中的能量幾乎以同樣快的速度耗盡丸边。最終激光輸出的持續(xù)時(shí)間短峰值能量高的巨脈沖叠必。主動(dòng)調(diào)Q中，Q開(kāi)關(guān)是一個(gè)外部控制的可變衰減器妹窖。這可能是一個(gè)機(jī)械設(shè)備纬朝，例如放置在腔內(nèi)的快門(mén)、斬波輪或旋轉(zhuǎn)鏡骄呼，或是某種調(diào)制器共苛，例如聲光設(shè)備、磁光效應(yīng)設(shè)備或電光器件——普克爾盒或克爾盒 ...

態(tài)的機(jī)制采用受激輻射蜓萄。當(dāng)激發(fā)光光斑內(nèi)的熒光分子吸收了激發(fā)光處于激發(fā)態(tài)后隅茎，用另一束STED光束照射樣品，使損耗光斑范圍內(nèi)的分子以受激輻射的方式回到基態(tài)嫉沽，從而失去發(fā)射熒光的能力辟犀。即熒光萃滅。這個(gè)過(guò)程就叫做受激發(fā)射損耗绸硕。只有損耗光強(qiáng)為零或較低的區(qū)域內(nèi)的熒光分子能夠以自發(fā)輻射的形式回到激態(tài)發(fā)出熒光堂竟，這樣就實(shí)現(xiàn)了有效發(fā)光面積的減小魂毁。為了實(shí)現(xiàn)上述目的，損耗光聚焦后的光斑需要滿足邊緣光強(qiáng)較大出嘹，而中心趨于零的條件席楚，一般采用的是環(huán)形的空心光斑，如圖2所示税稼。圖2. 激發(fā)光斑（a）烦秩，渦旋光（b），強(qiáng)度分布的線掃描（c）,熒光疊加光斑（d）. 傳統(tǒng)的方法可以用螺旋相位板來(lái)產(chǎn)生這樣的渦旋光束郎仆，但是使用純相位空間光調(diào)制器 ...

是并不是利用受激輻射只祠，而是利用非線性晶體材料中參量放大過(guò)程產(chǎn)生的光增益。與激光器類(lèi)似丸升，它也具有泵浦功率閾值铆农，低于該值時(shí)，輸出功率很薪瞥堋（只有一部分參量熒光）。圖1.光參量振蕩器示意圖OPO一個(gè)很大的優(yōu)勢(shì)在于其信號(hào)光和閑散光可以在很大范圍內(nèi)變化猴凹，二者之間的關(guān)系由相位匹配條件決定夷狰。因此可以得到普通激光器很難或者不能產(chǎn)生的波長(zhǎng)（例如，中紅外郊霎，遠(yuǎn)紅外或者太赫茲光譜區(qū)域）沼头，并且也可以實(shí)現(xiàn)很大范圍的波長(zhǎng)調(diào)諧（通常通過(guò)改變相位匹配條件）。因此OPO特別適用于激光光譜學(xué)书劝。光參量振蕩器一個(gè)限制條件是它需要具有很高光強(qiáng)和空間相干性的泵浦源进倍。因此，通常需要采用一個(gè)激光器來(lái)泵浦OPO购对，由于不能直接采用激光二極管猾昆，該系統(tǒng) ...

，字面意思為受激輻射對(duì)光進(jìn)行放大骡苞。中國(guó)物理學(xué)家錢(qián)學(xué)森取其意將其命名為“激光”垂蜗。根據(jù)發(fā)光持續(xù)時(shí)間的長(zhǎng)短，激光一般被分類(lèi)為連續(xù)激光和脈沖激光解幽。脈沖光是由激光器產(chǎn)生的高強(qiáng)度贴见、高相干性的光信號(hào)。與連續(xù)光相比躲株，脈沖光具有更高的光強(qiáng)度和更短的脈沖寬度片部。光的脈沖寬度通常以飛秒（1fs=10-15s）為單位進(jìn)行測(cè)量。隨著激光技術(shù)的不斷發(fā)展霜定，激光的脈沖寬度也在不斷縮小档悠。1981年廊鸥，貝爾實(shí)驗(yàn)室的福克等人采用鎖模技術(shù)將脈沖激光的脈沖寬度縮小到小于100 fs站粟。2001年黍图，奧地利維也納技術(shù)大學(xué)的克勞茨研究組在實(shí)驗(yàn)上成功地利用氣體高次諧波產(chǎn)生了脈寬為650 as的單個(gè)光脈沖[1]，使光脈沖寬度達(dá)到阿秒量級(jí)奴烙。2023年的 ...

數(shù)反轉(zhuǎn)來(lái)產(chǎn)生受激輻射助被。為了聚集原子來(lái)放大一個(gè)入射輻射，必須打破原子的動(dòng)力平衡態(tài)以產(chǎn)生粒子數(shù)反轉(zhuǎn)切诀。當(dāng)外界能量(泵浦能量)提供給處于一個(gè)特定激發(fā)態(tài)的原子系統(tǒng)時(shí)揩环，這種情況的發(fā)生是有可能的。一個(gè)非平衡的環(huán)境一般不能由增加系統(tǒng)溫度來(lái)實(shí)現(xiàn)和維持幅虑。因此丰滑，光放大的第二個(gè)條件是持續(xù)的泵浦能量來(lái)產(chǎn)生和維持優(yōu)勢(shì)的粒子數(shù)反轉(zhuǎn)來(lái)，從而產(chǎn)生受激輻射倒庵。大多數(shù)的激光材料只有很低的增益褒墨，為了產(chǎn)生一個(gè)很大的放大，光必須經(jīng)過(guò)一個(gè)很長(zhǎng)的激光介質(zhì)擎宝，這個(gè)過(guò)程可以通過(guò)在兩個(gè)鏡子之間放置一個(gè)增益介質(zhì)來(lái)實(shí)現(xiàn)郁妈，鏡子來(lái)回反射光線通過(guò)增益介質(zhì)。增益介質(zhì)和兩個(gè)鏡子組成激光諧振腔绍申。影響激光的主要因素是增益介質(zhì)噩咪、泵浦，以及激光腔或者諧振极阅。激光器材料和高能 ...