光學LO聲子散射穿越有源區(qū)监署。在閾值以上颤专，隨著腔內的光強變得越來越強，電子通過受激輻射在活躍區(qū)域的傳輸速度越來越快钠乏。因此栖秕，在有源區(qū)域上的電壓不再增加得那么快。圖1我們展示了一種基于注入器和有源區(qū)域之間“兩步”耦合的新型QC激光器設計晓避，通過簡單地改變施加電壓簇捍，為高于閾值的激光器提供寬波長調諧范圍。該設計的導帶部分如圖1所示俏拱。它是基于雙聲子共振對角躍遷有源區(qū)暑塑。在注入器基態(tài)g和上層激光態(tài)u之間插入一個耦合態(tài)c。以LO聲子散射為主的從注入態(tài)到耦合態(tài)的散射壽命約為1.5 ps彰触，而上激光態(tài)的散射壽命約為3 ps梯投。這樣，當施加電壓增加時况毅，電子通過閾值以上的受激發(fā)射穿越有源區(qū)的速度減慢分蓖，使得有源區(qū)的差分電阻下降 ...
弱，有利于光散射現象尔许，增強了光在組織內的傳輸么鹤，從而能夠探查測量不同組織（如大腦和肌肉）氧合度的主要功能。然而味廊，在廣泛使用的配置中蒸甜，該技術使用連續(xù)波照明，無法提供關于吸收和散射系數以及組織動態(tài)散射特性的信息余佛。CW-NIRS的另一個主要限制是由于僅使用少數波長進行激發(fā)柠新，因此在測量期間不會考慮樣品的所有發(fā)色團，從而降低了技術的準確性辉巡。NIRS是當今醫(yī)學診斷中常用的技術恨憎。它使用在組織透明窗口內發(fā)射的光源，在此窗口內，組織的光學吸收被減弱憔恳，有利于光散射現象瓤荔，增強了光在組織內的傳輸，從而能夠探查測量不同組織（如大腦和肌肉）氧合度的主要功能钥组。然而输硝，在廣泛使用的配置中，該技術使用連續(xù)波照明程梦，無法提供關于吸收和 ...
歸因于額外的散射損失和兩個區(qū)域的光學增益系數的降低点把，這兩個區(qū)域缺乏金屬接觸，因此缺乏電泵浦作烟。圖2(b)的插入部分顯示了另一種350 um裝置的CW-LIV特性愉粤，其峰值功率為90 mW砾医。圖2這些激光器的單模調諧是通過改變直流電流來實現的拿撩。在相同直流偏置電流下，兩條臂的激光光譜如圖3(a)所示如蚜。觀察到的高SMSR接近30 dB压恒，而典型的SMSR為25 dB。模跳自由調諧范圍很小2cm-1）错邦，以亞閾值頻譜中強的模為中心探赫。額外的波長通過大的模式跳到達。然而撬呢，在調整第二臂的直流電流的同時伦吠，通過將直脊波導的一只手臂保持在高于閾值的恒定直流電流，可以達到zui初錯過的模式魂拦，如圖3(b)所示毛仪，其中顯示了以前無 ...
述現象歸因于散射損失的增加，與光柵周期數成比例芯勘，而該效應部分由背面反射率增加的預期增益補償箱靴，對應于Bragg反射率阻帶。圖5圖5顯示了一個激光器荷愕，其光譜FWHM定義良好衡怀；然而，在離散多峰輸出模式的情況下安疗，這個數量沒有很好地定義抛杨。因此，為了量化光譜變窄荐类，測量模強度在峰值強度15dB范圍內的區(qū)域所設置的光譜寬度怖现，并除以模間距，模間距主要由腔長設置掉冶，因此是一個實驗可測量的常數真竖。該結果是測量激光有效模數的一個指標脐雪。圖6(c)和圖6(d)顯示了在幾個設備的峰值光功率下，這個量繪制為光柵長度和深度的函數恢共。深度測量是在不同的激光器上進行的战秋，因為為了增加深度，已經制造的光柵的進一步離子銑削在實驗中被證明是極具 ...
GHz）進行散射參數表征來測量讨韭，該分析儀使用標準的SOLT程序進行校準脂信。還使用了第二個相同的微探針（FormFactor/Cascade ACP40-L-GSG-150）進行這種表征。圖6為10GHz和15GHz射頻調制頻率下光邊帶生成實驗結果;分別對24dBm和20dBm射頻功率進行了仿真透硝，并與預期結果進行了比較狰闪。利用載波帶和一階邊帶之間的功率差從實驗數據中估計出調制指數值。模擬結果說明了在實驗中預期觀察到的邊帶數量濒生，考慮到可用的光激光器和射頻功率埋泵、已知的光和共面波導特性、光和射頻插入損耗罪治，以及光學光譜分析儀（OSA）的靈敏度丽声。圖6. 在10GHz（a,c）和15GHz（b,d）的射頻頻率下 ...
