中文：焦距；英文：focal length

障礙在于鏡頭焦距難以縮短闽烙，因為這會引入更大的色差翅睛。基于計算設(shè)計的超表面光學(xué)(meta-optics)是成像器小型化的可行手段之一黑竞。超薄的meta-optics使用亞波長級納米天線(nano-antennas)捕发，以比傳統(tǒng)的衍射光學(xué)元件(DOE)更大的設(shè)計自由度和空間帶寬積來調(diào)制入射光。此外很魂，meta-optical散射體豐富的模態(tài)特性使得其比DOE具有更多的能力扎酷，如偏振、頻率遏匆、角度多路復(fù)用等法挨。meta-optics可以使用廣泛可用的集成電路代工技術(shù)制造(如深紫外光刻(DUV))，而無需基于聚合物的DOE或二元光學(xué)器件中使用的多個蝕刻步驟幅聘、金剛石車削或灰度光刻(grayscale lithogra ...

到c為傳統(tǒng)的焦距為30mm的平凸透鏡成像凡纳，孔徑半徑分別限制在1、2.38帝蒿、2.7mm荐糜。d到i為合成孔徑超透鏡成像及圖像重建。(2)800nm近紅外拍攝葛超。b暴氏、c分別為孔徑半徑為1mm和2.38mm的傳統(tǒng)透鏡成像。d,e是由三個子孔徑組成的合成孔徑超透鏡成像绣张。附錄：(1)合成孔徑透鏡工作原理偏序。成像在空間域可以看作為場景與成像系統(tǒng)PSF的卷積加上噪聲。對于傳統(tǒng)的具有圓形孔徑的單孔徑透鏡(或鏡頭)胖替，pupil function為D是pupil直徑研儒。透鏡的PSF為非相干成像系統(tǒng)的光學(xué)傳遞函數(shù)OTF(在頻域描述系統(tǒng)的成像性能)為MTF為OTF的模。合成孔徑的透鏡的pupil function為其PSF独令，O ...

雙膠合透鏡端朵，焦距200mm.目鏡L6是Nikon AF-S 50-mm f/1.4D鏡頭。L4和L5是同樣的Nikon鏡頭燃箭，構(gòu)成4f系統(tǒng)冲呢。L4、L5和4mm光闌(iris)一起濾掉高階衍射光招狸。所用LED為880mW白光LED,匹配全帶寬為10nm的敬拓，中心波長分別為633邻薯、532、460nm的濾光片乘凸。LED耦合進纖芯直徑200um的多模光纖輸出厕诡。SLED模組(EXALOS RGB-SLED engines)單模光纖輸出，z大輸出功率5mW,中心波長分別為635营勤、510灵嫌、450nm。實驗結(jié)果：參考文獻：Yifan PengSuyeon ChoiJonghyun KimGordon Wetzstei ...

涅耳變換在對焦距離下完成重建葛作，獲得不同對焦距離下的振幅和相位重建圖(圖2d)寿羞。因為全息信號和零階以及共軛像分處不同的頻率范圍。因此赂蠢，同軸全息也能獲得無零階像和共軛像干擾的重建像绪穆。圖2中兩個硬幣的間距為9cm。作者受限于其實驗條件虱岂，所用光源波段為近紅外通信波段(195THz附近)霞幅，如果使用可見光波段可以獲得更佳的性能。探測器矩陣為InGaAs熱電冷卻相機(320*256像素量瓜，幀率320Hz)，連續(xù)激光器1頻率f1=195.353THz和連續(xù)激光器2頻率f2=195.42THz途乃。激光器1分出兩束光绍傲，分別被聲光調(diào)制器AOM1和AOM2移頻調(diào)制。四個聲光調(diào)制器的移頻量分別為δf1=25MHz耍共，δf2= ...

提供生成任意焦距菲涅爾透鏡的功能烫饼，用戶可以將全息圖與該菲涅爾灰度圖進行疊加，從而零級光與衍射光的焦平面會發(fā)生錯位试读，零級光在衍射光的焦平面上會發(fā)散掉杠纵，從而減小零級光的影響。光路方面：1）光路中添加偏振片和半波片钩骇，提高入射光的偏振態(tài)準確性為了使用SLM作為相位調(diào)制器比藻，入射偏振必須是線性的，并且與LC分子對齊倘屹。為了確保入射光的偏振是線性的银亲，建議在激光光源后放置一個偏振器。為了確保偏振與LC分子對齊纽匙，建議在偏振器和SLM之間放置半波片务蝠，通過半波片的旋轉(zhuǎn)可以將0級光調(diào)到zui小。2）光路中添加使用0階塊（0th order block）烛缔，阻擋零級光上海昊量光電設(shè)備有限公司可以提供什么樣的空間光調(diào)制器馏段？1 ...

