中文：高斯光束；英文：Gaussian beam

旋轉(zhuǎn)，如空心高斯光束隘擎、拉蓋爾-高斯光束殴穴、高階貝塞爾光束、面包圈空心光束及LP01 模輸出空心光束等，這些空心光束的優(yōu)勢(shì)是捕獲粒子時(shí)所產(chǎn)生的熱效應(yīng)小采幌，且具有常用的高斯光束形成的單光束梯度力光阱所不具有的新特性恍涂。傳統(tǒng)的全息技術(shù)則推動(dòng)了這些新型光束在光致旋轉(zhuǎn)方面的應(yīng)用研究。軌道角動(dòng)量則與光場(chǎng)的特定空間分布相聯(lián)系植榕。具有軌道角動(dòng)量的光束可以通過(guò)旋轉(zhuǎn)的Dove 棱鏡來(lái)產(chǎn)生再沧，但這需要在光學(xué)波長(zhǎng)范疇下很精確的布置棱鏡，實(shí)現(xiàn)較困難尊残，且不能動(dòng)態(tài)改變光束的特性炒瘸。全息技術(shù)的應(yīng)用克服了上述缺點(diǎn)，它使得人們利用合適的全息圖很容易地獲得具有軌道角動(dòng)量或特定衍射特性的光束寝衫，如拉蓋爾-高斯(Laguerre-Gaussian顷扩， ...

部分，以減少高斯光束對(duì)散射的影響慰毅。固定角度探測(cè)器位于45°散射角處隘截，通過(guò)光纖連接光譜儀探測(cè)散射光強(qiáng)。旋轉(zhuǎn)探測(cè)器安裝在散射平面激光束的另一側(cè)汹胃，可以在散射角為15°-165°范圍內(nèi)旋轉(zhuǎn)婶芭。昊量光電獨(dú)家代理法國(guó)oxxius公司可見光波段激光器，品類齊全着饥，用途多樣犀农，可智能控制。歡迎您的咨詢宰掉。 ...

（TEM模）高斯光束具有最好的光束質(zhì)量呵哨，即M ＝1；M 因子越大轨奄，實(shí)際光束偏離理想高斯光束越遠(yuǎn)孟害，則光束質(zhì)量越差。用M因子評(píng)價(jià)激光光束質(zhì)量仍存在許多困難挪拟，比如非穩(wěn)腔型高能激光器輸出光束不存在“光腰”的情況挨务、能量分布離散型到靶光束束寬的二階矩定義適用性、硬邊光闌截?cái)喙馐|(zhì)量評(píng)價(jià)上的適用性等舞丛。而且在高能激光系統(tǒng)等能量輸送型應(yīng)用場(chǎng)合耘子，實(shí)際光束的遠(yuǎn)場(chǎng)能量集中度優(yōu)劣不能簡(jiǎn)單的通過(guò)其M 因子來(lái)進(jìn)行衡量。5.環(huán)圍能量比BQ環(huán)圍能量比BQ球切，也稱靶上區(qū)域中功率比谷誓，定義為理想光束在某一“規(guī)范區(qū)域”中的環(huán)圍能量E 與實(shí)際光束在同一區(qū)域中的環(huán)圍能量E之間比值的方根，即BQ= 吨凑。環(huán)圍能量比反映的是遠(yuǎn)場(chǎng)焦斑上的能量集中度捍歪， ...

發(fā)散角較大的高斯光束户辱。在兩個(gè)準(zhǔn)直器進(jìn)行耦合時(shí)，光束束腰在中間位置糙臼，耦合損耗最小庐镐，這就是準(zhǔn)直器所需要的工作距離。所以實(shí)際準(zhǔn)直過(guò)程是將尾纖端面放在準(zhǔn)直透鏡的焦距位置变逃，然后微調(diào)尾纖與透鏡的距離必逆，將準(zhǔn)直后光束的束腰放在工作距離，以保證耦合效率揽乱。二名眉、分類光纖準(zhǔn)直器主要有兩種：自聚焦透鏡G-LENS（Grin Lens），其特點(diǎn)是折射率分布徑向減小凰棉，能夠使其中傳輸?shù)墓饩€產(chǎn)生連續(xù)折射损拢，從而實(shí)現(xiàn)匯聚。球面透鏡C-LENS（Cylindrical Lens）,C-Lens可以更方便地設(shè)計(jì)端面曲率來(lái)控制焦距撒犀，同時(shí)也因?yàn)榈统杀驹趹?yīng)用中更廣泛福压。尾纖分類主要有三種：PC (Physical Contact)，物理接觸或舞。 ...

