。顯微物鏡有折射式塞耕、反射式和折反射式三類蚀腿，但絕大多數(shù)實(shí)用的物鏡是折射式的。折射式顯微物鏡又可根據(jù)質(zhì)量要求的不同而有不同的類型扫外。一莉钙、消色差物鏡這是應(yīng)用zui廣泛的一類物鏡，一般只要對(duì)軸上點(diǎn)校正好色差和球差筛谚，并使之滿足正弦條件而達(dá)到對(duì)近軸點(diǎn)消彗差即可磁玉，因此只能用于中低檔的普及型顯微鏡中作一般觀察之用。下面幾種典型的消色差物鏡驾讲，由于其結(jié)構(gòu)型式有利于帶球差的校正蜀涨，仍為人們所廣泛采用。1）單組雙膠合低倍物鏡 見(jiàn)圖下圖1蝎毡，這是可能實(shí)現(xiàn)上述像差要求的zui簡(jiǎn)單結(jié)構(gòu)厚柳，能承擔(dān)的zui大相對(duì)孔徑為1:3，因此數(shù)值孔徑只能達(dá)0.1~0.15沐兵，相應(yīng)的倍率為3~6倍别垮。圖12）里斯特型中倍物鏡 如下圖2所示，由二組雙膠合 ...
向沿x軸扎谎，雙折射器光軸方位角為Ω碳想，延遲為φ，檢偏器透振方向?yàn)棣确较蚧侔校瑒t系統(tǒng)Jones矩陣可表示為：若以強(qiáng)度為的自然光入射胧奔，則系統(tǒng)出射光強(qiáng)可表示為：因此，測(cè)得Ω预吆、θ龙填、I(λ)及值即可計(jì)算出該波長(zhǎng)所對(duì)應(yīng)的延遲值。這種方法便于測(cè)量不同波長(zhǎng)對(duì)應(yīng)的位相延遲拐叉，若輔以精密的單色儀便可以方便快捷地獲得大量數(shù)據(jù)岩遗。但考慮到系統(tǒng)表面反射及吸收損失，不易準(zhǔn)確測(cè)得凤瘦，所以該方法只適于找到光強(qiáng)隨波長(zhǎng)變化規(guī)律而不易準(zhǔn)確測(cè)得延遲值宿礁。然而，對(duì)λ／2波片情況則較為特殊蔬芥，這里做進(jìn)一步分析梆靖，上式對(duì)的一階導(dǎo)數(shù)為：當(dāng)φ=π時(shí)可見(jiàn)光譜掃描曲線中控汉，λ／2波片在相應(yīng)波長(zhǎng)處光強(qiáng)值為zui大或zui小，所以僅從曲線極值所在位置便可精確確定波片在該波 ...
情況下返吻，圓雙折射和二色性及其疊加如圖1所示暇番，這種情況稱為極性法拉第效應(yīng)。圖1.磁化誘導(dǎo)的圓雙折射(a)思喊，圓二色性(b)壁酬，以及垂直入射平面偏振光的極性法拉第幾何中兩種效應(yīng)(c)的疊加。在垂直于傳播矢量的平面上恨课，顯示了光偏振的軌跡舆乔。兩個(gè)面外磁化疇對(duì)極化狀態(tài)有不同的影響，如與疇顏色相同的箭頭所示剂公。在(c)中希俩，法拉第旋轉(zhuǎn)是指橢圓長(zhǎng)軸的旋轉(zhuǎn)。雖然法拉第旋轉(zhuǎn)讓人聯(lián)想到光活性介質(zhì)的圓雙折射纲辽，但有一個(gè)重要的區(qū)別:如果光再次以相反的方向通過(guò)材料颜武，在法拉第效應(yīng)的情況下，旋轉(zhuǎn)不會(huì)取消拖吼，而是會(huì)加倍鳞上。這種不可逆性的原因是法拉第旋轉(zhuǎn)與磁化方向而不是光軸有關(guān)。磁化相對(duì)于傳播方向的反轉(zhuǎn)導(dǎo)致沿m軸的首xuan左圓形模式和右圓形 ...
