制器和1/4波片對(duì)線偏光的偏振方向進(jìn)行旋轉(zhuǎn)，結(jié)構(gòu)大概為：假設(shè)一束水平方向的偏振光E=E0·ei(-ωt+φ_0)為方便理解讼油，只考慮強(qiáng)度和相位杰赛，并且假定強(qiáng)度值為2。[加入相位調(diào)制器]調(diào)制器的調(diào)制方向與入射光的偏振方向呈45°矮台，f與s方向引入的相位差為調(diào)制量φ乏屯。此時(shí)，f方向Ef=√2*ei(-ωt+φ)s方向Es=√2*e-iωt[加入1/4波片]然后瘦赫，再加入一片1/4波片辰晕，波片的f軸方向與調(diào)制器的調(diào)制方向呈45°，y軸方向确虱。將Ef和Es分解到x和y軸方向含友，即1/4波片的s和f方向。Ef分解為Eff和Efs兩個(gè)分量校辩，Es分解為Esf和Ess兩個(gè)分量窘问。Eff=ei(-ωt+φ+π/2)Efs=ei( ...
調(diào)制。普通的波片光軸應(yīng)該也是這種情況宜咒。我猜測(cè)電光調(diào)制器的光軸可能是第二種情況惠赫。電光調(diào)制器折射率n=n_0+a×E+b×E^2+...n_0是在沒有外加電場(chǎng)下的晶體折射率，a和b是常數(shù)故黑，第一個(gè)是與電場(chǎng)的線性光系儿咱，稱為Pockels效應(yīng)，第二個(gè)是電場(chǎng)二次項(xiàng)的關(guān)系场晶，稱為Kerr效應(yīng)混埠。因?yàn)榈谝豁?xiàng)的系數(shù)比較大，所以第二項(xiàng)常常被忽略诗轻。相位調(diào)制入射光偏振方向應(yīng)該與快軸方向一致钳宪，根據(jù)Pockels效應(yīng)，相位延遲量與電場(chǎng)也是線性關(guān)系?=k×VV是外部電壓，k是相位延遲量與電壓之間的系數(shù)強(qiáng)度調(diào)制入射光需要與快軸和慢軸夾角為45°使套，下面是假設(shè)入射光為45度，快軸為90°下圖是對(duì)應(yīng)不同相位差的情況下鞠柄，出射光的偏振狀態(tài) ...
測(cè)光束通過半波片侦高，然后被渥拉斯頓棱鏡分成兩個(gè)正交偏振分量。調(diào)整半波片厌杜，使得兩個(gè)分量具有大致相同的強(qiáng)度奉呛。通過檢測(cè)平衡檢測(cè)器上相對(duì)強(qiáng)度的變化來監(jiān)測(cè)探測(cè)光束偏振的瞬時(shí)變化。圖1. TR-MOKE探測(cè)方案示意圖夯尽。反射探測(cè)光束的偏振態(tài)被渥拉斯頓棱鏡分離瞧壮，并被平衡探測(cè)器探測(cè)到。放置在沃拉斯頓棱鏡前的半波片用于平衡平均強(qiáng)度在與半波片非完美平衡的情況下匙握，熱反射信號(hào)與瞬態(tài)克爾旋轉(zhuǎn)重疊咆槽。由于TR-MOKE信號(hào)會(huì)改變磁性換能器的相反排列磁化狀態(tài)的符號(hào)，因此TR-MOKE信號(hào)可以通過減去為換能器的相反排列磁化狀態(tài)記錄的同相和異相信號(hào)作為Vin = (VinM+ - VinM-)/2圈纺，Vout =(VoutM+ - V ...
秦忿，通過短通濾波片可以輕易將信號(hào)分離。信號(hào)本身光強(qiáng)較弱蛾娶，所以一般使用比較敏感的探測(cè)器灯谣，比如光電倍增管（PMT）進(jìn)行探測(cè)。然而蛔琅，CARS的探測(cè)同時(shí)會(huì)受到一些其他非共振非線性光學(xué)現(xiàn)象產(chǎn)生的背景胎许。這些背景限制了實(shí)際使用這種CARS的檢測(cè)極限，并同時(shí)使所測(cè)得的光譜與自發(fā)拉曼相比產(chǎn)生一定畸變罗售。另一方面辜窑，SRS信號(hào)不受到大多數(shù)其他非線性光學(xué)現(xiàn)象的影響。然而莽囤，SRS的信號(hào)本身發(fā)生在與輸入光源相同的波長(zhǎng)谬擦。SRS現(xiàn)象本身只相應(yīng)的稍微減弱或增加泵光或者斯托克斯光源。這些相應(yīng)較小的變化很難用常規(guī)方法進(jìn)行探測(cè)朽缎，因此惨远，需要使用泵浦-探測(cè)以及鎖相法進(jìn)行探測(cè)。光學(xué)泵浦-探測(cè)以及鎖相探測(cè)泵浦-探測(cè)是多光子探測(cè)中常用的方法话肖。這些 ...
