負(fù)砸西。下圖中設(shè)束腰半徑為ω01的高斯光束的束腰與透鏡的距離為Z1叶眉，通過透鏡后像方高斯光束的束腰半徑為ω02，與透鏡距離為Z2芹枷，并令R1和R2分別為入射于透鏡的波陣面半徑和自透鏡出射的波陣面半徑，那么R1和R2應(yīng)滿足式1鸳慈，必須注意的是饱溢，對(duì)于高斯光束，在一般情況下走芋，R1 ≠ Z1绩郎，R2 ≠ Z2絮识，只有在遠(yuǎn)場(chǎng)區(qū)域，才有R=Z的關(guān)系嗽上。由式1次舌、式2結(jié)合ω01=ω01得到這時(shí)q1、q2分別為入射兽愤、出射高斯光束的復(fù)參量彼念，可以由式3和式4寫出它們的表達(dá)式。并將寫出的表達(dá)式代入到式5逐沙，并使方程兩邊實(shí)部和虛部分別相等，再注意到圖中關(guān)系f'- Z1= x1和f'+ Z2= -X2洼畅，得到式6中f02= ...
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前后高斯光束束腰半徑之比及變換透鏡的焦距f'，則可用下列兩式分別求得入射光束和出射光束的束腰到變換透鏡的距離其中由高斯光束通過薄透鏡時(shí)的變換（二）可知丧肴，由此可見残揉，變換透鏡的焦距f'必須大于f0，否則無解芋浮。若系統(tǒng)由多個(gè)透鏡組成抱环，上述公式對(duì)每個(gè)透鏡都是適用的，透鏡間的過渡公式為：上面兩式中Z, d的值都是相對(duì)于主面來說的纸巷。由式4和式5可知镇草，ZR2的大小隨x_1的增大而單調(diào)減小，當(dāng)x1 → ∞時(shí)瘤旨，由式6可知梯啤，x2 → 0，即出射高斯光束的束腰位于透鏡焦點(diǎn)附近裆站，這就是聚焦后光斑的大小条辟。另外，高斯光束通過薄透鏡時(shí)的變換（一）中提到過宏胯，電矢量沿z軸方向傳播的高斯光束的性質(zhì)可以由下面三個(gè)方程 ...
使模式尺寸的束腰非常接近100um羽嫡。在此約束下，諧振腔重復(fù)頻率可以通過選擇曲面反射鏡的曲率半徑和通過將平面反射鏡正確放置在幾乎準(zhǔn)直的腔臂中實(shí)現(xiàn)肩袍。雖然穩(wěn)定腔的標(biāo)準(zhǔn)是穩(wěn)定因子小于1杭棵，但是在設(shè)計(jì)時(shí)強(qiáng)制為小于0.1，以確保激光器長(zhǎng)期穩(wěn)定運(yùn)行。SESAM是模式尺寸至關(guān)重要的兩個(gè)組件之一魂爪。為了收益于恒波鎖模激光器中的可飽和吸收層的全調(diào)制深度先舷，脈沖能量必須足夠高以讓吸收層發(fā)生光漂白。為了滿足這個(gè)條件滓侍，SESAM上的脈沖能量密度需要5倍于制造商提供的吸收層飽和值蒋川。SESAM上另一個(gè)重要的參數(shù)是損傷閾值，制造商用強(qiáng)度來表示它撩笆。損傷閾值限制了SESAM上的最小光斑尺寸捺球。KGW激光典型輸出功率是2W，我們?cè)O(shè)計(jì)輸出耦 ...
過功率計(jì)測(cè)量束腰處產(chǎn)生的激光功率為7.7W夕冲，Er:YAG激光器也使用這個(gè)值氮兵。為調(diào)節(jié)激光功率，使Er:YAG激光器的脈沖峰值電流保持不變(300A)歹鱼，并改變脈沖持續(xù)時(shí)間泣栈。為了圖像采集和評(píng)估，Holger等采用了光學(xué)顯微鏡(Axiophot, Carl Zeiss)配備了數(shù)碼相機(jī)(ProgRes C12plus, Jenoptic)弥姻，并搭載了捕獲和處理軟件(Jenoptic, ProgRes Capture Pro, Version 2.5)南片。該軟件還可以測(cè)量熱損傷和切割深度，如圖2所示蚁阳。是光學(xué)顯微鏡放大20倍后Er:YAG豬舌黏膜組織切割深度和熱損傷寬度的測(cè)量铃绒，包括凝固和炭化鸽照。1. 兩種激光器以 ...
螺捐，腔內(nèi)的光束束腰可以更小。因此矮燎，大多數(shù)G&H AOM的孔徑為2.5 mm定血。這使得它們能夠支持短上升時(shí)間和高調(diào)制頻率。G&H還提供用于光纖耦合更小孔徑的AOM诞外，以及用于紅外激光器（如CO2）更大孔徑的設(shè)備澜沟，這些激光器通常有更大的光斑直徑，經(jīng)诚恳辏可以承受更慢的上升時(shí)間茫虽。相比之下，EOM可以有更大的孔徑既们，標(biāo)準(zhǔn)型號(hào)的直徑范圍包括從2.5mm至100mm甚至更大濒析。直徑越大的EOM成本越高，但孔徑大小的增加對(duì)上升時(shí)間沒有顯著影響啥纸。使用基于KD*P的TX系列EOM号杏，G&H甚至可以提供高達(dá)100mm的孔徑。這些可以用于太瓦和拍瓦級(jí)激光器的Q開關(guān)斯棒。成本AOM通常比EOM成本低盾致。有幾個(gè)因素促 ...