有：拉蓋爾-高斯光束（Laguerre-Gauss beams）荆姆、貝塞爾光束（Bessel beams）和貝塞爾-高斯光束（Bessel-GaussBeams）。貝塞爾光束是一種無(wú)衍射光束嚷那，若在傳輸路徑中存在障礙物胞枕，則經(jīng)過(guò)障礙物后一定距離，沒有被遮擋的光線會(huì)在障礙物后重新干涉魏宽，光場(chǎng)可自我恢復(fù)，具有自愈性决乎。貝塞爾光束具有無(wú)限延展的光場(chǎng)結(jié)構(gòu)队询，這使得其只能為理想的理論模型而無(wú)法真實(shí)存在，實(shí)際中一般采用貝塞爾-高斯光束作為貝塞爾光束的近似构诚，在有限傳輸距離內(nèi)具有與貝塞爾光束相似的無(wú)衍射特性蚌斩，超出最大傳輸距離后貝塞爾-高斯光束將不再存在。您可以通過(guò)我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息范嘱，或直接來(lái)電咨詢4006- ...

獲送膳，如微粒在高斯光束的作用下被控制在光束的中心。（2）偏振光束與微粒相互作用將光束的自旋角動(dòng)量傳遞給微粒使其旋轉(zhuǎn)丑蛤。（3）攜帶有軌道角動(dòng)量的渦旋光束與微粒作用時(shí)將軌道角動(dòng)量傳遞給微粒叠聋，使其旋轉(zhuǎn)。三受裹、各種渦旋光的應(yīng)用原理渦旋光束的軌道角動(dòng)量可以由光鑷傳遞給粒子碌补，使粒子在沒有其他任何懸掛設(shè)施的情況下繞著光軸旋轉(zhuǎn)而形成光學(xué)扳手虏束，此時(shí)角動(dòng)量轉(zhuǎn)換由被捕獲粒子對(duì)激光的吸收來(lái)實(shí)現(xiàn)。渦旋光束的環(huán)形光場(chǎng)結(jié)構(gòu)意味著微料谜拢可以被束縛于光軸附近的零強(qiáng)度的區(qū)域內(nèi)镇匀，若要實(shí)現(xiàn)第三維度即軸向的限制，在垂直于光軸的位置放置玻璃片即可袜啃。由于自旋角動(dòng)量也可由光子傳遞給微觀粒子使其旋轉(zhuǎn)汗侵，故可通過(guò)控制渦旋光束的偏振態(tài)的方式，來(lái)控制其攜帶的 ...

明確激光光束參數(shù)是激光工藝的基礎(chǔ)和前提群发。具體的參數(shù)包括光斑坐標(biāo)晰韵，大小，方位角也物，橢圓度宫屠，光強(qiáng)等。對(duì)于二維波束寬度的測(cè)量方法有以下幾類1.統(tǒng)計(jì)學(xué)方法統(tǒng)計(jì)學(xué)方法對(duì)于光斑的形態(tài)不進(jìn)行假定滑蚯。具體方法有以下幾種：A. 對(duì)光斑數(shù)據(jù)進(jìn)行統(tǒng)計(jì)浪蹂。可以以獲得整體的測(cè)試結(jié)果告材。比如光強(qiáng)坤次，最大光強(qiáng)，最小光強(qiáng)斥赋，點(diǎn)亮的像素?cái)?shù)量缰猴，等。其中強(qiáng)度參數(shù)可以由如下公式計(jì)算得出疤剑。B. 二值化滑绒。根據(jù)ISO 13694，該方法用于平頂激光束的表征隘膘。通過(guò)給定一個(gè)或多個(gè)給定閾值來(lái)計(jì)算數(shù)據(jù)C.2nd moments疑故。對(duì)于數(shù)據(jù)的標(biāo)準(zhǔn)偏差進(jìn)行計(jì)算。這是ISO 11146中給出的方法弯菊。改方法描述了質(zhì)心相關(guān)的強(qiáng)度分布的標(biāo)準(zhǔn)差纵势。為了減輕誤差的影響，可以在計(jì) ...

