中文：聲子；英文：phonon

振拉曼光譜的聲子模式拉曼散射實驗可以測量由振動對稱而具有拉曼活性的晶體的特定聲子模式的能量凤壁。考慮到原子構(gòu)型的對稱性跪另，每個晶體都可以被歸類到一個特定的點群拧抖，這決定了可能的拉曼主動振動模式。精確的聲子能量是通過考慮振動模式免绿、原子質(zhì)量和它們的相互作用強度來確定的唧席。二維材料的每一層都可以指定一個特定的點群，一個特定的聲子是否可以通過拉曼散射到達(dá)取決于聲子模的對稱性和晶體的對稱性。對于少層二維材料淌哟，晶體的對稱性取決于層數(shù)迹卢。嚴(yán)格地說，在相同的材料中徒仓，不同厚度的相似振動模式婶希，其模態(tài)符號應(yīng)該是不同的。然而蓬衡，在許多情況下喻杈，為了方便起見，人們使用塊晶體的統(tǒng)一表示法來表示其他厚度的模態(tài)狰晚。聲子模的層數(shù)依賴性很特別筒饰，以 ...

，激光于系統(tǒng)聲子進行相互作用導(dǎo)致最后光子能量增加或者減少壁晒，而由這些能量的變化可得知聲子模式瓷们。下圖展示了顯微拉曼光譜原理光路以及使用的相關(guān)器件：其中用來進行拉曼光譜實驗的激光器我們稱之為拉曼激光器，拉曼激光器區(qū)別于普通激光器的一個最大不同就是激光器的線寬秒咐，就是激光器的單色性谬晕，一般來說，普通激光器的線寬在0.1納米到幾個納米之間携取，而拉曼激光器最低要求激光器線寬不能超過0.001納米攒钳，最好是使用單縱模激光器進行實驗。法國Oxxius公司單縱模拉曼激光器因為拉曼信號相對激光強度差了6-8個數(shù)量級雷滋，所以一般采用兩片拉曼濾色片或者三片拉曼濾色片濾除激光器本身的信號干擾不撑，拉曼濾色片也不同于普通的熒光濾色片， ...

晤斩。2D峰是雙聲子共振二階拉曼峰焕檬，用來反映多層石墨烯的堆垛方式。二硫化鉬MoS2如上圖是首爾國立大學(xué)Takhee Lee的研究工作澳泵，用拉曼光譜儀（Xper Ram200）測試了MoS2的拉曼譜圖实愚。E12g是MoS2的面內(nèi)振動模式，拉曼峰在380cm-1處兔辅，A1g是MoS2的層間振動模式腊敲，拉曼峰在400cm-1處〈蓖可以通過這兩個拉曼峰的位移差來表征MoS2的層數(shù)兔仰。如圖為MoS2的E12g和A1g拉曼峰的成像圖茫负，由此可見合成的三角形確實是MoS2樣品層蕉鸳，并且圖2（a）和（b）的圖像中沒有觀察到關(guān)于峰位置的任何顯著偏差，這說明合成了均勻的MoS2薄膜。這些成像在這兩個特定頻率下顯示均勻的強度潮尝，說明Mo ...

量相反的兩個聲子參與的雙共振拉曼過程榕吼，在碳原子sp2雜化的材料中都會出現(xiàn)。石墨烯根據(jù)邊緣的不同勉失，具有不同的手性羹蚣，根據(jù)D峰的強度可以識別拉曼邊緣的手性。碳納米管如圖是單根單壁碳納米管的拉曼光譜乱凿，一個主要特征是位于160~300cm-1區(qū)間的呼吸振動模式顽素，與全部碳原子在徑向的對稱運動相關(guān)。有實驗表面徒蟆，徑向呼吸振動模式的頻率與單根碳納米管的直徑成反比胁出。在碳納米管形成管束時，由于被近鄰納米管施加的空間限制段审，呼吸模式出現(xiàn)向高頻方向6~20cm-1的偏移全蝶。在1250~1450cm-1區(qū)間所觀察到的碳納米管D峰與激發(fā)光能量之間有線性關(guān)系。參考文獻[1] 安德里亞·卡羅·費拉里.從納米管到金剛石：碳材料的拉曼 ...

后通過電子-聲子碰撞傳遞能量寺枉。這可通過雙溫模型（2TM）描述抑淫，電子溫度為Te，聲子溫度為Tp姥闪。 最后始苇，電子、聲子間的熱平衡在幾皮秒內(nèi)到達(dá)筐喳。雙溫模型條件達(dá)到熱平衡(Te=Tp)且樣品層內(nèi)聲子弛豫(Tp遞減)已經(jīng)開始埂蕊。薄膜傳感器中的電子-聲子演化圖1. (a) 150納米和(b) 50納米厚的鋁膜表面(紅色)和鋁/二氧化硅界面(藍(lán)色)的電子Te(實線)和聲子Tp(虛線)溫度如圖1紅線，鋁中電子溫度迅速升高疏唾，迅速馳豫蓄氧，代表能量從電子快速轉(zhuǎn)移到聲子。如圖1藍(lán)線槐脏，150 nm傳感器在界面處沒有明顯的熱傳遞喉童，50 nm的傳感器在界面處電子溫度明顯增加。圖2. (a)顿天、(b)：聲子溫度弛豫堂氯，(c)、(d)： ...

