徑由其直徑和焦距決定论皆。但是請注意益楼，鏡頭可能不是為匯聚光而設計的，而是例如設計用于對遠距離目標成像点晴。在這種情況下感凤，應當考慮來自該物體距離的光線，而得到的數(shù)值孔徑將相減小 - 有時甚至小許多粒督。這表明數(shù)值孔徑會取決于設計者根據(jù)預期用途確定的某些物面的位置陪竿。一些透鏡用于將準直激光束聚焦到小點。這種透鏡的數(shù)值孔徑取決于它的孔徑和焦距屠橄，就像上面討論的準直透鏡一樣族跛。透鏡處的光束半徑 wlens 必須足夠小以避免遮斷或非常大的球面像差。通常锐墙，它大約是鏡頭孔徑半徑的一半（或者可能稍大）礁哄，在這種情況下（wlens?=?D?/?4?=?NA?·?f?/?2，光束發(fā)散角僅為 NA 的一半) 焦點處可實現(xiàn)的光束半徑為其 ...
差的20%溪北；焦距和主面位置的不確定性應小于焦距的1%桐绒；應選擇聚焦元件的口徑使其包含整個入射光束夺脾，光束截斷和衍射損耗占最后測量誤差的比重不應大于1%；所有光學元件都不應對光束相對功率密度分布產(chǎn)生明顯影響掏膏。當將激光束成像于探測器面進行測試時,計算中應包含成像系統(tǒng)的放大倍數(shù)劳翰。6.5 標定應在開始測量前對儀器進行標定÷睿可通過在一已知距離使用兩個正交放置的微米精度線性平移導軌移動位置敏感探測器進行標定佳簸。7，測試程序7.1概述測量應該在激光器生產(chǎn)商評估本款激光器所規(guī)定的工作條件下進行颖变。在測試過程中生均，對被測光束的取樣應至少大于1000次。探測器的帶寬,包括與之相連的放大器及其他電子設備的帶寬腥刹，應當大于2次測 ...
為簡化马胧。對于焦距為f'的薄透鏡，薄透鏡的成像公式為高斯光束的復曲率半徑表達式為如下圖所示衔峰，由物點0發(fā)出的球面波到達透鏡左方的曲率半徑為R1佩脊，通過透鏡L的變換，在它右方出射的是曲率半徑為R2的會聚球面波垫卤。并規(guī)定發(fā)散球面波的曲率半徑為正威彰，會聚球面波的曲率半徑為負。下圖中設束腰半徑為ω01的高斯光束的束腰與透鏡的距離為Z1穴肘，通過透鏡后像方高斯光束的束腰半徑為ω02歇盼，與透鏡距離為Z2，并令R1和R2分別為入射于透鏡的波陣面半徑和自透鏡出射的波陣面半徑评抚，那么R1和R2應滿足式1豹缀，必須注意的是，對于高斯光束慨代，在一般情況下邢笙，R1 ≠ Z1，R2 ≠ Z2侍匙，只有在遠場區(qū)域氮惯，才有R=Z的關系。由式1丈积、式 ...
相干白光通過焦距為1m的幾何相位透鏡到達空間光調(diào)制器筐骇。一個10.1英寸的UHD商用LCD在這里用作空間光調(diào)制器使用Xilinx Kintex UltraScale (XCKU115- FLVA1517-2-E)作為全息視頻處理器债鸡。使用DisplayPort 1.2和 Xilinx DisplayPort intellectual property(IP)江滨。使用兩個DDR4存儲器模組和Xilinx memory interface generator IP。DDR4 memory interface使用300MHz時鐘厌均，所有其它數(shù)據(jù)處理單元使用150MHz時鐘唬滑。全息視頻處理器在FPGA芯片上使用 ...
制西土。b漱凝、一個焦距8mm的非球面鏡片(A240TM-A,Thorlabs)將激光二極管的光束準直輸出。c、焦距40mm平凸透鏡(LA1422-A,Thorlabs)對光束聚焦后穿過直徑10微米的針孔(P10C,Thorlabs)冷蚂。d、由焦距75mm的消色差透鏡(AC254-075-A, Thorlabs)對光束準直诽偷。e锋边、光束由一對galvanometric mirrors(Saturn 5B 56S, Pangolin Laser Systems)做x-y掃描。f尊勿、聚焦用顯微鏡物鏡(HCXPLAPO 100x/1.4-0.7 oil CS, Leica Microsystems)僧凤。g、三維壓電平 ...