及變換透鏡的焦距f'轩拨，則可用下列兩式分別求得入射光束和出射光束的束腰到變換透鏡的距離其中由高斯光束通過薄透鏡時的變換（二）可知，由此可見院喜，變換透鏡的焦距f'必須大于f0亡蓉，否則無解。若系統(tǒng)由多個透鏡組成够坐，上述公式對每個透鏡都是適用的寸宵，透鏡間的過渡公式為：上面兩式中Z, d的值都是相對于主面來說的。由式4和式5可知元咙，ZR2的大小隨x_1的增大而單調(diào)減小梯影，當x1 → ∞時，由式6可知庶香，x2 → 0甲棍，即出射高斯光束的束腰位于透鏡焦點附近，這就是聚焦后光斑的大小赶掖。另外感猛，高斯光束通過薄透鏡時的變換（一）中提到過，電矢量沿z軸方向傳播的高斯光束的性質(zhì)可以由下面三個方程式來決定：R(Z)是距離 ...

Δ）與物鏡的焦距(f)和相對于光學(xué)后背孔徑的光軸夾角的入射角（θ）成正比奢赂。激光掃描系統(tǒng)的關(guān)鍵在于設(shè)計一個系統(tǒng)陪白，該系統(tǒng)可以在沒有漸暈的情況下，改變物鏡后背孔徑的空間準直照明光束的入射角膳灶≡凼浚可以通過多種方式掃描激光光束的角度，包括聲光偏轉(zhuǎn)器 (AOD)轧钓、諧振和非諧振電流掃描鏡序厉、多邊形掃描鏡和微機電掃描鏡 (MEMS) 。主要的方法是使用一對電流掃描鏡毕箍，每個橫向維度使用一個弛房，在橫向平面中偏轉(zhuǎn)入射光束。圖18所示為針對一個橫向維度的示例而柑，其中光軸用虛線表示文捶。在物鏡的后背孔徑，我們要求光束準直入射媒咳，這樣它就不會離開孔徑（漸暈）拄轻，角度隨著掃描儀的旋轉(zhuǎn)而變化。掃描光學(xué)系統(tǒng)的目的就是將掃描鏡的光束偏轉(zhuǎn)角映射到物 ...

伟葫，光纖被2個焦距為40mm的單透鏡（L1和L2）以1：1的放大倍率成像到晶體里恨搓，從而確定了泵浦和激光的模式體積。鏡片的安裝和光纖耦合可以用商業(yè)光機元件獲得更好的像差控制和耦合效果，也可以通過自己小心設(shè)計可以滿足使用要求的結(jié)構(gòu)來降低成本斧抱。3.2c腔內(nèi)元件泵浦激光從一個二向色鏡M2（980nm透射率98%常拓，激光波長1040nm反射率99.9%）進入振蕩器的激光諧振腔。反射鏡M1和M3為高反射率（≥99.98%辉浦，Layertec GmbH, Mellingen, Germany）曲面反射鏡弄抬，曲率半徑500mm。色散補償由激光在一對Gires-Tournois干涉儀(GTI)反射鏡（Layertec） ...

但二種色光的焦距并不一定就此相等宪郊，使這二種色光可能具有不同的放大率掂恕，使同一物體的像大小不等，因而仍可能存在倍率色差弛槐。光學(xué)系統(tǒng)的倍率色差,用二種色光的主光線與高斯像面的交點高度之差來度量懊亡，以符號 δy'ch衣示,若對F光和C光考慮色差，有倍率色差的存在乎串，使物體像的邊緣呈現(xiàn)顏色店枣，影響像的清晰度。所以,具有一定大小視場光學(xué)系統(tǒng),必須校正倍率色差叹誉。為計算倍率色差值,需要對要校正色差的二種色光計算主光線的光路,然后求出它們與高斯像面的交點高度 y'F和y'C,再按上述公式求得鸯两。物鏡的倍率色差很小或幾近為零。這是因為物鏡的位置色差已經(jīng)校正长豁，倍率色差也 隨之校正之故钧唐。另外,倍率色差顯 ...

初級像差的參考系統(tǒng)眾所周知，在光學(xué)系統(tǒng)中匠襟，對一個平面的物體進行校正時钝侠，在另一個平面上的校正條件不能滿足一定的量。這種不一致的一個熟悉的例子是：赫歇爾和阿貝的兩個眾所周知的正弦條件宅此。如果一束光線在折射率為p的介質(zhì)中從軸上的一點出發(fā)，與軸成4角爬范，并在折射率為p'的像空間中與軸成$'角父腕，如果通過這個軸向物鏡點的所有光線都沒有像差，其中橫向倍率為G青瀑，那么相鄰的軸向點將沒有像差璧亮，當且僅當另一方面，阿貝正弦條件指出斥难，在類似的情況下枝嘶，橫向物體平面的鄰近點只有在符合下面條件的情況下才能成像而不產(chǎn)生像差總的來說，這些條件是相互矛盾的哑诊，它們表明群扶，不管像差的順序如何，擺脫初級像差的條件是物體位置的必 ...