理計算可得雙折射的系數(shù)峡蟋，并且結(jié)果表明三個化合物都是負的雙光軸晶體坟桅，在1064nm的激發(fā)光下Δn=nz-nx，其雙折射系數(shù)分別為：0.070, 0.090和0.060蕊蝗，此數(shù)據(jù)表明上述三個化合物的雙折射系數(shù)大于已經(jīng)報道的磷酸復(fù)鹽晶體仅乓。圖3(a)、(b)和(c)分別為化合物K2(TeO)P2O7蓬戚、Rb2(TeO)P2O7和Cs2(TeO)P2O7的雙折射系數(shù)譜圖您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息夸楣，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...
的光有不同的折射率豫喧，便造成了多波長的光束通過透鏡后傳播方向分離。簡單來說幢泼，色差就是顏色分離帶來的光學(xué)系統(tǒng)的像差紧显。色差分兩種，一種叫做軸向色差缕棵，另一種叫做垂軸色差孵班。本章我們只詳細介紹軸向色差涉兽。二、軸向色差的概念軸向色差重父，Longitudinal Aberration花椭，也叫做球色差忽匈、位置色差房午、縱向色差，指不同波長的光束通過透鏡后焦點位于沿軸的不同位置丹允，因為它的形成原因同球差相似郭厌，顧也稱其為球色差。由于多色光聚焦后沿軸形成多個焦點雕蔽，無論把像面置于何處都無法看到清晰的光斑折柠，看到的像點始終都是一個色斑或者彩色光暈。如圖所示三批狐、軸向色差產(chǎn)生的原因由于不同顏色的光波長不同扇售，則通過同一透鏡的焦距不同，而造成的 ...
過光學(xué)零件的折射和反射來實現(xiàn)嚣艇，決定一種材料能否用來制造光學(xué)零件承冰，要看它對要求成像的波段是否透明，或者在反射的情況下是否具有足夠高的反射率食零。對于透射光學(xué)零件來說困乒，透射材料的特性除了透過率之外，還有它對各種特征譜線的折射率贰谣，其中以D或d線的折射率nD或nd以及F線和C線的折射率差nF-nc作為其主要的光學(xué)性能參數(shù)娜搂，這是因為F線和C線接近人眼光譜靈敏極限的兩端，而D線或d線在其中間吱抚，接近人眼最靈敏的波長百宇，nd稱為平均折射率，nF-nc稱為平均色散秘豹。此外携御，將?d=(nd-1)/(nF-nc)稱為阿貝常數(shù)或平均色散系數(shù)，任意一對譜線的折射率差憋肖，如ng-nF稱為部分色散因痛；部分色散和平均色散的比值稱為部分色 ...
異性引起的雙折射引起的反射探測光束和黑磷樣品內(nèi)部的聲波之間的相互作用引起的。這些振蕩也通過校正減法抵消[注意岸更，圖2(a)中的校正信號是平滑的鸵膏，沒有振蕩]。這種方法使得TR-MOKE測溫法不容易出錯怎炊，因為任何與傳感器磁化狀態(tài)無關(guān)的雜散信號都可以被抵消谭企。圖2. 使用9兆赫調(diào)制頻率和w0=12 μm的激光光斑尺寸在涂覆有26.9納米厚的三丁基錫化合物層的黑磷樣品上測量的TR-MOKE信號的例子廓译。(a)作為延遲時間函數(shù)的正(M+)、負(M)和校正的vin信號债查。插圖顯示了前幾百ps時出現(xiàn)的周期為21 ps的布里淵散射振蕩非区。這些振蕩在校正后的Vin中被抵消。(b)比率信號——來自實驗(符號)和熱模型模擬( ...
的相對相位盹廷。折射率隨光的頻率而變征绸，因此，隨著光子在材料中傳播俄占，兩個不同折射率的光子之間的相位關(guān)系將改變管怠。除非晶體對這些頻率進行了相位匹配。為了輸入光子進行有效的非線性轉(zhuǎn)換缸榄，需要在整個晶體中保持輸入光子和輸出光子之間的相位關(guān)系渤弛。如果相位不能匹配，產(chǎn)生光子相互間將以正弦的方式在同相和異相之間變化甚带，限制從晶體中輸出光子的數(shù)量她肯，如圖所示。傳統(tǒng)相位匹配要求光在一個特定的方向上在晶體中傳輸鹰贵，在這個方向上晶體的自然雙折射和輸出光的折射率相匹配晴氨。盡管這種方式可以實現(xiàn)相位匹配，但是限制了這些材料只能在小波長范圍內(nèi)實現(xiàn)砾莱。而通過改變結(jié)構(gòu)瑞筐，讓PPLN晶體的晶向周期性反轉(zhuǎn)，通過在每個正弦產(chǎn)生的峰值反轉(zhuǎn)晶向腊瑟，可以避免光子 ...