為g是鏡頭的焦距元扔。zui終相機接收到的強度為表示光場u在距離為d的空間中自由傳播躯保。(3)網(wǎng)絡的損失函數(shù)為γ=1/2，ε是一個用于避免在0附近不可微的小常數(shù)澎语。為了確保DOE能被加工出來途事，在訓練的過程中將面型的高度值的范圍z大化，并對面型增加一個額外的平滑項以防止生成的表面輪廓包含了許多不連續(xù)的點擅羞。具體表現(xiàn)為增加一個損失函數(shù)D是Laplacian filter,ν = 109是權重參數(shù)尸变。參考文獻：Metzler, C., Ikoma, H., Peng, Y., Wetzstein, G., Deep Optics for Single-shot High-dynamic-range Imagin ...
長12mm，焦距20mm)祟滴，狹縫(寬10um)振惰，4F系統(tǒng)(焦距100mm,f/#=2)，衍射光柵(透射式垄懂，300 groves/mm)骑晶，相機(Lumenera, Lt16059H, 7.4um)組成，光路圖見圖2草慧。(2)圖像重建單個波長場景的重建可以通過迭代求解優(yōu)化問題得到：其中是對圖像進行稀疏化的變換函數(shù)桶蛔，是范數(shù)，而 是對正則化項進行加權的超參數(shù)漫谷。實驗結果：(1)平面物體的高光譜成像平面物體在橫向上光譜連續(xù)變化仔雷，照明光源如(a),(b)為采集到的原始圖像，(c)\(d)為重建圖像舔示。(2) 三維物體高光譜體積成像(a)為ground-truth, (b)為三維重建圖碟婆。(3) 分辨率測試對10u ...
這個系統(tǒng)使用焦距為f的透鏡將輸入的二維物體o(x,y)在探測器上形成輸出圖像i(x,y)。這個物體可以是自發(fā)光的惕稻，也可以是被外部光源照射的竖共。圖2展示的是物體被外部光源照射。光瞳函數(shù)P(u,v)表示光學系統(tǒng)對物體施加的變換俺祠。光瞳函數(shù)最簡單的形式是具有有限尺寸的通光孔徑公给，然而借帘，更復雜的結構也是可能的。為了分析圖2的系統(tǒng)淌铐，我們需要注意探測器上波前的加權疊加是成像的本質(zhì)肺然。自發(fā)光或被照明的物體上的不同空間位置光譜信息被波前所攜帶。光源的物理性質(zhì)和物體決定了這些信息是如何被波前編碼并在探測器上進行換能轉換腿准。如果物理過程中生成的兩個波前是相關的际起，那么這兩個波前可以相干的疊加，即振幅和相位都疊加吐葱。如果這個過程 ...
ax與物鏡的焦距和所需的FOV有關加叁。再一次，利用傍軸近似唇撬，得到：正如預期的那樣它匕，管透鏡的孔徑由物鏡的 FOV、焦距和 NA 決定：無限遠校正的物鏡的焦距可以通過透鏡的放大倍數(shù)和制造商規(guī)定的套筒透鏡的焦距來確定（見第6節(jié)）窖认。對于我們選擇的UIS系列蔡司透鏡（Zeiss, Thornwood, New York, USA）豫柬，套筒鏡頭的焦距為，所以物鏡的焦距為 式 (21) 和 (22) 可用于根據(jù)所需 FOV 和可從物鏡獲得的參數(shù)（即放大倍率和 NA）確定套筒透鏡所需的孔徑：只要已知制造商規(guī)定的套筒透鏡的焦距扑浸。雖然方程 (23) 作為選擇 Tube Lens 孔徑的快速經(jīng)驗法則烧给， ...
eri將透鏡焦距、透鏡的面曲率半徑和折射率聯(lián)系起來喝噪，推導出我們現(xiàn)在的透鏡制造者方程础嫡。最終，約1670年酝惧，Newton推導出了成像方程榴鼎，這是光學設計的里程碑，它將透鏡焦距晚唇、物距和像距給聯(lián)系了起來巫财。1662年Neri的書的英譯版影響了英國的玻璃工人GeorgeRavenscroft，他決定將鉛加入玻璃的化學成分中哩陕，這對光學玻璃產(chǎn)生了重大的影響平项。1674年，Ravenscroft申請了制造火石玻璃的專利悍及。1733年闽瓢，天文愛好者Hall使用色散特性不同的火石玻璃和冕牌玻璃來校正色差。有些年頭以后心赶，1809年扣讼，F(xiàn)raunhofer在一個巴伐利亞的玻璃熔煉車間做玻璃材料成分的實驗。他不僅生產(chǎn)出了高質(zhì)量的消 ...
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