玻璃內(nèi)部形成折射率的周期性調(diào)制，從而形成體布拉格光柵孵奶。 這種光柵zui初主要用于激光器波長鎖定疲酌、線寬壓窄，超快激光脈沖展寬和壓縮了袁，超低波數(shù)拉曼測量等領(lǐng)域朗恳。隨著工藝技術(shù)的更新，體布拉格光柵（VBG）在窄帶濾波和快速光振幅調(diào)制方面得到更廣泛的應用载绿，如下是產(chǎn)品的介紹：1粥诫、超窄帶濾光片超窄濾光片由于其優(yōu)異的性能，在量子光學領(lǐng)域得到廣泛的應用崭庸。針對于客戶實現(xiàn)超窄帶濾波及純化的應用要求怀浆，我們開發(fā)了10GHz，25GHz怕享，50GHz帶寬（FWHM, Full Width at Half Maximum）這3種規(guī)格的濾光片產(chǎn)品向客戶提供执赡。超窄帶濾光片主要特點如下：常見波長：780nm,795nm,852nm, ...
PR。PR的折射率尚不清楚函筋。PR的光學常數(shù)用CauchyK近似表示----n和k隨厚度一起測量圖4 硅片上的光刻膠點(15×15um)圖5測量結(jié)果:模型與實測數(shù)據(jù)的擬合沙合。厚度:3341nm圖6 測量光刻膠的n和k四、藍寶石晶圓上的光刻膠跌帐。為了準確地確定PR的R.I.離散度首懈，我們首先使用直接曲線擬合并測量以下參數(shù):1.PR的厚度2.PR的R.I.色散绊率。直接測量的參數(shù)是柯西系數(shù)，因為色散是用柯西近似表示的究履。3.表面粗糙度校正和比例尺滤否。這些參數(shù)校正了到樣品的距離和殘余的背面反射/散射的變化一旦膜疊確定-我們可以使用FFT進行測量，使其在生產(chǎn)環(huán)境中非常容易和可靠挎袜，圖7 藍寶石上的PR顽聂。測量參數(shù):厚度肥惭， ...
常很厚盯仪，假設(shè)折射率(材料的色散)已知，使用FFT厚膜算法很容易測量它們的厚度蜜葱。這種方法不需要精確的校準或詳細的膜堆模型全景，在生產(chǎn)環(huán)境中使用方便。然而牵囤，如果不知道正確的折射率爸黄，厚度讀數(shù)也會不準確。樣品測量MProbe 20 Vis在400-1000nm波長范圍內(nèi)測量包覆和未包覆的樣品揭鳞。圖1 帶有聚對二甲苯涂層的Al樣品為了快速估計樣本的厚度炕贵，我們使用了基于厚膜FFT的算法圖2 聚對二甲苯厚層在拼接鋁上的反射光譜。圖3 采用厚膜算法測量(12.7 μm)的結(jié)果-假設(shè)對二甲苯X折射率由于我們不知道我們使用的折射率是否正確野崇，我們需要驗證模型與測量數(shù)據(jù)的擬合称开。這將使我們能夠更準確地確定折射率和厚度。為了測 ...
汽車零件圖層厚度測量MProbe VisHC系統(tǒng)提供強大且易于使用的解決方案乓梨，允許直接在產(chǎn)品上測量層鳖轰。手動探頭MP-FLVis通過柔性光纖電纜連接到系統(tǒng)。探頭符合樣品的曲率扶镀，可以方便地進行精確測量蕴侣。它用于測量大于1英寸(25mm)的零件。較小的測點(<200μm)減小了后反射率的影響臭觉。MProbe VisHC軟件對HC膜采用先jin的厚膜算法昆雀，對防霧涂層采用曲線擬合算法。算法可以很容易地調(diào)整/訓練蝠筑，以測量甚至具挑戰(zhàn)性的樣本狞膘。測量過程是容易的，沒有經(jīng)驗的操作員使用和理解菱肖。涂層實驗室操作員可以在從涂層系統(tǒng)中移除后快速輕松地測量零件客冈。下面是一些典型測量的例子一、硬涂層:保險杠蓋涂層測量圖1a ...
石英注射器厚度測量可預填充的玻璃注射器盒由制造商清洗稳强，硅化场仲，消毒和包裝和悦。硅化的注射器桶是非常重要的-它作為潤滑劑，使柱塞滑動順利渠缕。它還提供疏水層鸽素，防止藥物與玻璃表面相互作用。硅化不足和硅化過度都會引起問題亦鳞。在現(xiàn)代生產(chǎn)中馍忽，大多數(shù)硅化都是使用“烘烤”工藝，即先噴灑硅乳液燕差，然后再烘烤以形成永久層遭笋。硅層厚度和均勻性的生產(chǎn)控制是產(chǎn)品質(zhì)量控制的重要內(nèi)容。由于桶的高曲率徒探，測量是用一個小點(20um到40um)完成的瓦呼。圖1a 注射器盒放置在MProbeVis-MSP表上。顯示了測量點的位置(“round measure”是旋轉(zhuǎn)注射器時測量的點)圖1b 注射器筒沿7個不同點測得的反射光譜圖2 測量結(jié)果的實例厚度 ...