LN具有高的折射率聚假，在每個未鍍膜的面上導(dǎo)致14%的菲涅爾損耗。為了增加晶體的透過率闰非，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜膘格，從而將每個面的反射率降到1%以下。溫度和周期：一個PPLN晶體的極化周期是由使用光的波長決定的财松。準(zhǔn)相位匹配波長可通過改變晶體的溫度來稍微調(diào)節(jié)瘪贱。每種晶體都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長辆毡。轉(zhuǎn)換效率與溫度的廣西符合一個sinc2函數(shù)菜秦，描述晶體的溫度接受帶寬。晶體越長舶掖，接受帶寬越窄球昨，對溫度越敏感。在多數(shù)情況下眨攘，非線性相互作用的效率對溫度的敏感性在幾個攝氏度以內(nèi)主慰。20mm長MgO：PPLN晶體1064nm泵浦SHG強度與溫度的關(guān)系通過將晶體加熱到 ...
的復(fù)雜度嚣州。高折射率的材料，比如SF57玻璃柱共螺，或者一對光柵需要被加入到光路中该肴。同時，光譜掃描的范圍本身也有限藐不。一個關(guān)于光譜對焦的詳細介紹可以在一篇Z近發(fā)表的文獻中查詢12匀哄。總結(jié)來說佳吞，如果成像只需要測量單個拉曼位移拱雏，則皮秒激光可以簡化光路的設(shè)置。對于光譜圖像的采集底扳，飛秒激光可以極大的提高采集速度。Moku:Lab的鎖相放大器可以與皮秒或者飛秒激光所配合使用贡耽。在這個應(yīng)用指南中衷模，我們將使用飛秒激光（Spectra-physics Mai Tai）配合SF57玻璃柱對光譜對焦SRS進行演示。調(diào)制蒲赂，延時臺阱冶，以及掃描鏡泵浦光和斯托克斯光通常會使用電光調(diào)制器（EOM）或聲光調(diào)制器（AOM）進行調(diào)制。調(diào)制頻率 ...
度的光線經(jīng)其折射以后滥嘴，具有不同的軸向位移木蹬。這就是平行平板的球差。顯然若皱，它就是實際光線與近軸光線的軸向位移量之差镊叁，如下圖所示，即走触，從而可以得到平行平板的實際球差公式晦譬，下式中I1即為該光線的孔徑角U1.平行平板的初級球差公式則可以從初級球差的一般表達式來得到，可見互广，平行平板恒產(chǎn)生正球差敛腌，其大小隨平板厚度d和入射光束孔徑角U1的增大而增大。在下圖所示的雙筒棱鏡望遠鏡系統(tǒng)中惫皱，如果物鏡的相對孔徑為1/3.5像樊，二塊轉(zhuǎn)像棱鏡相當(dāng)于厚度為86毫米的平行平板，其折射率為1.5696旅敷，按上面所示的公式可以算出此系統(tǒng)的初級球差和實際球差分別為0.3322和0.3360生棍。可以看出此時G級球差很小扫皱，但是該物鏡系統(tǒng)的球差 ...
的連線稱為該折射球面的輔軸 (secondary optical axis) 足绅；軸外點發(fā)出通過某孔徑帶上邊緣的光線稱某孔徑帶的上光線捷绑；軸外點發(fā)出通過某孔徑帶下邊緣的光線稱某孔徑帶的下光線；軸外點發(fā)出通過某孔徑帶前邊緣的光線稱某孔徑帶的前光線氢妈；軸外點發(fā)出通過某孔徑帶后邊緣的光線稱某孔徑帶的后光線粹污。二、軸外像差概述如下圖中B為物平面上一遠離光軸的點首量，它總可認為在輔軸上壮吩。B0’是B點的高斯像，B’是B點的近軸像加缘，由于像面彎曲鸭叙，它并不與B0’重合。對輔軸而言,B點僅產(chǎn)生球差拣宏，但因 B點的成像光束中,各光線相對于輔軸有不同的高度,球差不同沈贝，使折射光束失去對主光線的對稱性，造成聚焦缺陷勋乾。這些缺陷通常用子午 ...
樣品之間介質(zhì)折射率(n)與物鏡孔徑角的一半(θ/2)的正弦值的乘積決定宋下，可表示成：NA=n×sinθ/2。其中n為物鏡中透鏡工作介質(zhì)的折射率（如空氣的折射率是1.0辑莫，水的折射率是1.33学歧，油類的折射率則可高達1.56）。θ則是光進出透鏡時一半的Z大角度各吨，或者可以表述為是從物在光軸上一點到光闌邊緣的光線與光軸的夾角枝笨。由于數(shù)值孔徑的定義中考慮了折射率的因素，因此一束光在通過平面由一種介質(zhì)進入另一種時揭蜒，數(shù)值孔徑仍是一個常量横浑。在空氣中，透鏡的孔徑角大小近似等于數(shù)值孔徑的兩倍（在近軸近似的條件下）忌锯。數(shù)值孔徑是相對于物或像上的特定一點而言的伪嫁，因此其大小也會隨著該點的移動而改變。在顯微學(xué)領(lǐng)域偶垮，如不特加注明张咳， ...
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