集體的中紅外吸收光譜電磁波譜2 ~ 25μm光譜范圍對應的MIR區(qū)域與分子振動能重合音榜。當MIR光通過樣品時庞瘸，分子間鍵通過吸收與基態(tài)和激發(fā)態(tài)之差相同的能量而被激發(fā)到更高的振動態(tài)。這使得在該區(qū)域使用指紋吸收光譜檢測未知分析物以檢測特定鍵赠叼。傅里葉變換紅外光譜(FTIR)通常用于生物化學物質的分析擦囊，以確定分析信息。但是嘴办，由于MIR中吸水性強霜第，通常不能使用長度超過10-20μm的比皿，較窄的比皿容易被真實樣品堵塞户辞。利用衰減全反射(ATR)光譜與FTIR相結合的方法克服了這一問題泌类。然而，傳統ATR元件中的離散反射次數受到嚴重限制，而使用光波導(本質上是更薄的ATR元件)大大增加了單位長度的有效反射次數刃榨，從 ...
的結果弹砚。對于吸收光譜數據，利用R軟件中“MASS”包中的“Ida”函數建立了對菜籽油枢希、棕櫚油和摻假油光譜進行分類的線性判別校準模型桌吃。 散點圖是一種可視化分類結果的有用方法。 具有第①和第②判別函數的函數如圖2所示苞轿。由圖2 茅诱，我們可以看到菜籽油 (C)、棕櫚油 (P) 和摻假樣品 (A) 明顯分離搬卒。對于第①和第②判別函數瑟俭，記錄的跡線比例分別為 0.8304 和 0.1696。圖 2:散點圖“p”代表“棕櫚”樣本契邀，“c”代表“油菜”樣本摆寄，而“a”代表“摻有油菜的棕櫚”樣本。純樣品和摻假樣品的判別函數值的堆疊直方圖用于顯示 LDA 的結果坯门。 R 軟件中的函數“l(fā)dahist()”用于制作第①個判別函 ...
的電子能級(吸收光譜)微饥，(3)振動能級重排的效率(熒光壽命)，(4)弛張回到基態(tài)電子能級(斯托克斯位移)古戴，(5)基態(tài)(發(fā)射光譜)內振動能級的總體欠橘。熒光團由吸收光譜、熒光壽命现恼、斯托克斯位移和發(fā)射光譜表征简软。按照慣例，熒光壽命τ定義為熒光團處于激發(fā)態(tài)的平均時間述暂。在此區(qū)間內，強度I（t）減小到1/e或其原始值的36.8%建炫。t時刻的衰變強度由樣本中所有物種i的一級動力學方程求和得到畦韭。其中α是指前因子或指數函數的幅值。多指數混合種的平均壽命(τm)是各種壽命(τi)與各種貢獻(αi)的加權之和肛跌。另外艺配，在t時刻被激發(fā)的分子數為其中n（t）是t時刻處于激發(fā)態(tài)的分子數。在熒光壽命的檢測中衍慎，樣品由一個短的激勵脈沖 ...
cm?3的吸收光譜转唉。α0表示非極化情況下的吸收。此外稳捆，躍遷必須遵守砷化鎵中的偶極子選擇規(guī)則赠法。因此，兩個圓形光模式只能耦合到某些過渡乔夯。例如砖织，左圓偏振光可以激發(fā)從重空穴帶到自旋向下子帶的躍遷款侵，但不能激發(fā)從重空穴帶到自旋向上子帶的躍遷。綜上所述侧纯，導帶的自旋不平衡結合光學選擇規(guī)則新锈，導致左右圓偏振光的吸收光譜如圖1右側所示。計算曲線清楚地揭示了兩種圓光模式吸收系數的光譜依賴性不同眶熬，即系統對左右圓偏振光表現出不同的響應妹笆。這表明，導帶中的自旋極化誘導了圓形雙折射娜氏，因此拳缠，兩種圓形光模式在通過半導體傳播時經歷了不同的相移，這導致入射線偏振光的偏振面旋轉牍白。圖2.4.2 K時n↑= 1.5·1017 cm?3和n ...
NIRS 吸收光譜的對數變換脊凰，該相對誤差在擬合范圍內保持相當恒定。圖6茂腥，校準PLS 響應變量作為參考值的函數 (a)狸涌。校準數據集的預測水分含量與參考水分含量 (b)圖7，參考值函數的PLS 響應變量的驗證 (a)最岗。驗證數據集的預測水分含量與參考水分含量 (b)帕胆。圖8，水分估計的均方根相對誤差般渡。(a) 為校準數據集獲得的結果懒豹，(b) 為驗證數據集獲得的結果。 紅色虛點線是單次測量的平均值：(a) 中的 C_MEAN_ERR 和 V_MEAN_ERR驯用。表1 PLS模型的統計結果脸秽。C-RMSE和C-R2是指校準數據集的均方根誤差和R平方值； V-RMSE 和 V-R2請參閱驗證數據集的等效項蝴乔。C_ ...
