有相關(guān)的振動躍遷除嘹。這意味著至少有一個(gè)泵浦/斯托克斯脈沖是廣泛可調(diào)的写半。例如，假設(shè)一個(gè)固定的泵浦波長為800納米尉咕，斯托克斯必須在835和1110 nm污朽。2.脈沖持續(xù)時(shí)間為1 - 2 ps，對應(yīng)于變換限制脈沖的帶寬為以這種方式匹配壓縮相中振動躍遷的典型線寬龙考。這種選擇優(yōu)化了峰值功率和光譜分辨率之間的權(quán)衡。較佳脈沖持續(xù)時(shí)間也可以取決于實(shí)驗(yàn)條件矾睦，因?yàn)橐呀?jīng)表明晦款，在某些情況下，響應(yīng)是一個(gè)與時(shí)間相關(guān)的函數(shù)枚冗，因此信號可以對調(diào)制光束強(qiáng)度具有非線性依賴關(guān)系缓溅。3.近紅外波長，從700到1200nm赁温，較大限度地減少光損傷坛怪，這通常是由于多光子吸收，增加了組織穿透股囊。4.高脈沖重復(fù)率袜匿，10 - 100MHz量級，較大限度地提高 ...
發(fā)頻率在電子躍遷附近調(diào)諧時(shí)稚疹，為熒光標(biāo)記目的開發(fā)的熒光團(tuán)顯示高達(dá)倍的振動響應(yīng)的出色增強(qiáng)居灯。結(jié)果是這種熒光探針可以通過CRS工藝在亞微米濃度下檢測到。這是重要的内狗，因?yàn)樗_辟了在多標(biāo)簽樣品中映射不同探針的可能性怪嫌，不同探針的數(shù)量受限于拉曼線的帶寬，而不是熒光的帶寬柳沙。由于檢測通道之間的串?dāng)_岩灭，在熒光顯微鏡中使用四個(gè)以上探針標(biāo)記樣品具有挑戰(zhàn)性，而在共振增強(qiáng)SRS成像中赂鲤，多探針標(biāo)記可以擴(kuò)展到數(shù)十個(gè)不同的探針噪径。就多重成像而言，這種能力是一個(gè)巨大的勝利蛤袒，因?yàn)樵S多細(xì)胞生物學(xué)研究需要多個(gè)分子參與者的可視化來揭示細(xì)胞內(nèi)的過程和途徑熄云。通過共振增強(qiáng)SRS提供的多路復(fù)用能力可以進(jìn)一步推動到更低的探針濃度。通過讓探針選擇性僅由S ...
激特定的振動躍遷妙真，從而增加信號的強(qiáng)度缴允。簡單地說，在SRS中，樣品用自發(fā)拉曼中的“泵浦”激光照射练般，并結(jié)合較低頻率的“斯托克斯”激光矗漾。斯托克斯激光器頻率的選擇使兩種激光器之間的能量差(?v)與特定振動躍遷的能量差相似，從而增強(qiáng)了該躍遷的發(fā)生薄料，并增加了其信號(圖1)敞贡。對于每個(gè)泵浦和斯托克斯頻率組合，可以獲得單個(gè)振動峰值的窄帶測量摄职。通過鎖定其中一個(gè)激光器的頻率并改變另一個(gè)激光器的頻率誊役，可以獲得寬帶或高光譜測量，因此可以掃描和檢測振動躍遷的整個(gè)范圍谷市。信號強(qiáng)度的增加使得512 × 512像素圖像的視頻速率成像達(dá)到25fps蛔垢。此外，在SRS中迫悠，信號隨采樣分子的濃度線性縮放鹏漆，允許定量成像。CARS也是一種非線 ...
