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對于感興趣的高階模態(tài)有什么影響嗎？在北京科尚儀器官網(wǎng)發(fā)布模態(tài)空間系列文章及其中文翻譯蹲姐，得到了Peter Avitabile教授的書面授權(quán)磨取，Peter Avitabile教授擁有文章全部權(quán)利，北京科尚儀器只為學(xué)習(xí)教育目的而使用它們柴墩。如您轉(zhuǎn)載此系列中文翻譯忙厌，請保留本段的描述信息。試驗(yàn)設(shè)置和剛體模態(tài)對于感興趣的高階模態(tài)有什么影響嗎江咳？我們討論一下這個問題逢净，舉一個例子來說明這個問題很多時候被提到。在這種特殊情況下歼指，這個問題是相對飛機(jī)地面振動試驗(yàn)提出來的爹土。人們關(guān)心的事情在于，如果采用不同的支撐方式踩身，這會影響系統(tǒng)所測的彈性體模態(tài)嗎胀茵？如何影響？現(xiàn)在挟阻，這里有一些非常重要的問題要回答琼娘。在一篇文章中不可能回答所有的 ...
達(dá)出射端；而高階模其傳輸角幾乎等于全反射臨界角附鸽，傳播速度最慢脱拼，因而最后到達(dá)出射端。二坷备、光譜色散在單模光纖與多模光纖中都共同存在的一類色散是“光譜色散”熄浓，又稱“色度色散”。光譜色散是指：光信號脈沖通過光纖傳輸時击你，由于群速度與波長頻率有關(guān)而產(chǎn)生的脈沖展寬玉组。光譜色散屬于頻率色散。這是因?yàn)槎≈叮晒庠窗l(fā)出并通過光纖傳輸?shù)目偸蔷哂幸欢úㄩL范圍的光信號惯雳。因而，由于位相常數(shù)隨波長變化將引起色散鸿摇。光譜色散是光纖材料固有色散與波導(dǎo)結(jié)構(gòu)引起的色散兩者之和石景，且兩種色散的符號也可能相反。一般情況下，光纖的材料色散與波導(dǎo)色散兩者是交織在一起的潮孽，不能截然分開揪荣；僅在弱波導(dǎo)條件下才可采用近似分析將兩者分開。圖2.光譜色散示意圖結(jié) ...
有相似聲速的高階模態(tài)僅出現(xiàn)在超出我們測量范圍的頻率上往史。未來的工作將包括通過二維FFT或小波分析從b掃描中恢復(fù)色散關(guān)系仗颈，用于參數(shù)估計(jì)，或識別顯示缺陷存在的模式轉(zhuǎn)換效應(yīng)椎例“ぞ觯總結(jié)與展望本文提出了一種基于激光激勵和空氣耦合光傳聲器相結(jié)合的新型非接觸無損檢測裝置。這種組合允許實(shí)現(xiàn)緊湊的订歪、纖維耦合的NDT探頭脖祈，適用于檢測和產(chǎn)生微秒時間尺度的超聲瞬變。它已被證明為穿透和單面特性的點(diǎn)焊鋼刷晋。兩種裝置都允許對缺陷進(jìn)行高分辨率成像盖高。在單面測量的背景下，研究了蘭姆波在點(diǎn)焊附近的傳播眼虱。未來的工作將包括不同類型的樣品材料和幾何形狀的測量喻奥，以及快速內(nèi)聯(lián)的應(yīng)用開發(fā)無損檢測設(shè)置。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息捏悬，或直接 ...
邮破，還有其他更高階模態(tài)沒有顯示出來，而此處我們將只討論前三階模態(tài)仆救，但它很容易推廣到更高階模態(tài)抒和。不過，也可以利用圖中右上部的解析集中質(zhì)量模型或者有限元模型（黑色所示）來計(jì)算這個實(shí)物梁彤蔽。此模型通常用方程組來求解摧莽，這里不同的點(diǎn)或自由度（dof）之間相互影響或者耦合，方程組用于對結(jié)構(gòu)進(jìn)行建模顿痪。這意味著镊辕，如果你在模型的一個自由度上拉，其他自由度也會受影響蚁袭，也會活動征懈。這種耦合意味著，為了確定系統(tǒng)如何反應(yīng)揩悄，方程組更加復(fù)雜了卖哎。當(dāng)描述系統(tǒng)的方程數(shù)越來越大時，方程的復(fù)雜性愈甚。我們通常用矩陣將所有的運(yùn)動方程組織在一起亏娜，以描述系統(tǒng)是如何反應(yīng)的焕窝，如下所示：其中[M]、[C]维贺、[K]分別為質(zhì)量它掂、阻尼和剛度矩陣，除此之外還 ...
溯泣，而不會產(chǎn)生高階模激射虐秋，達(dá)到高功率、高光束質(zhì)量的目的发乔。錐形放大器的前端面尺寸較小熟妓，為了使注入激光更好地耦合進(jìn)放大器中，在進(jìn)入錐形放大器前需要通過一個非球面透鏡栏尚，起到聚焦作用起愈，使注入激光和放大器中的激光模式達(dá)到較好的匹配。而輸出的放大激光也需要通過另一個非球面透鏡译仗，起到準(zhǔn)直的作用抬虽。兩塊非球面透鏡被固定在放大器模塊的撓曲支架上，控制橫向位置纵菌，提供精確的鏡頭對準(zhǔn)與機(jī)械穩(wěn)定性阐污。此外, 錐形放大器提供了高功率和良好的空間模式，當(dāng)被注入單模外腔半導(dǎo)體激光器(ECDL)時咱圆，可以保留注入種子光的窄線寬特性笛辟，在冷原子方面得到了很好的運(yùn)用。MOGLabs提供了三種配置序苏，分別為搭載了內(nèi)置種子激光器的版本MSA手幢，以及 ...
