偏振分光鏡与纽、波片、反射鏡等誤差源開展了很多研究工作氯材，并取得了許多有意義的研究成果渣锦，提出了多種非線性誤差測量與補(bǔ)償?shù)姆椒āＴ诩す飧缮鏈y量非線性誤差研究中氢哮，偏振分光鏡(Polarizing Beam Splitter袋毙，PBS)一直是研究的重點(diǎn)，而對于非偏振分光鏡(Nonpolarizing Beam Splitter冗尤，NPBS)引入的非線性誤差听盖，國內(nèi)外一直缺乏相應(yīng)的研究胀溺。Hou等人在邁克爾遜式外差干涉位移測量實(shí)驗(yàn)中，觀測到NPBS引入的測量誤差皆看，并發(fā)現(xiàn)采用不同激光源仓坞，位移非線性誤差約為1.6～2.2nm，但是各種論文沒有給出相應(yīng)的理論分析以及NPBS對誤差的影響機(jī)理腰吟。本文針對基于橫向塞曼激光器的馬 ...
自校準(zhǔn)法測量波片相位延遲[J].中國激光,2012,39(4):173-179.3王喜寶,宋連科,朱化鳳,郝殿中,蔡君古.連續(xù)偏光干涉法測量波片寬波段延遲量變化[J].激光技術(shù),2012,36(2):258-261.4趙振堂,林天夏,黃佐華,何振江.利用消光式橢偏儀精確測量波片相位延遲量[J].激光雜志,2012,33(3):8-9.5程一斌,侯俊峰,王東光.組合波片的橢圓率角測量方法[J].北京理工大學(xué)學(xué)報(bào),2019,39(7):750-755.6于德洪,李國華,蘇美開,宋連科.任意波長云母波片位相延遲的測量[J].光電子．激光,1990,1(5):267-269.7徐文東,李錫善.波片相位 ...
000：1无埃，波片1在中心波長532.4nm處為近1／4波片，由步進(jìn)電機(jī)控制兩元件旋轉(zhuǎn)毛雇，轉(zhuǎn)動精度優(yōu)于2′嫉称，由計(jì)算機(jī)控制360°自由旋轉(zhuǎn)。圖1 斯托克斯橢偏儀儀器矩陣測量裝置示意圖實(shí)驗(yàn)中灵疮，被測量的斯托克斯橢偏儀由兩個(gè)KD*P電光晶體KD*P1和KD*P2织阅、波片2、檢偏器和光纖光譜儀組成震捣。高壓調(diào)制器以倍頻的關(guān)系控制兩KD*P兩端電壓的快速反轉(zhuǎn)荔棉，從而實(shí)現(xiàn)入射光斯托克斯參數(shù)的完全調(diào)制。光纖光譜儀主要包含微型光柵和線陣CCD蒿赢，可以同時(shí)得到多個(gè)波長處的光強(qiáng)值润樱，可測光譜為300～1100nm。整個(gè)測量系統(tǒng)由Labview軟件編程實(shí)現(xiàn)自動化控制诉植。一般情況下祥国，入射光的斯托克斯參數(shù)、波片的方位角誤調(diào)和相位延遲隨波長 ...
S1晾腔，S2，波片1的初始方位角誤差和相位延遲δ作為已知量修正四點(diǎn)定標(biāo)法和E-P定標(biāo)法啊犬。修正后測得的儀器矩陣如圖1所示灼擂，3種方法的結(jié)果基本保持一致。由此表明觉至，非線性zui小二乘擬合方法在偏振定標(biāo)過程中有效地提高了測量精度剔应，避免了入射光源的偏振效應(yīng)、定標(biāo)單元中光學(xué)元件初始方位角和相位延遲誤差對測量精度的影響语御。圖1 修正后斯托克斯橢偏儀的儀器矩陣x定標(biāo)結(jié)果采用反演的方式來估計(jì)儀器矩陣的準(zhǔn)確性峻贮，即通過測量各角度下的光強(qiáng)值，結(jié)合儀器矩陣反演出對應(yīng)角度的斯托克斯分量应闯，將其與理論值進(jìn)行對比分析纤控。測量方法為：將校準(zhǔn)單元中起偏器的方位角固定為0°，以10°為步長碉纺，從0°到360°旋轉(zhuǎn)波片船万，由此產(chǎn)生37個(gè)不同的偏 ...
刻撒。通過1/4波片改變測量光束的偏振方向，測量光束兩次通過測量路徑耿导，因此声怔，分辨率相對于角反射器型加倍。(3)影響測量結(jié)果及不確定度的因素當(dāng)光干涉技術(shù)用在長度測量中時(shí)舱呻，應(yīng)該考慮空氣折射率的影響醋火。空氣折射率的校正方法有兩種箱吕，一種是測量環(huán)境參數(shù)芥驳，如空氣溫度、空氣壓力殖氏、濕度及二氧化碳的密度晚树，然后使用經(jīng)驗(yàn)公式計(jì)算及校正空氣的折射率。另外一種方法是用長度穩(wěn)定的腔體雅采，即波長跟蹤器來測量,它由穩(wěn)定的腔體及差分干涉儀組成爵憎，如圖所示。一束偏振光是經(jīng)標(biāo)準(zhǔn)腔體的前表面反射婚瓜，另一束是經(jīng)后表面反射宝鼓。這種差分干涉儀可測量腔體的光學(xué)長度。腔體是由具有很小熱膨脹系數(shù)的材料制成的巴刻，其幾何長度非常穩(wěn)定愚铡；因此，腔體的光學(xué)長度變化可認(rèn)為 ...