的部分樣品。散射回來的光被物鏡收集起來觉义。另一方面雁社，在孔徑模式下，光通過掃描探針傳遞或收集晒骇。有不同類型的利用孔徑探頭的NSOM技術霉撵。簡單的方法包括:反射NSOM(光從樣品上方通過AFM探針傳遞，并收集反射光)(圖2a)洪囤，收集NSOM(光束從下方聚焦在樣品上徒坡，探針靠近表面放置)，使透射光通過它到達探測器)(圖2b)或透射NSOM(其中樣品通過探頭從上方照射箍鼓，并收集通過它透射的光)(圖2c)崭参。圖2：簡單孔徑NSOM結構示意圖。(一)反映NSOM款咖。(b)收集NSOM何暮。(c)傳輸NSOM。了解更多超連續(xù)譜激光器詳情铐殃，請訪問上海昊量光電的官方網頁：http://www.wjjzl.com/th ...
海洼，器件的側壁散射損失Min。大多數情況下富腊，我們將器件中較低的內部損耗值與有源區(qū)坏逢、InGaAs波導層和包層區(qū)域中較低的摻雜水平聯系起來，從而導致較低的自由載流子吸收，這通常是QCL器件中大部分波導損耗的原因是整。在這種相對較低的摻雜水平下肖揣，由于缺乏非常精確的校準工具，可能很難將不同基團之間的摻雜水平相關聯浮入，因此估計活性區(qū)摻雜水平的一種方便方法是比較QCL結構中的Max隧道電流龙优，因為它與注入器中的摻雜水平成正比實際上，在本研究中事秀，Max隧穿電流密度約為1.35 kA/cm2彤断，表明本研究中結構的摻雜水平要低得多；這與本文文獻12中的3.8 cm?1和1.84 cm?1的內部損耗是一致的——遺憾的是易迹，文獻 ...
來檢測弱后向散射信號宰衙，衰減率為1∕r2，其中r為檢測距離睹欲。另一方面供炼，我們利用超靈敏的麥克風來檢測目標樣本直接產生的PA信號。我們的技術不依賴于中紅外光反射或后向散射句伶；因此劲蜻，在目標位置附近的任何地方都不需要反射面陆淀。地溫也不影響我們的測量結果考余。此外，由于聲檢測機制是測量壓力波振幅轧苫，因此信號強度衰減與1∕r相關楚堤，而不是與1∕r2相關。聲波測量具有1∕r的依賴關系含懊，有利于延長探測距離身冬。為了增強信號和抑制環(huán)境噪聲，我們可以進一步使用聲陣列波束形成技術岔乔。由于麥克風或麥克風陣列的成本可以比中紅外fpa低得多酥筝，因此可以以相對較低的成本獲得高性能的大型聲學陣列。這里提出的PA對峙檢測技術可以經濟有效地實現并應用 ...
刻收縮引入的散射不足以完全抑制高功率水平下的不穩(wěn)定性嘿歌。圖4為了進一步增加高階橫向模所經歷的損耗，我們用Pt填充溝槽并重復相同的實驗茁影。圖3顯示了FIB和Pt填充前后器件的光電流-電壓（LIV）特性宙帝。“前”曲線中的扭結和功率噪聲是由脈沖波動（見圖3底部插圖）和指向不穩(wěn)定造成的募闲，因為當光束轉向時步脓，探測器上收集的光變少了。處理后得到的曲線沒有噪聲和扭結，從接收到的超過300個脈沖的平均輸出功率測量的斜率效率提高了65%靴患，這是脈沖變化改善的直接結果仍侥。“后”曲線中閾值的輕微下降（0.02 A）不是FIB處理的結果鸳君，而是在重復閾值測量的誤差范圍內访圃。事實上，其他測試設備（此處未顯示）也記錄了類似的改進相嵌，但閾值 ...
顯微鏡由于在散射介質中具有優(yōu)異的成像能力腿时，雙光子激發(fā)是一種非常適合于組織深層熒光成像的技術。結合神經活動的功能性指標和活體成像協議饭宾，雙光子顯微鏡是一種標準方法批糟，用于記錄活體小鼠大腦深處數十至數百個神經元群體的活動。神經元分布在一個體積中看铆，采樣單一焦平面只能提供局部網絡中發(fā)生的整體活動的線索徽鼎。因此，需要快速且簡單的3D顯微鏡技術——使用液態(tài)變焦透鏡提供了一種非常簡單直接的方法弹惦。實際上否淤，液態(tài)變焦透鏡和雙光子顯微鏡是理想的組合，原因如下：（1）在大多數雙光子顯微鏡中棠隐，可以通過僅在激發(fā)路徑中實現光學聚焦方案來實現軸向掃描石抡。這是因為雙光子顯微鏡中使用的非線性激發(fā)過程，只能在焦點處激發(fā)熒光團助泽。通過改變激發(fā) ...
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