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是可能的標(biāo)準(zhǔn)單模激光器適當(dāng)?shù)脑O(shè)計(jì)垄提。圖6.(a) SGDFB幾何結(jié)構(gòu)示意圖。(b)在單個(gè)晶片上使用不同光柵周期的離散SGDFB激光器實(shí)現(xiàn)光譜覆蓋制備了前后段長(zhǎng)度分別為~1.6 mm和~1.4 mm的SGDFB QCL周拐。兩部分均采用30周期光柵铡俐，采樣3次，其中光柵周期為753 nm速妖。該晶片被加工成脊寬為10 μ m的雙通道脊波導(dǎo)高蜂，并被切割成腔長(zhǎng)為3 mm的器件。單模調(diào)諧超過50 cm?1達(dá)到閾值以上是通過增加某部分的電流實(shí)現(xiàn)的罕容。這比一個(gè)簡(jiǎn)單的DFB激光器的電調(diào)諧增加了5-10倍备恤。在調(diào)諧范圍內(nèi)，在RT下可以獲得超過100 mW的連續(xù)波功率锦秒，平均SMSR為24 dB露泊。SGDFB運(yùn)行在增益峰值附近實(shí)現(xiàn)后 ...
MOGLabs注入鎖定放大系統(tǒng)簡(jiǎn)介注入鎖定是一種主要應(yīng)用于連續(xù)單頻激光源的技術(shù)，兼顧高輸出功率以及極低的強(qiáng)度噪聲與相位噪聲旅择。通常來說高功率激光器要實(shí)現(xiàn)低噪聲性能以及單頻輸出有困難惭笑，因?yàn)檫@些激光器往往很容易受到機(jī)械振動(dòng)的影響，不能使用非常低噪聲的泵浦源生真，并會(huì)受到顯著的溫度影響沉噩。特別是對(duì)于冷原子實(shí)驗(yàn)中，如激光冷卻與俘獲原子或玻色-愛因斯坦凝聚（BEC）實(shí)驗(yàn)柱蟀，對(duì)于冷卻光的要求是比較高的川蒙，并且為了獲得足夠多的冷原子數(shù)，一般要求較高的激光功率长已，同時(shí)冷卻光的線寬要小于相應(yīng)的躍遷能級(jí)的自然線寬畜眨，并且對(duì)激光器的頻率穩(wěn)定性要求很高昼牛，為了獲得窄線寬、高功率康聂、穩(wěn)頻率的冷卻光贰健，可以采用注入鎖定技術(shù)。注入鎖定可以很好解 ...
種發(fā)射頻率的單模激光器陣列恬汁，或使用低溫恒溫器或直流激光注入電流調(diào)節(jié)散熱片溫度伶椿。外腔可調(diào)諧QCLs通過改變外部衍射光柵的角度，通過頻率選擇性反饋產(chǎn)生單模發(fā)射蕊连，從而在寬光譜范圍內(nèi)連續(xù)調(diào)諧雖然zui近已經(jīng)證明了超過250 cm?1的調(diào)諧范圍悬垃，但增益光譜根本不調(diào)諧，或者以比光學(xué)調(diào)諧小得多的速率調(diào)諧甘苍，因此導(dǎo)致從中心發(fā)射的藍(lán)移和紅移的輸出功率降低尝蠕。雖然可以通過溫度調(diào)諧來實(shí)現(xiàn)增益頻譜的移位，但這并不廣泛適用于室溫操作的系統(tǒng)载庭；因此看彼，需要其他策略來調(diào)整增益頻譜。本研究描述了調(diào)整QCL腔長(zhǎng)以調(diào)諧增益譜囚聚【搁牛空腔長(zhǎng)度是一個(gè)簡(jiǎn)單的后處理選擇參數(shù)，因此非常適合于方便地調(diào)整QCL增益譜和選擇峰值增益波長(zhǎng)顽铸。對(duì)于這里提出的QCL ...
×高）茁计。對(duì)于單模激光器，發(fā)射區(qū)寬度小于10 μ m谓松，對(duì)于高度為1 μ m的多模激光器星压，發(fā)射區(qū)寬度小于50 μm。除了高輻射強(qiáng)度和小光學(xué)擴(kuò)展量（見表1）之外鬼譬，激光源的光輸出是相干的娜膘，而LED的光輸出則不是。當(dāng)激光的相干光被光學(xué)粗糙表面反射而隨機(jī)化時(shí)优质，結(jié)果就會(huì)產(chǎn)生激光散斑（見圖5）竣贪。在需要均勻照明場(chǎng)的應(yīng)用中，激光散斑顯然是不利的巩螃。在這種情況下演怎，可以對(duì)激光輸出應(yīng)用各種技術(shù)來擾亂其時(shí)間或空間相干性[2]。另一方面避乏，激光散斑可用于測(cè)量表面粗糙度或散射粒子的運(yùn)動(dòng)爷耀。這些應(yīng)用中值得注意的是激光散斑對(duì)比成像（LCSI），它用于測(cè)量組織中的血液灌注[3]淑际。圖5.（左）由ZIVA光引擎（Lumencor, Beav ...
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