先通過λ/4波片北秽，將線偏振光變?yōu)閳A偏振光，做為探測(cè)光最筒。由于光抽運(yùn)效應(yīng)的存在贺氓，幾乎可以認(rèn)為原子在某兩個(gè)能級(jí)上發(fā)生循環(huán)躍遷（以87Rb的F=2→F’=3超精細(xì)躍遷為例，經(jīng)過光抽運(yùn)后床蜘，可以認(rèn)為原子都布居在mF=+2和mF'=+3兩個(gè)能級(jí)上進(jìn)行循環(huán)躍遷）辙培，就可以求出躍遷過程中上下能級(jí)的相對(duì)移動(dòng)量蔑水。圖2：87Rb 原子光抽運(yùn)后的能級(jí)結(jié)構(gòu)圖因此如果我們將調(diào)制的正弦信號(hào)加載到原子所處的外磁場(chǎng)中，就相當(dāng)于對(duì)原子的兩能級(jí)之間的躍遷頻率進(jìn)行調(diào)制扬蕊，因此對(duì)于頻率穩(wěn)定的圓偏振光來說搀别，原子對(duì)它的吸收就是帶有調(diào)制的，這是塞曼調(diào)制穩(wěn)頻的基本原理尾抑。圖3：MOGLabs CEL激光器塞曼調(diào)制穩(wěn)頻的典型配置以MOGLabs ...
克爾介質(zhì)是半波片歇父，拉曼光的偏振方向旋轉(zhuǎn)90°。但熒光具有較長(zhǎng)的壽命再愈，因此與門控激光脈沖不同步榜苫，被有效地阻塞在兩個(gè)交叉偏振器之間。一個(gè)有效的克爾門應(yīng)該具有快速的門控時(shí)間和高透射率的拉曼光翎冲。再例如直接利用超快時(shí)間門控探測(cè)器進(jìn)行拉曼檢測(cè)來抑制熒光垂睬。這個(gè)方法有兩個(gè)關(guān)鍵參數(shù)。一個(gè)是短?hào)艠O寬度府适，另一個(gè)是足夠高的重復(fù)率羔飞，以保持一個(gè)可接受的檢測(cè)器占空比。一個(gè)合適的時(shí)間門檐春，通常幾百皮秒的數(shù)量級(jí)逻淌，拉曼信號(hào)可以有效地檢測(cè)到，熒光在很大程度上被抑制疟暖。其中卡儒，光電倍增管、強(qiáng)化電荷耦合器件(CCD)相機(jī)或CMOS單光子雪崩探測(cè)器(SPAD)作為時(shí)間門控探測(cè)器俐巴。為了抑制背景熒光骨望，利用短持續(xù)時(shí)間(~ 5ps)、高重復(fù)頻率(~8 ...
欣舵，采用的是半波片擎鸠，一種相位延遲器。當(dāng)光經(jīng)過半波片以后缘圈，引入了π的奇數(shù)倍相位延遲劣光，出射光振動(dòng)方向發(fā)生了改變，仍然是線偏振光糟把。當(dāng)入射的線偏振光的振動(dòng)方向與半波片的主軸方向成45°時(shí)绢涡，激光的偏振方向轉(zhuǎn)動(dòng)90°，與原來光的偏振方向互相垂直遣疯。則兩束光就可以以不同的偏振方向合束在一起雄可，提升亮度。4，總結(jié)以上合束方法都可以實(shí)現(xiàn)光束能量的疊加数苫，各有優(yōu)缺點(diǎn)聪舒。波長(zhǎng)合束選擇波長(zhǎng)合束器和合適波長(zhǎng)的單元實(shí)現(xiàn)高效的合束光輸出，從理論上講可以無限的增加耦合的單元個(gè)數(shù)虐急。但是由于器件對(duì)波長(zhǎng)的選擇性过椎，使合束受到限制；另外膜層的鍍制需要比較復(fù)雜戏仓，成本高；再有半導(dǎo)體激光器工作過程的波長(zhǎng)隨溫度的變化導(dǎo)致透過波長(zhǎng)合束器的效率降低亡鼠。偏振合 ...