距較遠(yuǎn)的拉曼躍遷的同步成像〈葱梗現(xiàn)在艺玲，他們正在使用Moku:Pro鎖相放大器和多儀器并行模式，僅通過Moku:Pro一臺緊湊的多通道設(shè)備進(jìn)行多種實(shí)驗(yàn)并捕捉低強(qiáng)度的SRS信號鞠抑。面臨挑戰(zhàn)SRS是一種相干拉曼散射過程饭聚，可提供具有光譜和空間信息的化學(xué)成像。在典型的設(shè)置中,它使用兩個(gè)同步脈沖激光器, 即泵浦和斯托克斯(圖1), 以相干地激發(fā)分子的振動搁拙。為了從嘈雜的背景中捕捉到非常小的SRS信號, 高頻調(diào)制和相敏檢測方法是必要的若治。圖1:檢測到由于SRS導(dǎo)致的Stokes到泵浦光束的振幅調(diào)制轉(zhuǎn)移。所展示的泵浦光束的重復(fù)率為80MHz感混，Stokes光束具有相同的80MHz重復(fù)率端幼，但也在20MHz處調(diào)制。通過這個(gè)檢 ...
光子只能激發(fā)躍遷進(jìn)入自旋下子帶弧满。躍遷到自旋向上子帶只有在光子具有較大能量時(shí)才有可能婆跑。圖1.左:大塊砷化鎵中左圓偏振光(lc)和右圓偏振光(rc)的光躍遷，從重帶(hh)和光孔帶(lh)躍遷到導(dǎo)帶庭呜。右:計(jì)算出n↑= 1.5·1017 cm?3和n↓= 0.5·1017 cm?3的吸收光譜滑进。α0表示非極化情況下的吸收。此外募谎，躍遷必須遵守砷化鎵中的偶極子選擇規(guī)則扶关。因此，兩個(gè)圓形光模式只能耦合到某些過渡数冬。例如节槐，左圓偏振光可以激發(fā)從重空穴帶到自旋向下子帶的躍遷搀庶，但不能激發(fā)從重空穴帶到自旋向上子帶的躍遷。綜上所述铜异，導(dǎo)帶的自旋不平衡結(jié)合光學(xué)選擇規(guī)則哥倔，導(dǎo)致左右圓偏振光的吸收光譜如圖1右側(cè)所示。計(jì)算曲線清楚地揭 ...
粒子發(fā)生光學(xué)躍遷揍庄。在磁場的作用下咆蒿，這種躍遷使得在磁光材料內(nèi)部傳輸?shù)淖笮龍A偏振光和右旋圓偏振光產(chǎn)生一定的色散差，導(dǎo)致zui終透射光的偏振面相對入射光旋轉(zhuǎn)了一定角度蚂子。（２）磁線振雙折射當(dāng)一束線偏振光以垂直于磁場方向的方向從磁光材料傳輸時(shí)沃测，線偏振光被分解成兩個(gè)偏振光，兩種偏振光在材料中以不同的相速度傳播食茎，即產(chǎn)生磁雙折射芽突，這就是磁線振動雙折射效應(yīng)。磁線振動雙折射效應(yīng)與磁性材料的磁致伸縮密切相關(guān)董瞻，根據(jù)磁光材料的磁線振動雙折射現(xiàn)象不同，可分為Cotton-Mouton效應(yīng)和Wagert效應(yīng)田巴。（３）塞曼效應(yīng)塞曼效應(yīng)是指當(dāng)光源置于磁場中時(shí)钠糊，光源發(fā)出的譜線在磁場的作用下分裂成數(shù)條，分裂后的譜線之間的間隔的磁光現(xiàn) ...
度壹哺。對于電子躍遷,當(dāng)光波能量遠(yuǎn)高于帶隙時(shí),同時(shí)考慮電子和晶格的貢獻(xiàn)：這就是Selmeier色散公 式,實(shí)際應(yīng)用中用波長代替能量作為參量：5.EMA(有效介質(zhì))模型有效介質(zhì)模型應(yīng)用于兩種或兩種以上的不同組份合成的混合介質(zhì)體系,多達(dá) 5種不同材料組成的混合材料抄伍、多晶膜、金屬膜管宵、表面粗糙的膜截珍、多孔膜、不同材料或合金的分界面箩朴、不完全起反應(yīng)的混合材(TiSi岗喉、WSi)、無定形材料和玻璃炸庞；其基本思想是將混合介質(zhì)當(dāng)作一種在特定的光譜范圍內(nèi)具有單一有效介電常量張量的“有效介質(zhì)”,是把均勻薄膜的微觀結(jié)構(gòu)與其宏觀介電常數(shù)相聯(lián)系.它包含3種有效介質(zhì)模型：5.1 lorentz-Lorenz有效介質(zhì)模型zui簡單的異 ...