一個(gè)四分之一波片(QWP)胡陪。然后沥寥，圓形或線性極化光束通過50:50的分束器(BS)，其中50%被引導(dǎo)到attoDRY2100磁光低溫恒溫器(1.7 K基溫柠座，9 T超導(dǎo)磁鐵)內(nèi)的物鏡邑雅。然后，從樣品(S)反射的光束通過圓偏振收集光學(xué)元件(QWP和LP)妈经，用長通濾光片(LPass)過濾淮野，然后聚焦到光纖上，該光纖通向帶有CCD相機(jī)(Andor)的750毫米光譜儀吹泡。采用可調(diào)諧連續(xù)波光源進(jìn)行光激發(fā)骤星。圖1.a)是極化PL設(shè)置。在輸入端和輸出端分別加一個(gè)短通(SPass)和長通(LPass)來降低泵浦激光噪聲爆哑。在收集方面洞难，光纖可以通向光譜儀或單光子計(jì)數(shù)器。泵浦探針時(shí)間分辨裝置b)有一個(gè)FM(翻轉(zhuǎn)鏡)泪漂，可用于在 ...
束器或λ/4波片以及偏振分束器用來引導(dǎo)光束入射于電視攝像機(jī)上廊营。這種斐索干涉儀歪泳，需要采用長焦距的準(zhǔn)直透鏡來獲得高的精度。干涉條紋函數(shù)I(x,y)：式中露筒，I呐伞。為背景光強(qiáng)度；y(x,y)為條紋調(diào)制函數(shù)慎式；φ(x,y)為被測條紋的位相分布函數(shù)伶氢；φ。為參考面與測量面間光程差引起的初位相.為了從干涉條紋函數(shù)中獲得位相分布函數(shù)φ(x,y),采用了相移法瘪吏。相移時(shí)癣防，條紋位相隨著光程或波長變化而發(fā)生移動。當(dāng)給定附加相移φi掌眠，干涉條紋函數(shù)I(x,y)為:理論上蕾盯，為了計(jì)算位相分布函數(shù)φ(x,y),要求i>3。對于標(biāo)準(zhǔn)的相移法蓝丙，位相步長為2Π/j,j≥3,是個(gè)整數(shù)级遭，如φi-φi-1,=2Π/j。為了獲得精確的位相分 ...
渺尘，偏振片挫鸽，半波片與四分之一波片等。利用這些器材鸥跟，我們就可以著手開始驗(yàn)證其產(chǎn)生光子對的偏振糾纏性丢郊。圖11 驗(yàn)證光路示意圖圖12 實(shí)際光路我們搭建了如圖所示的光路，我們首先使用可見光源與功率計(jì)將準(zhǔn)直器對準(zhǔn)医咨。然后更換為1550nm偏振光源與功率計(jì)枫匾，分步加入偏振片、半波片與四分之一波片并調(diào)整角度拟淮，zui后更換為光子源婿牍，單光子探測器與計(jì)數(shù)器，光子源的信號光與閑置光將分別經(jīng)過光纖惩歉，通過四分之一波片、半波片與偏振片俏蛮，zui后由探測器探測撑蚌，由計(jì)數(shù)器進(jìn)行符合。我們保持光路光路其他波片固定搏屑，通過轉(zhuǎn)動其中一個(gè)半波片并固定争涌，我們可以在計(jì)數(shù)器中看到符合計(jì)數(shù)產(chǎn)生了變化。隨著半波片的旋轉(zhuǎn)辣恋，符合計(jì)數(shù)也隨之發(fā)生正弦變化亮垫。本次實(shí) ...
轉(zhuǎn)的四分之一波片來補(bǔ)償橢圓度模软，zui后進(jìn)入湯姆遜偏振分光器。為了zui大限度地提高靈敏度饮潦，分離器設(shè)置在45?的入射(未干擾)偏振燃异。分路器提供兩束正交偏振方向的光束(圖1b)，擊中一對象限光電二極管继蜡。每一對相對的象限分別沿著樣本的x軸和y軸的投影對齊回俐。兩束是相等的強(qiáng)度為未受干擾的45?偏振的情況下，而任何樣品誘導(dǎo)的偏振旋轉(zhuǎn)導(dǎo)致相等但相反的強(qiáng)度(45?是zui敏感的角度對小的偏振變化)稀并。通過適當(dāng)?shù)亟M合八個(gè)光電二極管象限的輸出仅颇，可以同時(shí)檢測和分離三個(gè)正交的磁化分量，只要它們的采樣幾乎相等碘举，這對于具有高數(shù)值孔徑的物鏡是正確的忘瓦。如圖1c所示，在兩束入射方向相反的光束的激勵(lì)下引颈，縱向克爾對比改變符號耕皮，而極性 ...
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