位差(表現(xiàn)為折射率差)對透明結(jié)構(gòu)成像斗埂。數(shù)字全息就是這樣一種常用的無標(biāo)記手段符糊，樣品的數(shù)字全息圖可以在焦平面外采集，然后在后處理中通過數(shù)值求解模擬波前傳播過程的衍射積分進(jìn)行數(shù)字聚焦呛凶。數(shù)字全息已在生物學(xué)男娄、診斷學(xué)和醫(yī)學(xué)、微流控和片上實(shí)驗(yàn)室成像(lab on a chip)漾稀、三維追蹤模闲、細(xì)胞力學(xué)、即時(shí)檢驗(yàn)(point of care testing)崭捍、環(huán)境監(jiān)測等領(lǐng)域得到了廣泛的應(yīng)用尸折。相襯層析(phase contrast tomography，PCT)可以從不同方向探測樣品殷蛇，從而測量出樣品的三維折射率分布实夹。多方向探測可通過移動(dòng)光源橄浓、旋轉(zhuǎn)樣品的等方式獲得樣品不同方向的信息。當(dāng)前不足：當(dāng)前基于數(shù)字全息的PCT ...
和外部之間的折射率差決定亮航。更大的折射率差將允許更大的填充因子荸实。LCoS中像素的相位控制優(yōu)于MEMS和相控陣。LCoS相位是模擬的并且與施加的電壓成正比塞赂，因此在像素之間是均勻的泪勒。相比之下，當(dāng)前的MEMS微反射鏡的相位級是離散的宴猾，僅限于4bits圆存，并表現(xiàn)出一些非線性。對于相控陣仇哆，相位控制是模擬的和準(zhǔn)確的沦辙，但由于制造不一致，必須對每個(gè)元件進(jìn)行單獨(dú)表征讹剔。參考文獻(xiàn)：Pierre-Alexandre Blanche. Holography, and the future of 3D display[J]. Light: Advanced Manufacturing.DOI：https://doi.org/ ...
層中光的時(shí)空折射：界面引起的頻移效應(yīng)簡介：當(dāng)光穿過折射率隨時(shí)間快速變化的介質(zhì)時(shí)油讯，光的頻率會發(fā)生變化。最近報(bào)道了透明導(dǎo)電氧化物的顯著頻移效應(yīng)延欠。這些觀察結(jié)果被解釋為由于折射率的時(shí)間變化導(dǎo)致體介質(zhì)中propagation phase的時(shí)間變化陌兑。這是一種稱為時(shí)域折射的效應(yīng)。在這里由捎，作者展示了由氧化銦錫制成的epsilon-near-zero層中的頻移不僅源于這種體響應(yīng)兔综，而且還包括由空間邊界條件的時(shí)間變化引起的顯著影響。對于某些角度狞玛，這種邊界效應(yīng)會導(dǎo)致對體效應(yīng)的顯著的软驰、相反的轉(zhuǎn)變。因此心肪，此過程會產(chǎn)生可通過角度確定的頻移锭亏，從而將幅度和相位調(diào)制解耦。作者：Justus Bohn, Ting Shan Luk ...
組織內(nèi)硬鞍。由于折射率不均勻引起的隨機(jī)光散射慧瘤，單細(xì)胞分辨率的功能成像探測深度通常在1 毫米的量級。即使對于厘米級的小鼠大腦固该，這種穿透深度也將大腦區(qū)域的光學(xué)成像限制在了淺表層碑隆，因此除非采用侵入式手段，否則大部分大腦仍然無法進(jìn)行高分辨率光學(xué)成像蹬音。盡管功能磁共振成像和基于超聲的方法等宏觀和介觀成像模式可以對深層大腦結(jié)構(gòu)進(jìn)行成像，但它們?nèi)狈斫馍窠?jīng)回路至關(guān)重要的單細(xì)胞分辨率和靈敏度休玩。因此著淆，目前選擇在腦部插入微型光學(xué)探頭的方式實(shí)現(xiàn)細(xì)胞級分辨率深層腦成像劫狠。目前已經(jīng)開發(fā)了幾種侵入式技術(shù)用于深層腦結(jié)構(gòu)光學(xué)成像，例如上覆腦組織的切除永部、微型棱鏡植入独泞、微型梯度折射率 (GRIN) 透鏡探頭及其組合。為了觀察非常深的大 ...
材料對x光的折射率大約為 1苔埋。因此懦砂，當(dāng) x 射線穿過材料時(shí)主要是振幅的變化，而不是相位的變化组橄，這種變化與所遭遇材料的密度成正比荞膘。當(dāng)應(yīng)用于醫(yī)學(xué)成像時(shí)，由于骨骼和軟骨的密度相對于軟組織更大玉工，X 射線圖像中骨骼和軟骨的對比度要高于軟組織羽资。然而，單個(gè) X 射線圖像是三維空間變化的密度函數(shù)投影到二維探測器上遵班。根據(jù) Beer-Lambert定律屠升，圖像中的每個(gè)點(diǎn)都對應(yīng)著X 射線沿一條路徑的線積分，從根本上是不可逆的狭郑。這可以通過使用冗余和非冗余投影的多次測量來克服腹暖，從而重建成像體積。這就是斷層掃描（來源于希臘語翰萨，切片記錄的意思）的本質(zhì)脏答。在 CT 中，為了形成身體的單個(gè)二維平面圖像缨历，X 射線源以平行或扇形光束輸 ...