驅(qū)動原子核的躍遷钱床，這將為時(shí)鐘和光譜學(xué)研究納米shi界帶來新的可能性。另一個(gè)重大進(jìn)展是光纖激光頻率梳埠居。光纖激光頻率梳利用光纖組件查牌，可以長時(shí)間連續(xù)運(yùn)行±暮荆科學(xué)家們還在研究和測試如何將光纖激光頻率梳應(yīng)用于太空纸颜，通過不斷改進(jìn)光纖激光頻率梳的性能、功率和耐用性绎橘，以適應(yīng)新的應(yīng)用和環(huán)境胁孙。盡管許多頻率梳目前的尺寸大約相當(dāng)于一個(gè)鞋盒，但科學(xué)家們一直在努力將其尺寸縮小，片上光頻梳在數(shù)據(jù)中心和其他高性能計(jì)算系統(tǒng)中具有更大的商業(yè)應(yīng)用潛力浊洞。特別是牵敷，其光譜學(xué)能力也可以整合到智能手機(jī)和可穿戴技術(shù)中，用于健康監(jiān)測法希。然而枷餐，實(shí)現(xiàn)這些應(yīng)用還面臨一些挑戰(zhàn)。盡管許多組件已經(jīng)被微型化苫亦，但將它們完全集成到單個(gè)芯片上仍然具有挑戰(zhàn)性毛肋。上海昊量光 ...
量后屋剑，從基態(tài)躍遷到某一激發(fā)態(tài)上润匙，再以輻射躍遷的形式發(fā)出熒光并回到基態(tài)。將激發(fā)光關(guān)閉后唉匾，分子的熒光強(qiáng)度也將隨時(shí)間逐漸下降孕讳。假定一個(gè)無限窄的脈沖光（δ函數(shù)）激發(fā)n0個(gè)熒光分子到其激發(fā)態(tài)，處于激發(fā)態(tài)的分子將通過輻射或非輻射躍遷返回基態(tài)巍膘。假定兩種衰減躍遷速率分別為Γ和Knr厂财，則激發(fā)態(tài)衰減速率可表示為：其中n(t)表示時(shí)間ｔ時(shí)激發(fā)態(tài)分子的數(shù)目，由此可得到激發(fā)態(tài)物種的單指數(shù)衰減方程：上式中衰減總速率的倒數(shù)τ＝(Γ＋Knr)-1即為熒光壽命峡懈。熒光強(qiáng)度正比于衰減的激發(fā)態(tài)分子數(shù)璃饱，因此可將上式改寫為:該式中，I0即為分子受激發(fā)時(shí)的zui大光強(qiáng)肪康。我們將該熒光強(qiáng)度下降至激發(fā)時(shí)的熒光zui大強(qiáng)度I0的1/e（約37％） ...
荚恶，所需的光學(xué)躍遷矩陣元素尚未計(jì)算，而只是估計(jì)磷支。這種情況隨著密度泛函理論和局部自旋密度近似(LSDA)的出現(xiàn)谒撼，使得精確的能帶結(jié)構(gòu)計(jì)算成為可能。在此基礎(chǔ)上雾狈，并采用線性響應(yīng)理論的光電導(dǎo)率表達(dá)式嗤栓，Callaway及其同事采取了下一個(gè)決定性步驟，他們計(jì)算了Ni和Fe的對角線和非對角線光電導(dǎo)率的吸收部分箍邮。由于MO克爾效應(yīng)和法拉第效應(yīng)與非對角線光電導(dǎo)率直接相關(guān)茉帅，這是MO光譜的第1個(gè)波段理論計(jì)算。理論和實(shí)驗(yàn)之間的一致性并不是壓倒性的锭弊】芭欤卡拉威和他的同事沒有繼續(xù)計(jì)算對角線和非對角線電導(dǎo)率的色散部分，從這些部分他們可以計(jì)算法拉第和克爾光譜味滞。八十年代末樱蛤，幾個(gè)研究小組又開始研究MO光譜的計(jì)算問題钮呀。Ebert和Uspen ...
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