體鍺和硅 的折射透鏡吊档、消色鏡頭和變焦鏡頭等篙议。在紅外光譜范圍內(nèi)，會(huì)經(jīng)常用到如棱鏡怠硼、窗口材料和器皿等光學(xué)元件鬼贱，而選擇合適的材料時(shí)要考慮到適 用的波長(zhǎng)限制、可操作性和穩(wěn)定性香璃。鹵化物單晶體從紫外到紅外區(qū)域是透光的这难。氟化鎂和氟化鈣相對(duì)穩(wěn)定， 其透光區(qū)域波長(zhǎng)達(dá)到12μm葡秒。氯化鈉姻乓、溴化鉀和碘化銫三種材料的透光區(qū)域波長(zhǎng)分別達(dá)到20μm、30μm和 70μm,但由于這些材料容易分解同云，因此需要謹(jǐn)慎使用糖权。此外堵腹，氯化鈉和溴化鉀容易潮解和分解炸站。因此，對(duì)于光學(xué)元件而言疚顷，制作的材料應(yīng)該嚴(yán)格選取旱易。2.紫外光學(xué)元件普通的光學(xué)玻璃禁偎，當(dāng)紫外光譜波長(zhǎng)小于350nm左右，透過(guò)率會(huì)減小并且不能長(zhǎng)期使用阀坏。因此用于紫外 線區(qū)的透鏡和棱鏡材料 ...
如暖，我們利用雙折射多路復(fù)用[40-42]或空間復(fù)用[43,44]演示了一組自由運(yùn)行固態(tài)單腔室系統(tǒng)，使用所有常見(jiàn)光學(xué)元件忌堂，具有超低的相對(duì)時(shí)序噪聲性能盒至。 [43]中報(bào)告的系統(tǒng)可以實(shí)現(xiàn)子周期相對(duì)時(shí)序抖動(dòng)（[20 Hz，100 kHz]積分范圍）士修，從而超越了ASOPS系統(tǒng)在泵浦-探測(cè)測(cè)量方面使用兩個(gè)鎖定激光器的性能枷遂。此外，低損耗棋嘲、低非線性和低色散腔體的二極管泵浦固體激光器非常適合產(chǎn)生千兆赫的梳光譜酒唉。它們比傳統(tǒng)的鈦寶石系統(tǒng)更簡(jiǎn)單，同時(shí)還能更好地抑制高頻泵浦強(qiáng)度的波動(dòng)沸移，支持更低噪聲痪伦、更高功率，并且與光纖激光器相比重復(fù)率擴(kuò)展更為簡(jiǎn)單雹锣。1. GHz雙梳激光器雙梳激光器的布局如圖1(a)所示网沾。線性共焦激光腔與單片 ...
腔長(zhǎng)L與介質(zhì)折射率n決定，使用外加電壓調(diào)控壓電陶瓷制動(dòng)器(PZT)的方法就可以實(shí)現(xiàn)對(duì)frep的鎖定蕊爵。相比之下绅这，鎖定fceo則更為困難，常見(jiàn)的方法是通過(guò)f-2f自參考過(guò)程在辆，生成超連續(xù)譜將光譜展寬至至少一個(gè)倍頻程证薇，然后將低頻倍頻后與高頻拍頻測(cè)得fceo后接入鎖相環(huán)反饋器件進(jìn)行鎖定。雖然工作頻率接近100MHz重復(fù)頻率的光頻梳正在成為一種成熟的技術(shù)匆篓，但重復(fù)頻率為GHz的梳子仍然存在著大量挑戰(zhàn)浑度。首先，傳統(tǒng)的激光器架構(gòu)很難構(gòu)建低噪聲且重復(fù)頻率>0.5GHz的諧振結(jié)構(gòu)鸦概，而MENHIR-1550飛秒激光器是一種在100MHz至5GHz的重復(fù)頻率下產(chǎn)生超低噪聲鎖模脈沖的穩(wěn)定光源模塊系統(tǒng)箩张。其次，f-2f自 ...
有周期性介質(zhì)折射率分布的材料窗市。在PCF中先慷，通過(guò)在光纖芯部和包層之間引入微米尺度的周期性孔隙結(jié)構(gòu)，形成了具有特殊光學(xué)特性的通道咨察。這些孔隙可以采用不同的形狀论熙、尺寸和排列方式，從而實(shí)現(xiàn)對(duì)光纖的折射率摄狱、色散特性和非線性效應(yīng)等的精確控制脓诡。圖1光子晶體光纖的結(jié)構(gòu)(a)全固態(tài)光子晶體光纖(b)空芯光子晶體光纖二无午、PCF的優(yōu)勢(shì)1.單模傳輸特性單模傳輸特性[1]是光子晶體光纖中zui早被發(fā)現(xiàn)，也是zui引人注目的特性祝谚，單模傳輸可以提高光電器件的信號(hào)質(zhì)量及傳輸速率宪迟。對(duì)于普通光纖，當(dāng)傳輸光的波長(zhǎng)大于截止波長(zhǎng)交惯，就可能實(shí)現(xiàn)單模傳輸次泽，但是對(duì)于光子晶體光纖，對(duì)光纖結(jié)構(gòu)經(jīng)過(guò)合理設(shè)計(jì)席爽，就能實(shí)現(xiàn)在所有波長(zhǎng)無(wú)截止單模傳輸箕憾。2.非線 ...
