中文：高斯光束柠座；英文：Gaussian beam

旋轉(zhuǎn)蕾盯，如空心高斯光束、拉蓋爾-高斯光束蓝丙、高階貝塞爾光束级遭、面包圈空心光束及LP01 模輸出空心光束等，這些空心光束的優(yōu)勢是捕獲粒子時所產(chǎn)生的熱效應(yīng)小渺尘，且具有常用的高斯光束形成的單光束梯度力光阱所不具有的新特性挫鸽。傳統(tǒng)的全息技術(shù)則推動了這些新型光束在光致旋轉(zhuǎn)方面的應(yīng)用研究。軌道角動量則與光場的特定空間分布相聯(lián)系鸥跟。具有軌道角動量的光束可以通過旋轉(zhuǎn)的Dove 棱鏡來產(chǎn)生丢郊，但這需要在光學(xué)波長范疇下很精確的布置棱鏡，實現(xiàn)較困難，且不能動態(tài)改變光束的特性枫匾。全息技術(shù)的應(yīng)用克服了上述缺點迅诬，它使得人們利用合適的全息圖很容易地獲得具有軌道角動量或特定衍射特性的光束，如拉蓋爾-高斯(Laguerre-Gaussian婿牍， ...

部分侈贷，以減少高斯光束對散射的影響。固定角度探測器位于45°散射角處等脂，通過光纖連接光譜儀探測散射光強(qiáng)俏蛮。旋轉(zhuǎn)探測器安裝在散射平面激光束的另一側(cè)，可以在散射角為15°-165°范圍內(nèi)旋轉(zhuǎn)上遥。昊量光電獨家代理法國oxxius公司可見光波段激光器搏屑，品類齊全，用途多樣粉楚，可智能控制辣恋。歡迎您的咨詢。 ...

（TEM模）高斯光束具有最好的光束質(zhì)量模软，即M ＝1伟骨；M 因子越大，實際光束偏離理想高斯光束越遠(yuǎn)燃异，則光束質(zhì)量越差携狭。用M因子評價激光光束質(zhì)量仍存在許多困難，比如非穩(wěn)腔型高能激光器輸出光束不存在“光腰”的情況回俐、能量分布離散型到靶光束束寬的二階矩定義適用性逛腿、硬邊光闌截斷光束質(zhì)量評價上的適用性等。而且在高能激光系統(tǒng)等能量輸送型應(yīng)用場合仅颇，實際光束的遠(yuǎn)場能量集中度優(yōu)劣不能簡單的通過其M 因子來進(jìn)行衡量单默。5.環(huán)圍能量比BQ環(huán)圍能量比BQ，也稱靶上區(qū)域中功率比忘瓦，定義為理想光束在某一“規(guī)范區(qū)域”中的環(huán)圍能量E 與實際光束在同一區(qū)域中的環(huán)圍能量E之間比值的方根搁廓，即BQ= 。環(huán)圍能量比反映的是遠(yuǎn)場焦斑上的能量集中度政冻， ...

發(fā)散角較大的高斯光束枚抵。在兩個準(zhǔn)直器進(jìn)行耦合時，光束束腰在中間位置明场，耦合損耗最小汽摹，這就是準(zhǔn)直器所需要的工作距離。所以實際準(zhǔn)直過程是將尾纖端面放在準(zhǔn)直透鏡的焦距位置苦锨，然后微調(diào)尾纖與透鏡的距離逼泣，將準(zhǔn)直后光束的束腰放在工作距離趴泌，以保證耦合效率。二拉庶、分類光纖準(zhǔn)直器主要有兩種：自聚焦透鏡G-LENS（Grin Lens）嗜憔，其特點是折射率分布徑向減小，能夠使其中傳輸?shù)墓饩€產(chǎn)生連續(xù)折射氏仗，從而實現(xiàn)匯聚吉捶。球面透鏡C-LENS（Cylindrical Lens）,C-Lens可以更方便地設(shè)計端面曲率來控制焦距，同時也因為低成本在應(yīng)用中更廣泛皆尔。尾纖分類主要有三種：PC (Physical Contact)呐舔，物理接觸。 ...

有：拉蓋爾-高斯光束（Laguerre-Gauss beams）慷蠕、貝塞爾光束（Bessel beams）和貝塞爾-高斯光束（Bessel-GaussBeams）珊拼。貝塞爾光束是一種無衍射光束，若在傳輸路徑中存在障礙物流炕，則經(jīng)過障礙物后一定距離澎现，沒有被遮擋的光線會在障礙物后重新干涉，光場可自我恢復(fù)每辟，具有自愈性剑辫。貝塞爾光束具有無限延展的光場結(jié)構(gòu)，這使得其只能為理想的理論模型而無法真實存在影兽，實際中一般采用貝塞爾-高斯光束作為貝塞爾光束的近似揭斧，在有限傳輸距離內(nèi)具有與貝塞爾光束相似的無衍射特性，超出最大傳輸距離后貝塞爾-高斯光束將不再存在峻堰。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006- ...

