ehnder干涉儀（MZI）中，可以看到在分束器（BS）分成的兩路上壁熄，都采用了AOD (Gooch & Housego, Inc.)帚豪，其中一路由120MHz到200MHz等間隔的多個射頻信號進行調(diào)制，將單個488nm的連續(xù)光分割成104個小光束組成的線性陣列草丧，具有不同的頻率和出射（偏轉(zhuǎn)）角度狸臣，這里的每束光zui終代表了生成圖像中單個水平像素。而另一路通過AOD(Gooch & Housego, Inc.)產(chǎn)生一個本地振蕩光束昌执，移頻了200MHz烛亦。兩路光束的模式匹配，zui終在50/50分束器中進行合束懂拾，并聚焦在細胞流上煤禽。該激發(fā)系統(tǒng)所產(chǎn)生的線性陣列激光，每個束光都有一個獨特的拍頻 ...
樣才能方便與干涉儀進行高精度對準岖赋。而zui近檬果，Octave Photonics與Vescent Photonics合作，開發(fā)了一項新的整合與封裝技術(shù)唐断。利用該項技術(shù)选脊，光頻梳偏頻鎖定模塊(COSMO)為檢測激光頻率梳的載波包絡(luò)偏頻提供了一種緊湊的單箱解決方案。COSMO模塊利用納米光子波導(dǎo)技術(shù)將光限制在~1 μm的模式直徑脸甘。借助強烈的非線性光學(xué)效應(yīng)恳啥，使得COSMO模塊允許以小于200 pJ (即frep頻率=1GHz時，平均功率< 200mW)的脈沖能量精確檢測fceo丹诀。zui后钝的，由于1 GHz重復(fù)頻率的頻率梳的fceo可以從DC變化至500 MHz，因此為激光提供快速反饋所需的電子設(shè)備并非 ...
移頻激光之間干涉所產(chǎn)生的拍頻處铆遭，數(shù)字合成的射頻“標記”了熒光發(fā)射的各個像素點扁藕。這和無線通信系統(tǒng)中的頻率多路復(fù)用類似，F(xiàn)IRE圖像的一行內(nèi)的每個像素點都被分配了自己的射頻疚脐。單元光電探測器同時檢測多個像素的熒光，并從探測器輸出的頻率分量中重新構(gòu)建圖像（運用數(shù)字域的并行鎖相放大來分辨）邢疙。樣品中每個點能以不同的射頻來激發(fā)熒光的秘訣在于其中的馬赫-曾德爾干涉儀（MZI）棍弄，并使用聲光器件來執(zhí)行拍頻激發(fā)多路復(fù)用望薄。如上圖a所示，MZI一路的光通過聲光偏轉(zhuǎn)器（AODF）產(chǎn)生頻移（帶寬為100MHz）呼畸，由射頻頻率梳驅(qū)動痕支，相位經(jīng)過設(shè)計以zui小化峰值-平均功率比。AODF產(chǎn)生多個偏轉(zhuǎn)光（+1級衍射光）蛮原，包含一系列的 ...
應(yīng)的FTIR干涉圖(即場自相關(guān))卧须。圖2(b)采用希爾伯特變換法確定相干長度。用得到的信封提取全寬度的一半zui大值;由于超連續(xù)介質(zhì)源的結(jié)構(gòu)略不對稱儒陨，因此還對干涉圖包絡(luò)進行了高斯擬合花嘶。測量使用商用FTIR光譜儀(Bruker Optics, Vertex 70)進行，默認采集參數(shù)(平均12個光譜蹦漠，4 cm-1分辨率椭员，1 kHz鏡像頻率)。一個箱車集成(蘇黎世儀器笛园，UHFLI)被用來解調(diào)信號隘击。因此，這些特定的相干性和光譜特性產(chǎn)生了一個獨特的發(fā)射器研铆，這在各種中紅外光譜應(yīng)用中是非常有趣的埋同。超連續(xù)鏡消除時間干擾偽影并保持衍射有限的性能，例如在高光譜成像和微光譜學(xué)中棵红。由于這些原因凶赁，這些光源在中紅外光譜之外 ...
.相移型斐索干涉儀的工作原理對于斐索干涉儀，能夠觀察到參考平面與測量平面間的干涉條紋窄赋，能夠計算出條紋的位相分布哟冬。被測平面的表面輪廓可通過位相分布來確定。下圖為使用激光光源的斐索干涉儀基本的光學(xué)結(jié)構(gòu)忆绰。激光束經(jīng)物鏡浩峡、針孔、準直透鏡準直错敢，參考光學(xué)平面與準直光束垂直翰灾，并采用光楔或減反射膜系來抑制它的背面反射。參考和測量面間的干涉條紋經(jīng)電視攝像機來探測稚茅。分束器或λ/4波片以及偏振分束器用來引導(dǎo)光束入射于電視攝像機上纸淮。這種斐索干涉儀，需要采用長焦距的準直透鏡來獲得高的精度亚享。干涉條紋函數(shù)I(x,y)：式中咽块，I。為背景光強度欺税；y(x,y)為條紋調(diào)制函數(shù)侈沪；φ(x,y)為被測條紋的位相分布函數(shù)揭璃；φ。為參考面與測量 ...
