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SiPM單光子探測器
探測器件有：光電倍增管（PMT）檩咱，工作在蓋革模式下的雪崩光電二級管（APD）等。在400至900nm光波段，以硅APD為敏感元件的單光子探測器性能良好税手，暗計數(shù)小于25cps蜂筹，量子效率在650nm附近可高達(dá)到70%。但由于帶隙寬度的限制芦倒，硅APD對波長1微米以上的光沒有響應(yīng)艺挪。在近紅外光波段（1100~1650nm），目前性能很好的是基于銦鎵砷（）APD的單光子探測器兵扬，其量子效率在1.55μm波長處能達(dá)約25%麻裳，暗計數(shù)約10^3cps左右∑髦樱總體而言津坑，不論光電倍增管還是基于APD的單光子探測器，其量子效率傲霸、暗計數(shù)等性能遠(yuǎn)不能滿足量子信息計數(shù)發(fā)展的需要疆瑰，特別是針對所謂的線性量子計算，對單光子探測器性能 ...
檢測器（例如光電倍增管（PMT））進(jìn)行檢測昙啄。但是穆役，CARS受其他非共振非線性光學(xué)效應(yīng)所產(chǎn)生的背景的影響。 這些影響不僅限制了CARS測量的實際檢測極限梳凛，而且使光譜失真（與分子振動共振相比）耿币。 另一方面，SRS信號不受大多數(shù)其他非線性光學(xué)效應(yīng)的干擾韧拒。 但是淹接，SRS是受激發(fā)射過程。 信號以入射光相同的波長發(fā)生叛溢。 SRS效應(yīng)僅略微增加/減少了斯托克斯束和泵浦束的光子數(shù)量塑悼。 這些變化很小，以至于無法通過常規(guī)的時域測量方法進(jìn)行測量楷掉。 因此厢蒜，SRS需要具有鎖相檢測功能的光泵浦探測技術(shù)。光學(xué)泵浦探測技術(shù)和鎖定檢測：泵浦探針法是用于多光子檢測過程的一種普遍采用的方法靖诗。該實驗通常涉及兩束超快(皮秒或飛秒)激光束 ...
鏡郭怪、單色儀和光電倍增管檢測器支示。整個系統(tǒng)由一臺專用的臺式計算機控制刊橘。線性Stokes參數(shù)，Q和U颂鸿，由2f調(diào)制頻率測量促绵，而圓形Stokes參數(shù)V，由第一個PEM的1f調(diào)制頻率測量，使用鎖相放大器以獲得額外的精度败晴。直流分量提供了總強度I浓冒。在我們能夠產(chǎn)生完全線性偏振光的情況下，圓偏振光完全偏振光的偏振度為零尖坤。偏振計可從400nm調(diào)到800nm稳懒，并由軟件自動控制，并可以在選定波長范圍內(nèi)進(jìn)行離散的掃描慢味。單色譜的光譜分辨率為15nm(FWHM)场梆，最常見的采樣頻率為5nm步長。實驗分別測量了樣品的透射和反射的圓偏振光譜纯路。光路如圖1：在反射模式下或油，來自光纖耦合石英鎢鹵燈的光通過水平開口(B)進(jìn)入直徑為200mm ...
探測器，比如光電倍增管（PMT）進(jìn)行探測驰唬。然而顶岸，CARS的探測同時會受到一些其他非共振非線性光學(xué)現(xiàn)象產(chǎn)生的背景。這些背景限制了實際使用這種CARS的檢測極限叫编，并同時使所測得的光譜與自發(fā)拉曼相比產(chǎn)生一定畸變辖佣。另一方面，SRS信號不受到大多數(shù)其他非線性光學(xué)現(xiàn)象的影響宵溅。然而凌简，SRS的信號本身發(fā)生在與輸入光源相同的波長。SRS現(xiàn)象本身只相應(yīng)的稍微減弱或增加泵光或者斯托克斯光源恃逻。這些相應(yīng)較小的變化很難用常規(guī)方法進(jìn)行探測雏搂，因此，需要使用泵浦-探測以及鎖相法進(jìn)行探測寇损。光學(xué)泵浦-探測以及鎖相探測泵浦-探測是多光子探測中常用的方法凸郑。這些試驗通常使用兩束超快激光。一束激光時刻對樣品進(jìn)行照射矛市，另一束激光則通過調(diào)幅調(diào) ...
測器可以使用光電倍增管 (PMT)芙沥、微通道板 (MCP)或單光子雪崩二極管 (SPAD)。 假設(shè)每個周期記錄一個以上光子的概率很低浊吏，每個時間段光子到達(dá)形成的直方圖表示從單次時間分辨模擬記錄中獲得的時間衰減而昨。 如有必要，可以通過衰減樣品處的光來滿足單光子概率的前提條件找田。如上圖說明了如何在多個周期內(nèi)形成直方圖歌憨。激光脈沖反復(fù)激發(fā)產(chǎn)生光致發(fā)光。 激發(fā)和發(fā)射之間的時間差是由像秒表一樣的電子設(shè)備測量的墩衙。 如果滿足單光子概率條件务嫡，實際上在許多周期中根本沒有光子甲抖。應(yīng)該注意的是光子或空循環(huán)的出現(xiàn)完全是隨機的，只能用概率來描述心铃。 因此准谚，這同樣適用于各個秒表讀數(shù)。如上圖所示去扣，秒表讀數(shù)被分成一個由一系列“時間段”組成 ...