）與四分之一波片（λ/4）進(jìn)入光學(xué)腔，然后與光學(xué)腔諧振间涵，然后通過反射到達(dá)光電探測(cè)器仁热，偏振分束棱鏡（PBS）與四分之一波片（λ/4）的作用就是讓腔反射光進(jìn)入探測(cè)器。然后對(duì)反射光信號(hào)進(jìn)行相位解調(diào)勾哩，得到反射光中的頻率失諧信息抗蠢，產(chǎn)生誤差信號(hào)，然后通過低通濾波器和比例積分電路處理后思劳，反饋到激光器的壓電陶瓷或者聲光調(diào)制器等其他響應(yīng)器件迅矛，進(jìn)行頻率補(bǔ)償，最終實(shí)現(xiàn)將普通激光鎖定在超穩(wěn)光學(xué)腔上潜叛。關(guān)于PDH技術(shù)的理論細(xì)節(jié)可以在一些綜述論文和學(xué)位論文中找到秽褒。為了實(shí)現(xiàn)PDH鎖定，需要一些專用的和定制的電子儀器威兜，包括信號(hào)發(fā)生器销斟，混頻器和低通濾波器。Moku:Lab的激光鎖盒集成了大部分的PDH電子儀器椒舵，在提供高精度的激光 ...
透鏡蚂踊、棱鏡、波片笔宿、偏振片和分束鏡等傳統(tǒng)光學(xué)元件的平面化成為可能犁钟。 此外，靈活的設(shè)計(jì)策略進(jìn)一步使超表面能夠在單層平臺(tái)上實(shí)現(xiàn)光波的多維操縱措伐。例如特纤，通過訴諸光偏振、波長(zhǎng)和入射角侥加，以及不同的空間復(fù)用方案捧存，已經(jīng)有實(shí)現(xiàn)不同功能的大量多功能超表面得到報(bào)道。但是這些多功能超表面僅在一個(gè)操作空間有效，即要么透射空間或反射空間昔穴。能夠獨(dú)立控制透射和反射空間中的光的光學(xué)器件對(duì)于構(gòu)建超緊湊光學(xué)系統(tǒng)具有重要意義镰官。這是zui近基于多層超表面實(shí)現(xiàn)的。據(jù)報(bào)道吗货，四層金屬貼片可以協(xié)同實(shí)現(xiàn)偏振相關(guān)的透射/反射控制泳唠，通過精心設(shè)計(jì)使全空間內(nèi)的獨(dú)立光波前控制成為可能≈姘幔基于類似的原理笨腥，通過同時(shí)選擇入射方向和光偏振，五層等離子體超表面被證明可 ...
拉曼多組分分析的技術(shù)方法拉曼光譜是基于單色光的非彈性散射勇垛，是一種可以用來識(shí)別特定化學(xué)鍵的強(qiáng)大技術(shù)脖母。當(dāng)入射光子和化學(xué)分子相互作用時(shí)，就會(huì)發(fā)生光子散射闲孤。大多數(shù)散射光子是由瑞利散射(一種彈性散射形式)產(chǎn)生的谆级，并且與激發(fā)激光具有相同的波長(zhǎng)。一小部分被散射的光子是由稱為拉曼散射的非彈性散射過程產(chǎn)生的讼积。雖然與瑞利散射光子相比肥照，光子的數(shù)量相對(duì)較少，但這些光子的波長(zhǎng)和強(qiáng)度攜帶有關(guān)特定化學(xué)鍵存在的定性和定量信息勤众。在給定的拉曼光譜中舆绎，出現(xiàn)在特定波數(shù)位置的一組峰可以被描述為識(shí)別特定化學(xué)物質(zhì)的“指紋”，同時(shí)们颜，峰的高度可以與這種化學(xué)物質(zhì)的濃度有關(guān)亿蒸。多組分分析是拉曼光譜的應(yīng)用之一。在過去的二十年里掌桩，許多研究小組提出了光學(xué) ...
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