是丟失了一個高階模態(tài)围来，因?yàn)樗?個加速度計(jì)zui終位于那個高階模態(tài)的節(jié)點(diǎn)上了。誰能猜到你會那么不幸呢匈睁。（我勸這個家伙永遠(yuǎn)不要到拉斯維加斯賭博监透，因?yàn)樗倪\(yùn)氣顯然糟糕透了。）高階模態(tài)及9個加速度計(jì)的測點(diǎn)位置如圖1中所示航唆。圖1：9個測量位置很不幸地全部位于這階特定模態(tài)的節(jié)點(diǎn)上第8項(xiàng)…錘頭選擇現(xiàn)在胀蛮，新手有時會對選擇合適的錘頭有困惑》鸬悖總的來講醇滥，你想要做的是保證你選了一個錘頭黎比，它激起一個頻率范圍，與結(jié)構(gòu)在運(yùn)行中被激起的頻率范圍一樣鸳玩。當(dāng)然這意味著你必須對什么頻率范圍特別重要有所了解阅虫。我記得很多年前，當(dāng)我們開始在棒球棒上做模態(tài)試驗(yàn)時不跟，關(guān)于什么會是zui合適使用的錘頭颓帝，有一個長時間的討論。我解釋到窝革，你需要有一個 ...
小虐译，或者考慮高階模態(tài)時瘪板，模態(tài)振型實(shí)際改變的影響會影響更大（絕無雙關(guān)之意）。歸到底漆诽，這實(shí)際上都與描述頻響函數(shù)的方程有關(guān)侮攀，對于單階模態(tài)近似，寫成模態(tài)振型的形式厢拭，可以如下表示：h\left ( j \omega \right )=h\left ( s \right )|_{s=j \omega}=\dfrac{\left (q\,u_{i}u_{j} \right )}{\left ( j \omega-p_1 \right )}+\dfrac{\left (q\,u_{i}u_{j} \right )^{*}}{\left ( j \omega-p_{1}^{*} \right )}顯然兰英，如果點(diǎn)“ ...
到感興趣的更高階模態(tài)畦贸。另外，當(dāng)然如果帶寬太寬楞捂，則可能有不感興趣的高階模態(tài)響應(yīng)薄坏。但真正的問題在于 – 后面這種情況不受歡迎嗎？或者能選擇更寬的頻率范圍并得到同等或更好的測量結(jié)果嗎寨闹？嗯…這里在zui終下結(jié)論之前颤殴，也許這個問題需要更多一些的討論和評估。我們考慮一個典型結(jié)構(gòu)上的簡單測量結(jié)果鼻忠，其中對前2階或前3階模態(tài)感興趣。預(yù)期在800Hz帶寬范圍內(nèi)存在前3階模態(tài)杈绸。在800Hz帶寬范圍內(nèi)的典型測量結(jié)果如圖1所示帖蔓，帶800條譜線⊥В總體上塑娇，測量結(jié)果看起來相當(dāng)?shù)暮谩ｎl響很好地展示出期望的峰劫侧，測量結(jié)果看上去可以接受埋酬。在所有頻率上哨啃，輸入譜表現(xiàn)得相當(dāng)平坦，在整個頻率范圍內(nèi)大約有20dB的滾降写妥。感興趣的范圍內(nèi)的大部分 ...
總體響應(yīng)中，高階模態(tài)沒有明顯地參與其中珍特，可以排除在分析之外祝峻。如果是這種情況，那么激勵不需要擴(kuò)展到高頻扎筒，來提取測量結(jié)果和模型以恰當(dāng)?shù)孛枋鱿到y(tǒng)動力學(xué)特性莱找。但是有可能激勵來自于工作條件，其中嗜桌，輸入激勵是寬帶的奥溺，激起了這個寬的頻率范圍。但因?yàn)樗且环N工作條件骨宠，可能會被認(rèn)為是一種比人為產(chǎn)生的激勵更好的激勵 – 但這肯定是有爭議的浮定。但對試驗(yàn)，也可能會有雙重目的之需要诱篷。盡管對于你的分析壶唤，你可能僅關(guān)心頻率到500Hz，可能有其他人為了其它的應(yīng)用棕所，需要利用和分析這個數(shù)據(jù)至2KHz闸盔。當(dāng)一個試驗(yàn)要用于多個目的和分析時，總會有問題琳省。進(jìn)行試驗(yàn)迎吵，這不是好的方法，但是针贬，當(dāng)不能長時間占用試驗(yàn)對象或者在緊張的生產(chǎn)安排中試驗(yàn)對象 ...
的光往往存在高階模式击费，因?yàn)楣獍卟灰?guī)則，很難通過幾何方法來判斷光斑中心和束腰半徑桦他，所以我們可以通過下式二階矩的定義來計(jì)算束腰半徑：再根據(jù)M2的定義計(jì)算得到其中和分別是x和y方向上的M2因子蔫巩，和分別是激光再遠(yuǎn)場x和y方向的有效光斑半徑。ζ和η分別代表遠(yuǎn)場平面上x快压，y方向的坐標(biāo)圆仔。在極限情況下，真空中激光在遠(yuǎn)場的模式分布為近場分布的傅里葉變換蔫劣，由此同樣可以通過下列式子來定義遠(yuǎn)場分布的有效光斑半徑和坪郭。隨著激光合束器的發(fā)展，目前的光纖激光輸出功率可以達(dá)到百千瓦量級脉幢，但是此時的M2卻高達(dá)50歪沃，光束質(zhì)量堪憂嗦锐，在經(jīng)過較長距離的傳輸之后能量密度受大氣的影響明顯降低，因此提高光纖合束器輸出激光的光束質(zhì)量非常重要沪曙。本 ...
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