薄膜,電子-聲子耦合,溫度,金,鋁,鉻,鉑,銅,表一.用于2 TM模型計算的材料列出的屬性包括電子-聲子耦合常數(shù)(g)牌废、電子比熱常數(shù)(γe)咽白、300 K溫度下的熱容常數(shù)(C1)、電子熱導(dǎo)率(λe)和聲子熱導(dǎo)率(λl)鸟缕。聲子弛豫起始時間trp由2 TM模型計算獲得晶框。傅里葉頻譜分析圖1.金和鋁在10 KHz歸一化的頻率響應(yīng)幅度的比較排抬。虛線代表1TM溫度模式，實線藍(lán)色和橙色代表2TM溫度模式光譜授段，紅色代表半峰全寬下100 fs激光泵浦脈沖的光譜為了獲得材料的頻率響應(yīng)蹲蒲，將時域譜進行傅里葉變換可得到圖1中的頻域譜，其中藍(lán)色和橙色的實線是在50 nm厚換能器的頂面的電子溫度的光譜侵贵。這些光譜可以分為四個不同 ...

子產(chǎn)生戰(zhàn)勝了聲子產(chǎn)生届搁。為了應(yīng)對這一挑戰(zhàn)，專門為低溫高效作業(yè)設(shè)計了兩種新設(shè)計窍育，分別稱為單井注入器設(shè)計[17]和“超強耦合”主動設(shè)計[18]卡睦。單井注入器設(shè)計體現(xiàn)在注入器狀態(tài)。從單個注入井開始漱抓，該結(jié)構(gòu)中只有一個注入井狀態(tài)么翰。這種注入器狀態(tài)的空間和能量位置經(jīng)過精心設(shè)計，以便在開啟狀態(tài)下建立“熱正向填充”方案辽旋。該方案有利于種群反轉(zhuǎn)和載體傳輸浩嫌。這樣可以使內(nèi)部量子效率和電壓效率Z大化。在這種結(jié)構(gòu)下补胚，WPE為53%码耐，這代表了任何QCL的高值。多年來溶其，在4.7 μm的特定波長附近已經(jīng)出現(xiàn)了幾個重要的突破骚腥。大多數(shù)這些突破可以很容易地適用于其它中紅外波長。在所有的一切中瓶逃，材料質(zhì)量是重要的束铭，并強烈地影響差分增益和在設(shè)備 ...

為二維帶中的聲子與通常的單聲子拉曼過程不同，具有有限的動量厢绝。由于散射過程不僅敏感地依賴于所涉及的聲子模契沫，而且還依賴于區(qū)域邊界附近電子帶的細(xì)節(jié)，因此線的形狀隨著激發(fā)能的變化而變化昔汉。在各向同性tmd的情況下懈万，強激子效應(yīng)強烈影響光學(xué)性質(zhì)。當(dāng)激發(fā)能與A或B激子的能量相匹配時靶病，由于強共振效應(yīng)会通，許多禁限拉曼模得到增強状飞。Davydov分裂模在某些材料中只在一定的激發(fā)能范圍內(nèi)觀察到的烁。對于各向異性的二維材料，極化依賴隨激發(fā)能的變化而變化秒旋。您可以通過我們的官方網(wǎng)站www.wjjzl.com了解更多拉曼光譜儀煤辨、熒光壽命裳涛、光電流的相關(guān)產(chǎn)品信息木张，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

曼散射依賴于聲子對光的非彈性散射调违，其效率非常低(通常每約105-107個光子中就會產(chǎn)生一個拉曼散射光子)，導(dǎo)致拉曼散射截面為10?26-10?31cm2泻轰。如果被探測材料的可用散射體積非常小技肩，就像二維半導(dǎo)體的情況(散射體積等于激光光斑面積乘以μ2范圍內(nèi)的面積乘以二維材料的亞納米厚度)，這是特別關(guān)鍵的浮声。因此虚婿，測量激光功率密度保持在損傷閾值以下通常需要很長的采集時間，以獲得足夠好的信噪比泳挥。關(guān)于第②個限制然痊，傳統(tǒng)光學(xué)測量中的SR是由光學(xué)衍射極限(使用高數(shù)值孔徑物鏡的激發(fā)波長的大約一半)決定的。因此屉符，在現(xiàn)代微拉曼裝置中剧浸，當(dāng)使用可見范圍內(nèi)的較短激發(fā)波長時，可以實現(xiàn)的較小探測尺寸約為200 nm矗钟。然而一些因素 ...

布里淵區(qū)中心聲子分支的數(shù)量對于任何這些疊加序列都是相同的唆香。要使聲子模具有拉曼活性，最重要的參數(shù)是非零極化張量吨艇。一階拉曼模的極化張量決定了各自拉曼模的拉曼強度躬它。拉曼張量和散射幾何的結(jié)合定義了特定聲子模式的拉曼選擇規(guī)則，從而確定了拉曼散射效率东涡。對于已知點群的給定晶體結(jié)構(gòu)冯吓，其振動模數(shù)可由群論分析的不可約表示得到。然后疮跑，根據(jù)相應(yīng)的基本函數(shù)確定拉曼有源模式组贺。因此，為了正確理解二維材料的拉曼光譜祖娘，了解特定晶體各自的點群(空間群)是很重要的锣披。更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器贿条、光電調(diào)制器雹仿、光學(xué)測量設(shè)備、光學(xué)元件等整以，涉及應(yīng) ...