地形校正太陽(yáng)入射角的計(jì)算高光譜圖像每個(gè)像素的太陽(yáng)入射角對(duì)于其地形校正至關(guān)重要掏缎。與最低點(diǎn)數(shù)據(jù)相比，垂直露頭掃描可以有多個(gè)像素位于任何給定的緯度/經(jīng)度坐標(biāo)位置煤杀，這只能由它們的高程值在空間上區(qū)分眷蜈。因此，數(shù)字高程模型(DEM)的斜率沈自、側(cè)面和太陽(yáng)入射角的常用計(jì)算工具不能應(yīng)用于此酌儒。相反，我們計(jì)算了在截面中生成的點(diǎn)云的每個(gè)點(diǎn)的太陽(yáng)入射角4.3作為點(diǎn)法線與太陽(yáng)矢量之間的角度(圖4a)枯途。點(diǎn)法線要么在點(diǎn)云構(gòu)造過(guò)程中計(jì)算忌怎，要么可以使用相鄰點(diǎn)的三角剖分追溯計(jì)算。太陽(yáng)矢量的特點(diǎn)是以SE為太陽(yáng)仰角酪夷，在給定的采集日期榴啸、時(shí)間和位置AZ太陽(yáng)方位角。計(jì)算出的太陽(yáng)入射角作為附加點(diǎn)屬性存儲(chǔ)在點(diǎn)云文件中晚岭，并保留在以下所有處理步驟中鸥印。圖 ...
的反射，以與入射角相同的角度出射腥例。如果使用普通的平面反射鏡辅甥，只有在入射角垂直于反射面的時(shí)候能達(dá)到此效果。如果要在較廣的入射角達(dá)到相同的效果燎竖，就需要使用專(zhuān)門(mén)的回射鏡。常用的回射鏡結(jié)構(gòu)為角反射鏡或者貓眼反射鏡要销。角反射鏡角反射鏡是由三個(gè)相互垂直的平面反射鏡構(gòu)成构回，三個(gè)反射面構(gòu)成了一個(gè)長(zhǎng)方體的內(nèi)角入射光。如果將三個(gè)反射面構(gòu)建成空間坐標(biāo)體系疏咐，在此體系中就可以將光線入射角表達(dá)為[a,b,c]纤掸。對(duì)于單個(gè)鏡面反射，由于鏡面反射入射角=反射角浑塞，所以可以表達(dá)為a→-a借跪。以此類(lèi)推，經(jīng)過(guò)一次鏡面反射的話 [a,b,c]→[-a,b,c]酌壕，第二次反射與第三次反射即為 →[-a,-b,c]→[-a,-b,-c]掏愁，即可得到與 ...
一歇由、簡(jiǎn)介激光引起的損傷的原因主要有兩類(lèi)：熱吸收-產(chǎn)生于SLM中一種或多種材料對(duì)激光能量的吸收。這種損傷形式一般適用于連續(xù)波(CW)激光器果港、長(zhǎng)脈沖(單脈沖長(zhǎng)度≥1 ns)激光器和高重復(fù)率的激光器沦泌，這些激光器的平均功率可以非常高。介電擊穿-當(dāng)高峰值功率密度的激光器以超過(guò)熱吸收速率的速度將電子從材料中剝離而導(dǎo)致燒蝕損傷時(shí)發(fā)生辛掠。這種損傷形式一般適用于具有高峰值功率的短脈沖激光器為了說(shuō)明這些概念谢谦，圖1-圖5舉例說(shuō)明了隨時(shí)間變化的激光功率密度曲線(紅色單線)和材料溫度(藍(lán)色雙線)。每條曲線顯示了高脈沖功率密度如何能立即導(dǎo)致介質(zhì)擊穿萝衩，以及在整個(gè)激光脈沖周期中材料溫度如何升高回挽，從而接近熱損傷點(diǎn)。不同的材料有不 ...