ell提出的折射定律以蕴、1647年Cavalieri提出的透鏡制造者方程和1670年Newton提出的成像方程。第一項(xiàng)是科學(xué)定律辛孵，后兩項(xiàng)是工程定律丛肮。我們故意將折射定律而不是反射定律作為成像唯一的科學(xué)基礎(chǔ)。盡管羅馬人已經(jīng)知道怎么制造反射鏡魄缚，也知道入射角等于反射角宝与，但是這些理解并不能夠帶領(lǐng)我們實(shí)現(xiàn)多鏡片成像系統(tǒng)的廣泛應(yīng)用。理解光是如何在玻璃中折射的冶匹，將讓我們理解透鏡以及它在成像中的決定性價(jià)值（基于反射的成像系統(tǒng)也是有的习劫，Newton認(rèn)為基于折射無法消除色差，制造出了基于反射的成像系統(tǒng)嚼隘，后續(xù)也有其他人基于反射原理設(shè)計(jì)成像系統(tǒng)）诽里。從這些開始，成像依托于四項(xiàng)基礎(chǔ)技術(shù)的進(jìn)步得到了發(fā)展飞蛹，這四項(xiàng)技術(shù)是：光學(xué)材料 ...
如谤狡，將無源雙折射晶體插入腔中[10]灸眼，用雙折射增益元件對偏腔線[16]，分割激光增益帶寬[17]墓懂，或利用環(huán)形腔的雙向運(yùn)行[9,11]焰宣。zui近，在高功率鎖模薄片激光器結(jié)構(gòu)中也研究了涉及獨(dú)立腔端鏡的空間分離模概念[18,19]捕仔。然而匕积，在這些新的實(shí)現(xiàn)中，并不是所有的內(nèi)腔組件都是共享的以便降低常規(guī)噪聲抑制榜跌。在這篇文章中闪唆，我們提出了一種激光腔多路復(fù)用的新方法，通過在表面插入一個(gè)具有兩個(gè)獨(dú)立角度的單片器件斜做，例如雙棱鏡苞氮，使空間分離模式存在。因此瓤逼，通過在適當(dāng)?shù)奈恢冒惭b雙棱鏡笼吟，可以將對單光頻梳操作z優(yōu)的空腔適應(yīng)為雙光頻梳空腔。利用這種方法霸旗，在80 MHz重復(fù)頻率贷帮，在脈沖小于140fs的情況下，我們從單個(gè)固體激 ...
方面诱告。在階躍折射率光纖中撵枢，可以根據(jù)輸入光線定義數(shù)值孔徑，其中在纖芯-包層界面處可能發(fā)生全內(nèi)反射的最大角度：入射光線首先被折射精居，然后在纖芯-包層界面發(fā)生全內(nèi)反射锄禽。 然而，這只有在入射角不太大的情況下才有效靴姿。光纖的數(shù)值孔徑 (NA) 是允許的入射光線相對于光纖軸的最大角度的正弦值沃但。它可以通過纖芯和包層之間的折射率差來計(jì)算，更準(zhǔn)確地說佛吓，具有以下關(guān)系：請注意宵晚，NA 與光纖周圍介質(zhì)的折射率無關(guān)。例如维雇，對于折射率較高的輸入介質(zhì)淤刃，最大輸入角度會更小，但數(shù)值孔徑保持不變吱型。上面給出的等式僅適用于直纖維逸贾。對于彎曲光纖，可以使用一個(gè)近似修正方程，其中還包含彎曲半徑 R 和纖芯半徑：對于不具有階躍折射率分布的光纖或其 ...
息光照射光熱折射玻璃而制成的體布拉格光柵濾光片，該布拉格光柵對滿足特定角度的單波長光有較高的衍射效率哟沫，而且布拉格光柵陷波濾光片為反射式濾光片，高衍射效率帶來高反射率锌介；但需要同時(shí)滿足波長和角度才能實(shí)現(xiàn)較為理想的衍射效率嗜诀；一般應(yīng)用于低波數(shù)拉曼的BNF的衍射效率＞99.9%(或理解為OD＞3)，對于某一單色光的角度相關(guān)的半峰寬FWHM≈5mrad孔祸，波長選擇選擇半峰寬FWHM＜5 cm-1隆敢。圖1: 反射式BNF的濾光示意圖圖2：BNF的衍射效率vs光入射角度②Braggrate Pass Filter, BPF（體布拉格光柵陷波濾光片）BPF只是作為BNF的另一種使用方法，常在拉曼測量系統(tǒng)中用于濾除入 ...
微鏡中玻璃的折射率與頻率相關(guān)崔慧，這會產(chǎn)生影響色度效應(yīng)拂蝎，從而影響脈沖形狀，降低激發(fā)效率惶室。產(chǎn)生越來越短的脈沖需要越來越大的頻譜帶寬温自。例如：一個(gè)10-fs的高斯脈沖將需要大部分的可見光譜。對于正常色散皇钞，當(dāng)飛秒激光脈沖穿過顯微鏡的玻璃·M 的重要組成部分悼泌。為了證明色散的影響，我們考慮具有高斯時(shí)間分布的“前向移動(dòng)”超短脈沖夹界，其持續(xù)時(shí)間為τ馆里，為時(shí)間強(qiáng)度分布的半高全寬。時(shí)間分布寫為：其中可柿，形狀因子： 對方程（3）進(jìn)行傅里葉變化鸠踪，得到正頻譜： 方程 (5) 經(jīng)系統(tǒng)傳播，通過將其乘以譜相位（頻域中的電場相位）的指數(shù)复斥，得到：方程（6）中相位可以由泰勒級數(shù)展開营密，從而解出每一項(xiàng)的貢獻(xiàn)(原文公式如此)： 方程（ ...
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