量主经；2.像方束腰位置飄移較小庭惜；3.降低了由孔徑限制引起的衍射效應(yīng)對(duì)近場(chǎng)束寬的影響罩驻；4.由于上述是對(duì)整個(gè)x,y平面積分，因此此積分是至少在捕獲光功率（能量）99%以上區(qū)域進(jìn)行的护赊，配合計(jì)算機(jī)的圖像處理系統(tǒng)可以快速的計(jì)算出光束束寬的大小鉴腻。但此方法對(duì)高空間頻率的干擾非常敏感，因此在測(cè)量中會(huì)出現(xiàn)一定的基地噪聲百揭，所以在測(cè)量的過程中要對(duì)噪聲做一定的處理爽哎。三、遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角激光光束的傳播符合雙曲線定律器一，光束的遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散全角可表示為雙曲線兩條漸近線之間的夾角,光束遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角θ定義為光束遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散全角的一半课锌，通常表示為無窮遠(yuǎn)處光束束寬和傳輸距離之比的J限。圖3 光束束腰和遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角表示束腰直徑祈秕，表示束腰半徑渺贤，表示遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散 ...
方式穿過激光束腰∏朊考慮到常用聲光材料的聲速志鞍，10 MHz調(diào)制需要的焦點(diǎn)光斑小于100 μm，由此產(chǎn)生的峰值強(qiáng)度過高方仿。寬帶電光調(diào)制器的使用也可能存在問題固棚。這是因?yàn)閷拵щ姽庹{(diào)制器利用高功率射頻放大器與較長(zhǎng)的電纜連接到相對(duì)笨重的調(diào)制器。這些電纜可以發(fā)射電磁干擾仙蚜，使鎖相放大器不堪重負(fù)此洲。因此，電纜和放大器的小心放置和良好的屏蔽是必要的委粉。也可以觀察到“幽靈”效應(yīng)呜师，即系統(tǒng)的噪音水平取決于個(gè)人站在房間里的位置，因?yàn)槿梭w可以反射電磁輻射贾节。因此汁汗，優(yōu)選的調(diào)制器是諧振波克爾電池。在這種情況下栗涂，一個(gè)小的非線性晶體的電容知牌，結(jié)合一個(gè)精心選擇的電感，形成一個(gè)諧振“坦克”電路戴差，其選擇的頻率是感興趣的調(diào)制頻率送爸。電感/電容槽電路的 ...
焦點(diǎn)光斑分析儀的選型指南：激光3D打印應(yīng)用領(lǐng)域（SLA&SLM）為了使用基于激光的增材制造工藝創(chuàng)造出一致的、堅(jiān)固的結(jié)構(gòu)，以滿足航空航天標(biāo)準(zhǔn)或醫(yī)療設(shè)備的FDA要求袭厂，需要已知尺寸墨吓、功率密度和焦點(diǎn)位置的激光束是必需的。高質(zhì)量的3D激光打印工藝需要激光器提供正確的功率纹磺，正確分布并集中在正確的位置帖烘。為了確保部件的一致性和結(jié)構(gòu)的合理性，這些參數(shù)應(yīng)該在制造任何關(guān)鍵部件前后可以直接測(cè)量橄杨，能有效幫助光學(xué)工程師分析設(shè)備光路中產(chǎn)生的各種問題秘症。德國(guó)Cinogy焦點(diǎn)光斑分析儀是基于相機(jī)式原理測(cè)量光斑形狀，分析光斑數(shù)據(jù)式矫；相機(jī)式原理為直接式測(cè)量乡摹，具有精度高、真實(shí)反映實(shí)際光束特性等特點(diǎn)采转。激光光束照到傳感器芯片上可以實(shí) ...
本內(nèi)的一個(gè)小束腰上(微米級(jí)寬度)聪廉。所產(chǎn)生的熒光穿過顯微鏡物鏡，然后聚焦在位于高增益光電探測(cè)器前面的針孔上故慈。這個(gè)共聚焦孔阻擋了任何不是來自激光束腰的xyz位置的光板熊。通過掃描束腰和/或移動(dòng)樣品，可以獲得水平或垂直的圖像切片甚至整個(gè)圖像立方體察绷，并且可以在多個(gè)深度捕獲熒光干签。多光子顯微鏡是一種利用大數(shù)值孔徑光學(xué)聚焦超快激光的相關(guān)技術(shù)。激光波長(zhǎng)設(shè)置為目標(biāo)熒光團(tuán)常規(guī)激發(fā)所需波長(zhǎng)的兩倍拆撼。在且僅在束腰處容劳，聚焦的峰值光強(qiáng)超過雙光子激發(fā)的閾值。這提供了固有的3D分辨率情萤，并消除了對(duì)有損耗的共聚焦孔的需要鸭蛙。然而，這兩種技術(shù)都受到實(shí)際成像中的需要取舍的負(fù)面影響筋岛，例如以捕獲代謝過程所需的幀率在組織內(nèi)部進(jìn)行更深層次成像的能力 ...
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