長度與尺寸測量1.干涉法長度測量的基本定律干涉法長度測量的基本規(guī)律是用一個機械長度與一個已知的光的波長對比亭罪。一般來說瘦馍，這種光學(xué)方法設(shè)計光束兩次通過所需的長度。因此应役，測量單位是半波長情组，被測長度表示為：式中，λ為波長箩祥；i為干涉整數(shù)級院崇；f是干涉分數(shù)級。利用半波長的倍數(shù)表示長度的方法取決于兩種或者多種光波的干涉強度滥比，在雙光束干涉時表示為：此時亚脆，γ為干涉率，z1-z2為兩個光束通路之間的幾何距離差盲泛。因此濒持，一個通路長度的改變會以單位λ/2來改變周期性干涉強度。在上式中位相的不同 2Π/λ/2(z1-z2)可以用真空波長表示為2Π/λ0/2(z1-z2)寺滚。此時的n是通路中空氣的折射率柑营，n(z1-z2)表示兩 ...
生光的散射和干涉。干涉效應(yīng)使得X射線的散射強度增強或減弱村视，其中強度zui大的光被認為是X射線衍射線官套。圖2-5是晶面間距是d的n級反射圖示。在布拉格公式中：d為晶面間距蚁孔，θ為布拉格角奶赔，λ為入射波長。當(dāng)入射光照射到晶面上時會發(fā)生輻射杠氢，且輻射部分將成為球面波同步傳播站刑，其光程差是波長的整數(shù)倍。一部分入射光的偏轉(zhuǎn)角度是2θ鼻百，會在衍射圖案中產(chǎn)生反射點绞旅。通過已知波長X射線測量出的θ角，得到晶面間距d温艇，從而可分解析出材料的內(nèi)部原子因悲、或分子結(jié)構(gòu)。由衍射峰的強度可得出晶體結(jié)晶度勺爱，再利用謝樂公式(Scherrer)即能計算出晶粒平均尺寸晃琳。謝樂公式(Scherrer)：式中K是Scherrer常數(shù)，如果β是衍射峰的半 ...
基于四波剪切干涉的原理。四波剪切干涉技術(shù)克服了傳統(tǒng)哈特曼傳感器的局限性蝎土，可以直接檢測匯聚的激光视哑，同時獲得相位時需要的像素點大大減少，從而具有高分辨率誊涯、高靈敏度和寬動態(tài)范圍，消色差等優(yōu)勢蒜撮。AUT-SID4-UV-HR紫外波前分析儀由高分辨率的相機和二維衍射光柵構(gòu)成暴构，激光通過光柵后，待檢測的激光波前分成四束段磨，兩兩進行干涉取逾，對干涉條紋進行傅里葉變換，提取一激光的信息和零級光的信息苹支，利用傅立葉變換進行相關(guān)的計算砾隅，計算出待測波前的相位分布，以及強度分布等债蜜。波前分析儀在半導(dǎo)體領(lǐng)域的應(yīng)用：半導(dǎo)體行業(yè)的光刻系統(tǒng)依賴于ji其復(fù)雜的激光源和光學(xué)系統(tǒng)晴埂。Phasics公司SID4 系列波前傳感器涵蓋從紫外線（UV,1 ...
用脈沖平均或干涉圖平均)。因此寻定，可以使用艾倫方差的概念儒洛，其本質(zhì)上是數(shù)據(jù)簇平均的雙樣本方差作為簇大小的函數(shù)，該概念首先被Werle用于光譜學(xué)狼速。在接下來的評估中琅锻，我們使用了重疊Allan方差估計器，與Werle使用的標準Allan方差算法相比向胡，它通過引入重疊聚類來利用給定數(shù)據(jù)集的所有可能組合恼蓬，因此顯示出更高的置信度。使用以下Allan方差估計器:其中Aj是第j個聚類（也稱為子組）的平均值僵芹，k是聚類大写τ病（聚類中元素的數(shù)量），?0淮捆。K是觀察時間（?=?0郁油。K，?0是采樣周期）攀痊，N是樣本總數(shù)桐腌，為了簡單起見，這里使用相同的符號苟径，然后計算第j個聚類的平均值為：其中Xi是數(shù)據(jù)集的第i個元素案站。因此，這里選擇在很 ...
F) 測量蟆盐、干涉測量和調(diào)頻連續(xù)波測距承边。這些方法大多利用光或電磁波的原理，根據(jù)傳播時間或相移的測量來確定距離石挂。雙梳狀激光雷達雙梳激光雷達是一種尖端傳感技術(shù)博助，它結(jié)合了ToF和干涉測量原理，同時還利用了類似于 FMCW激光雷達的相干信號放大功能痹愚。這種創(chuàng)新方法結(jié)合了這些技術(shù)的優(yōu)勢富岳，實現(xiàn)高精度和快速的絕對距離測量。傳統(tǒng)激光雷達系統(tǒng)通常依靠ToF或干涉測量法進行距離測量拯腮。ToF 測量激光脈沖傳播到物體并返回所需的時間窖式，而干涉測量法則分析激光束的干涉圖案。然而动壤，這兩種方法在測量精度萝喘、速度或范圍方面都有局限性。雙梳激光雷達通過利用兩個重復(fù)率略有不同的頻率梳克服了這些限制琼懊。當(dāng)發(fā)射的光與目標物體相互作用時阁簸，一部分 ...
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