獲盅视，如微粒在高斯光束的作用下被控制在光束的中心捐名。（2）偏振光束與微粒相互作用將光束的自旋角動量傳遞給微粒使其旋轉(zhuǎn)。（3）攜帶有軌道角動量的渦旋光束與微粒作用時將軌道角動量傳遞給微粒闹击，使其旋轉(zhuǎn)镶蹋。三、各種渦旋光的應(yīng)用原理渦旋光束的軌道角動量可以由光鑷傳遞給粒子赏半，使粒子在沒有其他任何懸掛設(shè)施的情況下繞著光軸旋轉(zhuǎn)而形成光學(xué)扳手贺归，此時角動量轉(zhuǎn)換由被捕獲粒子對激光的吸收來實現(xiàn)。渦旋光束的環(huán)形光場結(jié)構(gòu)意味著微炼象铮可以被束縛于光軸附近的零強(qiáng)度的區(qū)域內(nèi)拂酣，若要實現(xiàn)第三維度即軸向的限制，在垂直于光軸的位置放置玻璃片即可仲义。由于自旋角動量也可由光子傳遞給微觀粒子使其旋轉(zhuǎn)婶熬，故可通過控制渦旋光束的偏振態(tài)的方式剑勾，來控制其攜帶的 ...

明確激光光束參數(shù)是激光工藝的基礎(chǔ)和前提。具體的參數(shù)包括光斑坐標(biāo)赵颅，大小虽另，方位角，橢圓度饺谬，光強(qiáng)等捂刺。對于二維波束寬度的測量方法有以下幾類1.統(tǒng)計學(xué)方法統(tǒng)計學(xué)方法對于光斑的形態(tài)不進(jìn)行假定。具體方法有以下幾種：A. 對光斑數(shù)據(jù)進(jìn)行統(tǒng)計募寨∽逭梗可以以獲得整體的測試結(jié)果。比如光強(qiáng)绪商，最大光強(qiáng)苛谷，最小光強(qiáng)，點亮的像素數(shù)量格郁，等腹殿。其中強(qiáng)度參數(shù)可以由如下公式計算得出。B. 二值化例书。根據(jù)ISO 13694锣尉，該方法用于平頂激光束的表征。通過給定一個或多個給定閾值來計算數(shù)據(jù)C.2nd moments决采。對于數(shù)據(jù)的標(biāo)準(zhǔn)偏差進(jìn)行計算自沧。這是ISO 11146中給出的方法。改方法描述了質(zhì)心相關(guān)的強(qiáng)度分布的標(biāo)準(zhǔn)差树瞭。為了減輕誤差的影響拇厢，可以在計 ...

則是對于具有高斯光束分布的連續(xù)激光，光斑尺寸應(yīng)選擇在瑞利長度為晶體長度的一半時的大小晒喷。光斑尺寸可減小一定的量孝偎，直到獲得最高效率。PPLN具有高的折射率凉敲，在每個未鍍膜的面上導(dǎo)致14%的菲涅耳損耗衣盾。為了增加晶體的透過率，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜爷抓，從而將每個面的反射降到1%以下势决。溫度和周期一個PPLN晶體的極化周期由使用的光的波長決定。準(zhǔn)相位匹配波長可通過改變晶體的溫度來稍微調(diào)節(jié)蓝撇。Covesion庫存的PPLN晶體果复，每個系列都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長唉地。我們的計算調(diào)節(jié)曲線對相位匹配所需的溫度給出了很好的參考据悔。轉(zhuǎn)換效率與溫度的關(guān)系符合一個sinc2 ...

传透。瑞利長度：高斯光束的波陣面在束腰位置處為平面波，波陣面是由此開始傳播的极颓。波陣面從束腰位置向前傳播朱盐，逐漸變成曲面，直到等相面曲率半徑達(dá)到最小菠隆，此后變平兵琳。從束腰到達(dá)最小曲率半徑位置兩者之間的距離就稱為瑞利范圍，其大小由Z0 來表示稱為瑞利尺寸骇径。在Z0≤Z范圍內(nèi)高斯光束可以近似認(rèn)為是平行光束躯肌，光束的瑞利長度越大則準(zhǔn)直性越好。發(fā)散角：一般用發(fā)散角描述激光的發(fā)散度破衔，有多種方式去測量激光束的發(fā)散度清女，我們在這里描述兩種激光束發(fā)散度的測量方法。方法1：使用一個已知焦距的透鏡測量遠(yuǎn)場激光束發(fā)散度晰筛，顯然完全發(fā)散θ=D/f嫡丙，D是焦點位置的束腰半徑，f是焦距读第。圖1 發(fā)散角測量原理圖通過將CinCam分析儀放置在焦距 ...

則是對于具有高斯光束分布的連續(xù)激光曙博，光斑尺寸應(yīng)選擇在瑞利長度為晶體長度一半時的大小，光斑尺寸可減小一定的量怜瞒，知道獲得最高效率父泳。POPLN具有高的折射率，在每個未鍍膜的面上導(dǎo)致14%的菲涅爾損耗吴汪。為了增加晶體的透過率惠窄，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜，從而將每個面的反射率降到1%以下漾橙。溫度和周期：一個PPLN晶體的極化周期是由使用光的波長決定的睬捶。準(zhǔn)相位匹配波長可通過改變晶體的溫度來稍微調(diào)節(jié)。每種晶體都包括多種不同的極化周期近刘，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長。轉(zhuǎn)換效率與溫度的廣西符合一個sinc2函數(shù)臀晃，描述晶體的溫度接受帶寬觉渴。晶體越長，接受帶寬越窄徽惋，對溫度越敏感案淋。在多數(shù)情況下，非線 ...