門控拉曼光譜儀的設置和測量原理門控拉曼光譜儀的組成和典型設置如圖1(a)所示缴川。執(zhí)行門控拉曼的基本組件是具有合適的重復率茉稠、脈沖寬度和脈沖能量的脈沖激光激發(fā)源。大部分脈沖激光能量聚焦在樣品光斑上用于激發(fā)把夸，但一小部分用于通過延遲發(fā)生器使門控信號與檢測序列匹配而线，并用于與探測器時間同步。主要組件如下:一個脈沖激光器(通常在皮秒時間范圍內)恋日，具有快速重復率(通常在兆赫范圍內)膀篮，一個延遲發(fā)生器，通過光電可調延遲設置同步到探測器-光譜儀單元岂膳，以及一臺計算機誓竿，它作為控制器和測量裝置。圖1(b)顯示了TGRS的時間分布谈截，具有可調節(jié)的時間門和伴隨的熒光抑制筷屡。根據(jù)圖1(a)所示的工作原理，探測器僅在發(fā)射脈沖期間被激活 ...
前的商用TG拉曼光譜儀提供的光譜分辨率約為5 (cm?1)波數(shù)簸喂，而一些基于CCD的系統(tǒng)可以達到1 (cm?1)以下毙死。然而，大多數(shù)應用不需要子波數(shù)分辨率喻鳄。5. TG拉曼spad探測器發(fā)展綜述Blacksberg等人和Nissinen等人在2011年首次展示了SPAD技術在TG RS中的應用扼倘。Nissinen小組使用300 ps脈沖Nd:YAG微芯片激光器的上升沿，在532 nm激發(fā)波長下除呵，觸發(fā)延遲發(fā)生器和定時電路再菊，以啟用SPAD隅肥，檢測一個SPAD元件上收集的拉曼光子。2013年晚些時候袄简，Kostamovaara等人使用了類似的設置，證明了對于大多數(shù)樣品誘導的熒光抑制方案泛啸，大約100 ps的門控時 ...
不會干擾門控拉曼光譜結果绿语，并且在熒光存在下提高了弱拉曼信號的信噪比。此外候址，他指出吕粹，樣品中的同步熒光過程限制了拉曼檢測，門控原理允許使用短門控時間岗仑，并且可以接受更高的暗電流檢測器匹耕，例如未冷卻的pmt。同年荠雕，Harries等人首次將TR實驗中的熒光背景抑制水平與在992 cm?1熒光團摻雜的苯拉曼帶上連續(xù)激發(fā)的水平進行了比較稳其。當時的激光系統(tǒng)和探測器需要大型、復雜的設備炸卑，需要非常精確的設備校準既鞠。到1985年，Deffontaine等人正在測試皮秒(ps)時間門控的主動和被動方法盖文，目的是結合同步條紋相機檢測和光學Kerrgate來提高信噪比;然而嘱蛋，他們注意到這種方法的適用性有限。同年五续，Watanabe ...
S)和減位移拉曼光譜洒敏，兩者都需要在光譜采集之后進行額外的步驟。將傳統(tǒng)的連續(xù)波拉曼系統(tǒng)轉換為基于CCD光譜儀的SERDS設置只需要小小的修改疙驾，即合并兩個稍微波長移位的激光激發(fā)源凶伙，通常在全寬半MAX(FWHM)時分開。一旦熒光變寬或扭曲拉曼峰它碎，計算方法提高信噪比的能力有限镊靴。另一個缺點是，由于像素對像素靈敏度的隨機變化大于實際的拉曼信號链韭，它們可以忽略尖銳的拉曼峰值偏竟。一個顯著的優(yōu)點是，由于非常窄的拉曼峰與寬熒光之間的差異敞峭，它們可以用于基線校正踊谋。當樣品顯示出幾十個波數(shù)的更寬拉曼峰時，這種方法可能會失敗旋讹。此外殖蚕，在某些情況下轿衔，單一參數(shù)的自動計算基線校正可能不適合所有應用和樣本類型，因為(i)數(shù)據(jù)丟失和光譜失 ...
器冷卻睦疫。傳統(tǒng)拉曼光譜(RS)的致命弱點是樣品誘導熒光發(fā)射害驹。這是一個競爭現(xiàn)象，發(fā)生在相對較弱的拉曼散射下蛤育，并且可以模糊整個拉曼光譜宛官，使材料的識別或量化成為不可能。解決這一問題的有效方法是時間門控(TG)瓦糕，這是信號處理中常用的一種技術底洗。熱重光譜的目的是測量特定時間段內的信號，從而實現(xiàn)對瞬態(tài)過程的監(jiān)測咕娄。早在20世紀70年代亥揖，隨著科學家們在測量過程中尋找去除熒光背景信號的方法，TG就進入了RS領域圣勒。然而费变，TG拉曼直到zui近幾年才開始商業(yè)化。為了擴大RS的普遍適用性圣贸，克服熒光限制是很重要的胡控。RS基于從激發(fā)波長位移的光子的非彈性散射，稱為Stokes和AntiStokes位移旁趟。它用于提供給定樣品中受激分 ...