柵常數(shù)猩谊，θ為入射角（與一級(jí)衍射角相等）千劈。方程中也表現(xiàn)出改變腔長(zhǎng)和一級(jí)衍射角可以進(jìn)行選模，實(shí)現(xiàn)激光調(diào)諧预柒。Littman-Metcal結(jié)構(gòu)則是在Littrow的基礎(chǔ)上增加了反射鏡队塘，通過(guò)旋轉(zhuǎn)反射鏡即可實(shí)現(xiàn)激光器的可調(diào)諧。一級(jí)衍射光經(jīng)反射鏡反射發(fā)生第二次衍射宜鸯，然后反饋進(jìn)入內(nèi)腔憔古，形成諧振。經(jīng)過(guò)模式競(jìng)爭(zhēng)淋袖，一級(jí)衍射光模式得到放大鸿市，其他振蕩模式得到抑制，激光器實(shí)現(xiàn)單模輸出即碗。圖3 兩種典型衍射光柵型外腔半導(dǎo)體激光器結(jié)構(gòu)示意圖（a）Littrow結(jié)構(gòu)（b）Littman-Metcalf結(jié)構(gòu)Littrow光柵外腔結(jié)構(gòu)和Littman光柵外腔結(jié)構(gòu)都有各自的優(yōu)缺點(diǎn)焰情，一般而言Littrow光柵外腔結(jié)構(gòu)相對(duì)簡(jiǎn)單，體積小剥懒，成 ...
度為θ_1的入射角進(jìn)入間隔距離為d的平行板中内舟，平板中的折射率為n_1，由此光在板內(nèi)的折射率為θ_2初橘，在兩塊平板間經(jīng)過(guò)多次反射和折射验游，光程差相同的同頻光會(huì)發(fā)生干涉。光程差引起的相位差使投射光強(qiáng)和反射光強(qiáng)遵從干涉強(qiáng)度分布的公式保檐，即艾里公式耕蝉。測(cè)量反射光強(qiáng)可測(cè)量d的大小，這就是光纖法珀腔壓力傳感器的基本原理夜只。而從結(jié)構(gòu)上來(lái)看，法珀干涉儀的結(jié)構(gòu)如下圖所示：上圖的結(jié)構(gòu)解釋?zhuān)珿_1和G_2是兩塊相互平行的高反膜扔亥，間距依然設(shè)為d谈为，反射光強(qiáng)I_R由入射光強(qiáng)I_0推盛、高反膜反射率、相位差耘成、入射光波長(zhǎng)和板間物質(zhì)折射率所決定，同樣可以由此得到透射光強(qiáng)撒会。相比與原理，光纖法珀腔傳感器的結(jié)構(gòu)更加復(fù)雜诵肛，受影響的因素更多怔檩。二蓄诽、光纖 ...
薛训、即主光線的入射角ip有關(guān)。如果光闌位于球心仑氛，相當(dāng)于主光線與輔軸重合，即ip=0,則不論球差如何,都不會(huì)產(chǎn)生彗差锯岖。實(shí)際上,光學(xué)系統(tǒng)的各種像差總同時(shí)存在,所以在計(jì)算彗差時(shí)介袜，并不能像定義的那樣遇伞，真正求出一對(duì)對(duì)稱光線的交點(diǎn)相對(duì)于主光線的偏離，而是以這對(duì)光線與高斯像面交點(diǎn)高度的平均值與主光線交點(diǎn)高度之差來(lái)表征的赃额。如上圖所示,對(duì)于子午彗差叫确，可表示為對(duì)于弧矢彗差,因一對(duì)對(duì)稱的弧矢光線與高斯像面的交點(diǎn)在y方向的坐標(biāo)必相等竹勉，故有彗差是軸外點(diǎn)成像時(shí)產(chǎn)生的一種寬光束像差娄琉，是與視場(chǎng)和孔徑均有關(guān)系的。為全面了解光學(xué)系統(tǒng)對(duì)彗差的校正情況城看，需要計(jì)算設(shè)置多個(gè)特征視場(chǎng)和特征孔徑來(lái)計(jì)算彗差测柠。對(duì)于子午光束缘滥，孔徑取點(diǎn)系數(shù)為要正負(fù)都 ...
渡朝扼。當(dāng)光波的入射角滿足一定條件時(shí)，各級(jí)衍射光在介質(zhì)內(nèi)相互干涉擎颖，高級(jí)次衍射光互相抵消后只存在 0 級(jí)和+1級(jí)(或-1 級(jí))衍射光的現(xiàn)象，即為布拉格衍射搂捧，如下圖所示。若參數(shù)選擇合理且超聲功率滿足條件异旧，則可使布拉格衍射的衍射效率接近 100%，即入射光能量集中于+1 級(jí)(或-1級(jí))衍射光荤崇，大大提高了能量利用率潮针。要實(shí)現(xiàn)布拉格衍射每篷，光波的入射角必須滿足干涉加強(qiáng)的條件子库，該條件即布拉格方程矗晃。若衍射光之間的光程差為其波長(zhǎng)的整倍數(shù)，即它們同相位仓技，則滿足了相干增強(qiáng)的條件，發(fā)生布拉格衍射脖捻。上式稱為布拉格方程。根據(jù)該方程嗜浮，只有當(dāng)光束的入射角為布拉格角時(shí)诉濒，各衍射光在聲波面上才能達(dá)到同相位，發(fā)生相干加強(qiáng)未荒，實(shí)現(xiàn)布拉格衍射。 ...