醫(yī)療應用：球囊導管的厚度測量MProbeVisHC系統(tǒng)提供強大且易于使用的解決方案测暗，允許直接在產(chǎn)品上測量層央串。測量過程是容易的，沒有經(jīng)驗的操作員使用和理解碗啄。導管氣球有各種形狀和尺寸质和。它們是許多醫(yī)療手術(shù)（如血管成形術(shù)）的基本工具之一。氣球由原始壁厚為0.12毫米至0.5毫米的聚合物管制成稚字。在制造過程中在模具中徑向膨脹的球囊的單壁厚度為0.012至0.050mm饲宿。壁厚沿著氣球的長度具有一定的輪廓。這確保了壓力的正確分布尉共。例如褒傅，血管成形術(shù)球囊的中心壁較薄，可以增加該區(qū)域的壓力袄友。需要在不同點測量氣球壁的厚度：MProbe40MSP系統(tǒng)使這一切變得簡單殿托。測量是非接觸式的，并且是在一個小點（0.040至0. ...
S2電池)的折射率的改變響應于交叉偏振片之間的ps激光剧蚣，被應用于TG拉曼檢測的光快門支竹，而不是探測器本身的門控。后來在1999年鸠按，使用類似的ps Kerr門控方法礼搁，Matousek等人成功地證明了使用更先jin的液氮冷卻CCD陣列探測器對4-(二氰乙烯)-2-甲基6-(對二甲氨基苯基)- 4h -吡喃(DCM)摻雜乙腈的熒光抑制，并且由Yoshizawa和Kurosawa在超短(fs)范圍內(nèi)獨立地使用不同的設(shè)置目尖。通過他們的方法馒吴，Matousek小組在可變門控時間內(nèi)實現(xiàn)了熒光抑制，Min值可達1 ps，而吉澤和黑澤明實際上能夠在亞皮秒范圍內(nèi)實現(xiàn)結(jié)果饮戳。然而豪治，Matousek小組的設(shè)置zui初包括一個 ...
長);周圍的折射指數(shù)(樣品介質(zhì))對熒光的有效橫截面每分子約為10?16cm2，顯然難以獲得具有強熒光樣品的可行拉曼測量結(jié)果扯罐。熒光背景可能來自樣品/溶劑中的雜質(zhì)负拟，樣品的基質(zhì)成分(特別是這些成分是有色的)或分析物本身。熒光背景也可能來自光譜儀路徑中的光學元件歹河，如透鏡涂層掩浙。有時，鏡片或光纖接頭上的指紋可能會引起熒光秸歧。拉曼信號強度(I)是激光基本波長的函數(shù)厨姚。它與激光波長的四次方、激光輻射強度(IL)寥茫、散射分子的數(shù)量密度(N)(其中大部分可能來自樣品誘導的熒光遣蚀，參見式(2))和極化率變化(δα/δq)(如式(1)所示)成正比:拉曼信號的強度隨著入射光頻率的四次冪而增加。如圖1所示纱耻，在可見光光譜區(qū)域(53 ...
光纖束外層低折射率玻璃套管，深灰色部分是輸入光纖之間的空氣間隙险耀，白色部分則是輸入光纖圖1 輸入光纖束橫截面示意圖 （a）塌縮前 （b）塌縮后在仿真過程中我們設(shè)置輸入光纖芯徑和包層直徑分別為30μm和250μm弄喘，輸出光纖芯徑為50um，包層無限大甩牺，此時可以計算得到合束器的拉錐比為0.069蘑志，并且將輸入光纖纖芯相對于包層和包層相對于套管的數(shù)值孔徑分別為 0.06 和 0.22。纖芯折射率為 1.45124贬派，輸入光纖包層和輸出光纖纖芯折射率均為1.45急但，玻璃套管和輸出光纖包層折射率設(shè)定為相同的 1.43321。在輸入光纖束拉錐區(qū)域中搞乏，錐區(qū)長度為 15mm波桩，錐腰長度為 5mm。光場的入射波長為 1.0 ...
纖材料固有的折射率對波長依賴性而產(chǎn)生的波導色散请敦；以及單模光纖中兩種不同偏振模式傳輸速度不同而引起的偏振色散镐躲。一、模間色散多模光纖中侍筛，即使對同一波長萤皂，不同傳輸模式仍具有不同的群速度，即傳播速度不同匣椰，由此引起的脈沖展寬裆熙，稱為“模間色散”。模間色散引起的脈沖展寬是各種色散因素中影響嚴重的一種。并且入录，傳輸?shù)哪Ｊ皆蕉嗥朊剑}沖展寬越嚴重。模間色散是發(fā)生在多模光纖和其他波導中的一種信號畸變機制纷跛。在多模光纖中喻括，以不同入射角射入光纖的光線都被定義了一條路徑或一種模式。由于各個模式的傳輸路徑不同贫奠，其傳輸速度（即群速度）也不同唬血，因此模式間的信號傳輸?shù)竭_光纖終端產(chǎn)生了時間差。通常來說唤崭，一些光線會直接穿過纖芯（軸向模式） ...
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