抑制柱衔。其中，光電倍增管愉棱、強化電荷耦合器件(CCD)相機或CMOS單光子雪崩探測器(SPAD)作為時間門控探測器秀存。為了抑制背景熒光，利用短持續(xù)時間(~ 5ps)羽氮、高重復(fù)頻率(~82 MHz)的脈沖激光和時間門寬為31 ps的微通道板型光電倍增管或链，利用單通道門控探測器實現(xiàn)了單光子計數(shù)技術(shù)。用于抑制乙醇中羅丹明6G樣本的熒光档押。拉曼信號的信噪比和拉曼熒光強度比分別為4.2和129倍時澳盐，與沒有門控的情況相比有顯著提高。另一種成本相對較低的拉曼系統(tǒng)包括一個重復(fù)頻率為6.4 kHz令宿、脈寬為900 ps的脈沖二極管激光器和一個用于時間分辨光子計數(shù)的光電倍增管叼耙。該系統(tǒng)表明，在濃度為10-4M的羅丹明6G摻雜純苯 ...
0.6) 和光電倍增管 (PMT, HamamatsuH7422-20) 無需解掃描粒没。PMT 信號用 LIA (Zurich Instruments HF2LI) 在調(diào)制頻率為 20.25 MHz筛婉。對于 FM CARS 測量，使用了如圖1所示的 FOPO 癞松，而對于標(biāo)準(zhǔn) CARS 測量爽撒，M1 的反饋路徑被機械快門阻擋。為了量化 FM CARS 與標(biāo)準(zhǔn)檢測靈敏度相比所實現(xiàn)的增加測量了含有 dDMSO 和水的 CARS 稀釋系列响蓉。對于該測量硕勿，dDMSO 的共振在2125 cm-1和大約 2145cm-1處的非共振貢獻(xiàn)以相同的平均功率處理在成像平面中大約 20 mW。對于此特定測量枫甲，LIA 檢測帶寬設(shè) ...
明和光子計數(shù)光電倍增管的單像素相機獲得的實驗結(jié)果源武。參考文獻(xiàn)：Edgar, M.P., Gibson, G.M. & Padgett, M.J. Principles and prospects for single-pixel imaging.Nature Photon13,13–20 (2019). https://doi.org/10.1038/s41566-018-0300-7更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器想幻、光電調(diào)制器粱栖、光學(xué)測量設(shè)備、光學(xué)元件等脏毯，涉及應(yīng)用涵蓋了材料加工闹究、光通訊、生物醫(yī)療抄沮、科 ...
過將時間門控光電倍增管(PMT)與時間相關(guān)檢測相結(jié)合跋核，能夠在時域內(nèi)實現(xiàn)高靈敏度的信號檢測。利用光纖的色散規(guī)律可以推導(dǎo)出常規(guī)的拉曼光譜叛买。圖1圖1為該方法的原理圖砂代。圖1顯示了拉曼信號和熒光信號在取樣后不久(見上圖)以及在光纖中傳播足夠長的距離(見下圖)后的頻率-時間分布。在上圖中所描述的情況下率挣，當(dāng)信號剛從樣本發(fā)出時刻伊，拉曼峰在頻域可以分離，而在時域則是混合的椒功。在足夠長的光纖中傳播后捶箱，由于色散規(guī)律，不同頻率的峰值在時間上被分離动漾。相反丁屎，與瞬時和瞬態(tài)拉曼信號不同，熒光發(fā)射具有更長的壽命旱眯。通過對光纖輸出信號的投影晨川，我們可以分離不同的拉曼峰，也可以對熒光進(jìn)行拉曼信號的區(qū)分删豺。圖2中在最后還可通過檔位式反射鏡將信 ...
的熒光被一個光電倍增管接受共虑，其時間信號被映射到相應(yīng)的像素上，zui終形成圖像呀页。由于樣品被激發(fā)妈拌，信號是被逐點采集的，這種方法克服了散射組織的廣域成像中像素交叉干擾蓬蝶。由于雙光子顯微鏡具有更高的光收集效率尘分、更深的穿透力和更低的光毒性，通常是共焦顯微鏡的良好替代方案丸氛。但雙光子顯微鏡或任何激光掃描顯微鏡的致命弱點是它緩慢的速度音诫，因為樣品是按順序逐點掃描成像的，這將是對更大的神經(jīng)元回路活動進(jìn)行成像的一個基本障礙雪位。有各種掃描方法可用于改善速度竭钝，比如XY掃描振鏡 (< 10 fps) 或者是共振掃描器 (> 30 fps) 以及Z軸掃描的壓電控制物鏡。對于高速的3D體積成像雹洗，使用SLM液晶空間光調(diào) ...
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