則是對(duì)于具有高斯光束分布的連續(xù)激光管钳，光斑尺寸應(yīng)選擇在瑞利長(zhǎng)度為晶體長(zhǎng)度的一半時(shí)的大小钦铁。光斑尺寸可減小一定的量，直到獲得最高效率才漆。PPLN具有高的折射率牛曹，在每個(gè)未鍍膜的面上導(dǎo)致14%的菲涅耳損耗。為了增加晶體的透過(guò)率栽烂，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜躏仇，從而將每個(gè)面的反射降到1%以下恋脚。溫度和周期一個(gè)PPLN晶體的極化周期由使用的光的波長(zhǎng)決定。準(zhǔn)相位匹配波長(zhǎng)可通過(guò)改變晶體的溫度來(lái)稍微調(diào)節(jié)焰手。Covesion庫(kù)存的PPLN晶體糟描，每個(gè)系列都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長(zhǎng)书妻。我們的計(jì)算調(diào)節(jié)曲線對(duì)相位匹配所需的溫度給出了很好的參考船响。轉(zhuǎn)換效率與溫度的關(guān)系符合一個(gè)sinc2 ...

。瑞利長(zhǎng)度：高斯光束的波陣面在束腰位置處為平面波躲履，波陣面是由此開始傳播的见间。波陣面從束腰位置向前傳播，逐漸變成曲面工猜，直到等相面曲率半徑達(dá)到最小米诉，此后變平。從束腰到達(dá)最小曲率半徑位置兩者之間的距離就稱為瑞利范圍篷帅，其大小由Z0 來(lái)表示稱為瑞利尺寸史侣。在Z0≤Z范圍內(nèi)高斯光束可以近似認(rèn)為是平行光束，光束的瑞利長(zhǎng)度越大則準(zhǔn)直性越好魏身。發(fā)散角：一般用發(fā)散角描述激光的發(fā)散度惊橱，有多種方式去測(cè)量激光束的發(fā)散度，我們?cè)谶@里描述兩種激光束發(fā)散度的測(cè)量方法箭昵。方法1：使用一個(gè)已知焦距的透鏡測(cè)量遠(yuǎn)場(chǎng)激光束發(fā)散度税朴，顯然完全發(fā)散θ=D/f，D是焦點(diǎn)位置的束腰半徑家制，f是焦距正林。圖1 發(fā)散角測(cè)量原理圖通過(guò)將CinCam分析儀放置在焦距 ...

則是對(duì)于具有高斯光束分布的連續(xù)激光，光斑尺寸應(yīng)選擇在瑞利長(zhǎng)度為晶體長(zhǎng)度一半時(shí)的大小颤殴，光斑尺寸可減小一定的量卓囚，知道獲得最高效率。POPLN具有高的折射率诅病，在每個(gè)未鍍膜的面上導(dǎo)致14%的菲涅爾損耗。為了增加晶體的透過(guò)率粥烁，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜贤笆，從而將每個(gè)面的反射率降到1%以下。溫度和周期：一個(gè)PPLN晶體的極化周期是由使用光的波長(zhǎng)決定的讨阻。準(zhǔn)相位匹配波長(zhǎng)可通過(guò)改變晶體的溫度來(lái)稍微調(diào)節(jié)芥永。每種晶體都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長(zhǎng)钝吮。轉(zhuǎn)換效率與溫度的廣西符合一個(gè)sinc2函數(shù)埋涧，描述晶體的溫度接受帶寬板辽。晶體越長(zhǎng)，接受帶寬越窄棘催，對(duì)溫度越敏感劲弦。在多數(shù)情況下，非線 ...