是基于晶體雙折射性質(zhì)的偏振器件，在光線技術(shù)拳昌、光學(xué)測(cè)量以及各種偏振光技術(shù)等領(lǐng)域具有廣泛的應(yīng)用袭异，其中1/4波片及1/2波片在偏振器件中應(yīng)用尤其廣泛。測(cè)量波片相位延遲量的方法主要有：光強(qiáng)探測(cè)法炬藤、旋光調(diào)制法御铃、半陰法、光學(xué)補(bǔ)償法等沈矿。這些方法主要基于對(duì)光強(qiáng)的測(cè)量上真，容易受光源的不穩(wěn)定及雜散光的干擾，精度受到一定的限制羹膳，測(cè)量誤差一般在0.5°左右睡互。本文從理論上分析了利用橢偏儀測(cè)量波片相位延遲量的可能性，討論了其測(cè)量精度及誤差來(lái)源陵像，并利用消光式橢偏儀測(cè)量了1／4波片以及1／2波片相位延遲量就珠。實(shí)驗(yàn)表明：測(cè)量過(guò)程不受光強(qiáng)波動(dòng)的影響，方法簡(jiǎn)單醒颖，操作方便妻怎，精確度高，測(cè)量波片相位延遲量精度達(dá)0.02°泞歉。測(cè)量的原理利用消光 ...
)中出現(xiàn)磁雙折射逼侦。Voigt(1908)對(duì)MO現(xiàn)象的早期研究作了概述。在20世紀(jì)初腰耙，MO現(xiàn)象已經(jīng)成為一個(gè)重要的研究課題榛丢。量子力學(xué)還沒(méi)有出現(xiàn)，因此對(duì)這些現(xiàn)象的理論理解是完全缺乏的挺庞。洛倫茲(1884)提出了法拉第效應(yīng)的早期理論模型晰赞，該模型基于左圓偏振光和右圓偏振光與固體中的經(jīng)典電子振子的耦合方式不同的觀點(diǎn)。德魯?shù)?1900a, 1900b)進(jìn)一步擴(kuò)展了理論。對(duì)MO效應(yīng)的基本認(rèn)識(shí)隨著量子力學(xué)的發(fā)展而增長(zhǎng)宾肺。Hulme(1932)和Halpern(1932)首先提出法拉第效應(yīng)是由自旋-軌道(SO)耦合下的自旋極化電子運(yùn)動(dòng)引起的溯饵。休姆在他的考慮中使用了克拉默斯-海森堡色散方程侵俗，該方程根據(jù)電偶極子算子的能量 ...
c干涉儀對(duì)雙折射或地形效應(yīng)等互反效應(yīng)不敏感锨用。這些影響通常會(huì)導(dǎo)致Kerr-SNOM圖像中的偽影。為了測(cè)試新的可變溫度UHV-Sagnac-SNOM的性能隘谣，人們使用了一小塊垂直磁化和大Kerr旋轉(zhuǎn)(紅光約0.41)的TbFeCo磁光(MO)盤(pán)增拥。表面輪廓由1毫米寬的軌道組成，由0.6毫米寬和100毫米深的凹槽分隔寻歧。沿著磁道掌栅，等間距的磁位與相反的磁化被熱磁寫(xiě)入。圖2圖2(a)和(b)顯示了MO盤(pán)的Sagnac-SNOM圖像以及同時(shí)記錄的地形圖像码泛。在地形圖像中可以清晰地檢測(cè)到軌跡和凹槽猾封，這表明在目前的設(shè)置下，尖端到樣本的距離控制在特高壓下工作得很好噪珊。圖像中的小波紋結(jié)構(gòu)是由噪聲激發(fā)的尖端到樣品的振動(dòng)引起的 ...
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