cs）：最大入射角片排，是指光要可以通過(guò)整個(gè)光學(xué)系統(tǒng)，而不僅僅是通過(guò)一個(gè)入射孔迫卢。透鏡的數(shù)值孔徑一個(gè)簡(jiǎn)單的例子是凸透鏡：圖 1：準(zhǔn)直透鏡理論上可以接受來(lái)圓錐形光冶共，圓錐的開(kāi)口角度受透鏡尺寸的限制。邊界光線受到鏡片尺寸的限制家卖，或者在某些情況下庙楚，如果有一個(gè)不透明的面區(qū)，則可能會(huì)更少馒闷。通常不建議使用鏡頭的整個(gè)區(qū)域，因?yàn)榭赡艽嬖诖罅壳虿罟滢薄Ｈ欢瑪?shù)值孔徑是一個(gè)完全幾何的量度金刁，并不考慮這些方面。在上面的示例中尤蛮，鏡頭的數(shù)值孔徑由其直徑和焦距決定产捞。但是請(qǐng)注意，鏡頭可能不是為匯聚光而設(shè)計(jì)的坯临，而是例如設(shè)計(jì)用于對(duì)遠(yuǎn)距離目標(biāo)成像恋昼。在這種情況下，應(yīng)當(dāng)考慮來(lái)自該物體距離的光線液肌，而得到的數(shù)值孔徑將相減小 - 有時(shí)甚至小許多。這表明 ...
濾光片，但是入射角度為45°老速。濾光片還有其他類(lèi)型，如吸收濾光片橘券、熒光濾光片、中性密度濾光片锋华、陷波濾光片等，不一一細(xì)舉鬓梅。常見(jiàn)濾光片參數(shù)詳解（1）通帶：能通過(guò)激光的波段范圍。（2）帶寬：不同于通帶的概念绽快，它是指通帶范圍內(nèi)最大透過(guò)率一半位置處的波段范圍。（3）中心波長(zhǎng)：帶寬的中心位置為中心波長(zhǎng)或指濾光片在實(shí)際應(yīng)用中所使用的波長(zhǎng)续担。（4）透射率：對(duì)可透過(guò)波段的光的透射能力活孩，透射率越大越好。（5）峰值透射率：濾光片損耗后能透過(guò)的最大值。（6）截止范圍：通帶之外的波段范圍乃沙。（7）截止率：截止區(qū)所對(duì)應(yīng)的透過(guò)率诗舰，透過(guò)率越小越好。（8）過(guò)渡帶寬度：根據(jù)濾光片截止深度不同眶根，指定的濾光片截止深度和透過(guò)率峰1/2位置處 ...
片属百。但是隨著入射角度的增大，邊緣截止波長(zhǎng)會(huì)出現(xiàn)藍(lán)移厌丑，且隨著入射角的增加，s和p偏振的邊緣移動(dòng)量不一致别伏，使得他們不適合于共振拉曼譜測(cè)量。如下圖1a所示厘肮，入射角增大到30°時(shí)邊緣藍(lán)移約20 nm，且s偏振和p偏振表現(xiàn)出了7 nm的分裂耍属，說(shuō)明不適用于可調(diào)諧激發(fā)巩检。圖1b所示的TLP濾光片可在0-60°范圍內(nèi)偏轉(zhuǎn)并不降低邊緣陡度，且在全量程范圍內(nèi)提供OD>6的光密度和90%以上的傳輸兢哭，可調(diào)諧波長(zhǎng)可覆蓋400-1100 nm，很適合于可調(diào)諧激光光源拉曼測(cè)試冲秽。圖1如下圖2a所示矩父，一個(gè)超連續(xù)激光光源（400-2400 nm）經(jīng)超冷濾光片（1100 nm以上）或?qū)拵V光片過(guò)濾。然后經(jīng)透射式光柵分光窍株，并 ...
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