用于太赫茲到光頻率快速頻譜分析的1GHz單腔雙光梳激光器（本文譯自（Gigahertz Single-cavity Dual-comb Laser for Rapid Time-domain Spectroscopy:from Few Terahertz to Optical Frequencies ）Benjamin Willenberg1,*,x, Christopher R. Phillips1,*, Justinas Pupeikis1 , Sandro L. Camenzind1 , LarsLiebermeister2 , Robert B. Kohlhass2 , Bj?rn G ...
振光的x射線吸收光譜與材料中特定元素的自旋和軌道矩聯系起來记餐。因此，可以獲得元素的特定信息薇正，這是超出價帶MO光譜的巨大優(yōu)勢片酝。盡管在推導求和規(guī)則時涉及了大量的近似，但它們在實踐中是令人信服的挖腰。獲得自旋或軌道矩的精度約為10%至20%雕沿，但有時只有50%。Altarelli(1997)討論了各種x射線MO效應猴仑。在標準MO克爾實驗中檢測到的反射光的頻率與入射光的頻率相同审轮。然而，可能存在一小部分以雙倍頻率反射的光。這被稱為二次諧波產生断国，或者贤姆，更一般地，作為非線性光學稳衬。對于中心對稱介質霞捡，當反演對稱性被破壞時，會產生二次諧波薄疚。Pan等人(1989)預測碧信，在磁性表面層的情況下，二次諧波反射中會出現MO Kerr ...
變換紅外反射吸收光譜(FT-IRRAS)相比街夭，IRSE在測定高反射率波長區(qū)域內的介電函數(低至單分子層厚度)方面具有優(yōu)勢砰碴。另外，IRSE表征比FT-IRRAS表征有更多的實驗參數板丽，可以獲取薄膜樣品的更多信息呈枉。圖1-3為利用橢偏儀在位監(jiān)控微晶mc-Si:H薄膜在ZnO襯底的生長。生長模型為島狀生長埃碱，因此在生長過程中猖辫，表面較為粗糙，通過模型構建可以獲取薄膜表面粗糙度隨時間演變和生長速率和生長模式砚殿。圖1-3薄膜生長過程中表面的粗糙度隨著時間的演變1.3.2監(jiān)測顆粒吸附對于顆量性鳎或者大分子層的吸附，橢偏儀可以檢測到其光學常數的變化似炎，并且利用有效介質模型提取顆粒的覆蓋率信息等辛萍。橢偏儀被廣泛應用于生物大分子 ...
的連續(xù)可見光吸收光譜出現的峰位十分接近，相對于文獻其峰位發(fā)生藍移且兩峰值存在差異羡藐，這可能是由于Au薄膜上溶液和ITO帶來的影響贩毕。圖4-3沉積0s時(a)Psi和Delta(b)R隨波長變化2.2裝置對應的光學常數圖4-4(a)是沉積之前測試得到的n、k隨波長的變化圖仆嗦，從圖中可以看到短波段圖線較平滑辉阶，長波段數據波動大。n值在500nm附近出現峰欧啤，k值在600nm附近出現峰。500nm處n值存在躍遷启上，說明該處附近可能有等離子體共振峰的出現邢隧。圖4-4(b)是沉積之前測試得到的、冈在，從圖中可以看到短波段數據曲線平滑倒慧，長波段數據波動大。、均在500nm附近出現峰纫谅，這歸因于Au表面等離子體共振炫贤。圖4-4沉積 ...
來，如長路徑吸收光譜付秕，腔增強光譜兰珍，腔衰蕩光譜，光聲光譜等等询吴。光譜學提供的主要優(yōu)勢是可以使用它們獨特的指紋來識別特定的分子掠河。當被分析的氣體中同時存在幾種分子時，這是有益的猛计。為此目的開發(fā)的設備可以基于高靈敏度唠摹，尋找特定氣體的百萬分之一體積(ppmv)，十億分之一體積(ppbv)甚至萬億分之一體積(pptv)濃度奉瘤，或者基于寬帶技術勾拉，同時尋找許多物種。這些光學技術是非侵入性的盗温，在大多數情況下只需要很少的預處理藕赞。大多數氣體光譜檢測裝置都是基于比爾-朗伯定律所描述的分子種類的吸收。因此肌访，為了優(yōu)化器件的靈敏度找默，必須仔細選擇光源波長和相互作用長度。許多系統基于電磁波譜的近中紅外區(qū)域吼驶。這主要是因為分子的基本旋轉 ...
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