e） Ag的拉曼光譜2O 和 MNPA。圖1顯示的是還原誘導法制備NMPA的工藝示意圖锡搜，圖二是MNPA樣品的表征圖橙困。全面減少Ag2O可以通過更靈敏的拉曼光譜證實，還原樣品基本上是無特征的（圖2（e））耕餐。此外凡傅，還原后較大面積樣品的能量色散X射線光譜（EDS）光譜表明純銀相（圖2（a）中插圖）。EDS中的Au信號歸因于樣品的Au噴霧處理肠缔，以改善其SEM圖像夏跷。與傳統(tǒng)的脫合金方法相比，這是通過還原法制造清潔多孔金屬的另一個顯著優(yōu)勢明未，它避免了引入任何犧牲材料和第二組分槽华，排除了生產中殘留物污染和化學廢物的可能性。據(jù)報道趟妥，納米多孔襯底中殘留組分對SERS增強的影響不容忽視猫态，例如，納米多孔銅襯底中殘留的Mn可 ...
現(xiàn)熒光光譜、拉曼光譜亲雪、熒光壽命勇凭、透射光譜、器件泵浦探測义辕、光子反聚束多種探測模式虾标，在原位超低溫、磁場灌砖、電化學璧函、放射性材料等多種條件下均可使用。圖6：DMD（數(shù)字微鏡陣列）和SLM（空間光調制器）在本文中周崭，提出了一種仿生高動態(tài)范圍偏振成像傳感器。該傳感器以兩種方式模擬了螳螂蝦的視覺系統(tǒng):(1)它利用了四個不同的像素偏振濾波器喳张，偏移45°续镇，并集成了光敏元件;(2)底層光電二極管以正偏模式工作，對入射光子產生對數(shù)響應销部。通過整體結合這兩項進步摸航，我們創(chuàng)建了一個快照偏光計，工作速度為30 fps舅桩，動態(tài)范圍為140 dB酱虎。傳統(tǒng)CMOS成像傳感器通過在反向偏置模式下操作單個像素的光電二極管，在入射光子通量和輸出 ...
鏈狀結構擂涛，在拉曼光譜(圖b)中读串，熱處理后C=C鍵在1641 cm?1處的特征峰消失，說明PEGDA交聯(lián)成功撒妈，但LiTFSI中C - N - C鍵在747 cm?1處的特征峰和SN41中C - C≡N鍵在814 cm?1處的特征峰沒有明顯變化恢暖，說明這兩種物質在高溫下仍能保持原有的活性交聯(lián)PEGDA骨架。這意味著熱處理不會破壞添加劑SN和LiTFSI在SPE體系中的鋰離子導電結構狰右，而是可以使它們以非晶態(tài)均勻分布在SPE中杰捂，提高其離子導電性。在PLS內部棋蚌，SN具有較強的極性嫁佳，其與TFSI-離子的相互作用削弱了其與Li+離子的結合，使得Li+離子在聚合物體系中更加活躍谷暮。圖2.PEGDA在60℃下加熱一 ...
的印刷薄膜的拉曼光譜 b）TFSI模式前后的MoS2的印刷薄膜的熒光光譜考慮到嵌入過程中納米片的潛在損傷蒿往，需要額外的后處理，如雙(三氟甲烷)磺酰亞胺(TFSI)改性和退火湿弦。將打印后的器件在80℃的TFSI溶液中浸泡1 h熄浓，然后在400℃的Ar中退火，去除有機溶劑并降解襯底中的PVP。經過TFSI處理和退火處理的SiO2/Si襯底上印刷薄膜的拉曼光譜和光致發(fā)光(PL)光譜如圖3a赌蔑、b所示俯在。在385.4和404.8 cm-1處的兩個拉曼峰對應于MoS2面內E1 2g和面外A1g的振動模式。 E1 2g和A1g之間的拉曼位移約為19.4 cm-1娃惯，表明MoS2納米片層數(shù)較少跷乐。TFSI修飾后，A1g的 ...
2O2Te的拉曼光譜在制備過程中趾浅，從Bi2Te3到Bi2O2Te的轉變也可以在拉曼光譜上觀察到愕提，如上圖所示。Bi2Te3的經典拉曼位移顯示在圖的下部顯示了在62.7皿哨、93.4浅侨、124.1和140.3 cm-1處的四個拉曼峰，對應于Bi2Te3的A11g证膨，E2g如输，A1u和A21g，與Bi2Te3相比央勒，圖3上部的拉曼光譜在較高波數(shù)處顯示了幾個新的峰值不见，例如300.7 cm-1（B1g）和433.6 cm-1(E2g），都是Bi2O2Te的特征峰值崔步，而在低波數(shù)處的那些峰值已經變得模糊稳吮。表明通過這種低溫工藝，可以有效的將Bi2Te3轉化為Bi2O2Te井濒。以上結果表明灶似，通過這種低溫快遞退火相變方法（RA ...
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